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它旨在建立微觀與宏觀相聯系的橋梁，揭示其內在規律，使人們對材料的微觀結構與宏觀塑性及加工性能不但知其然，而且知其所以然。將連續體力學的理論方法應用到不同尺寸量級的塑性性質的研究中是細觀塑性力學的主要方法。例如，在位錯量級，位于位錯核以外的晶格可以看作是彈性連續體，而位錯則被認為是彈性體內的線缺陷。在連續滑移的前提下，位錯不再是離散的現象，即被看作是連續變形。

由材料力學已知：塑性材料的物體，在應力未達到屈服極限以前，是近似的完全彈性體；脆性材料的物體，在應力未超過比例極限以前，也是近似的完全彈性體。在一般的彈性力學中，完全彈性的這一假定，還包含形變與引起形變的應力成正比的涵義，亦即兩者之間是成線性關系的。

根據實際問題中常遇到的材料，經常采用以下一些簡化的應力-應變關系模型，即：線彈性模型、非線性彈性模型、理想彈塑性模型、線彈性線性強化模型、剛塑性模型、冪強化模型和脆塑性模型。 在彈性力學中，線彈性力學模型獲得了很好的應用。這時應力應變關系服從胡克定律，而且彈性常數不隨應力或應變的大小而變化。因為在許多工程問題中變形都比較小，符合小變形的假設，所以計算結果和實際情況符合較好。

熱彈性力學以研究彈性體內溫度變化與熱應力、熱應變之間的關系，以及與此相關的理論、分析方法、計算、實驗和應用為主，是一門以連續介質力學為基礎，涉及熱力學場論、熱傳導和彈性力學的內容的力學學科，有時也被稱為熱應力問題、或者溫度應力問題。 眾所周知，如果把彈性理論的開端定義在胡克（Robert Hooke, 1635-1703）發現胡克定律，彈性力學的研究可追溯到1675年。

相對應的，彈性力學借助于微元體，可以求出彈性體任意點的應力、應變和位移，那么，這些解對應于材料力學的工程目標，應力、應變解可用于分析彈性體的強度問題，應變和位移可以分析彈性體的剛度問題，應力可以分析彈性體的穩定性問題，也就是說彈性力學與材料力學具有相同的工程目標。 下載地址：彈性力學教程王敏中

而另一部分變形受應力作用時間的影響，隨著時間的增加緩慢變大，變形在應力撤銷后會隨著時間增加而緩慢消失，我們稱這部分變形稱為粘彈性變形。但是當瀝青混合料受力較大時（高于彈性極限和屈服點），因其有很短的受力作用時間，材料會呈現彈性或者兼有一部分粘彈性的性質。而在很長的時間時，材料的變形除了有瞬時彈性變形和粘彈性變形之外，還會有粘塑性變形。部分變形不會在應力撤除之后恢復，我們稱之為塑性變形。

而另一部分變形受應力作用時間的影響，隨著時間的增加緩慢變大，變形在應力撤銷后會隨著時間增加而緩慢消失，我們稱這部分變形稱為粘彈性變形。但是當瀝青混合料受力較大時（高于彈性極限和屈服點），因其有很短的受力作用時間，材料會呈現彈性或者兼有一部分粘彈性的性質。而在很長的時間時，材料的變形除了有瞬時彈性變形和粘彈性變形之外，還會有粘塑性變形。部分變形不會在應力撤除之后恢復，我們稱之為塑性變形。

之前在學習有限元過程中，在曾攀老師的《有限元分析及應用》P299看到結構動力學的運動平衡方程，其中表示位移的二階和一階導的第三、四項寫法上都是其上加一點，本質是df/dt的形式，見下圖：有一天我翻開吳家龍老師的《彈性力學》（高教社第五版）P52，發現運動平衡方程中的速度二階導項符號用的是偏導符號，在經典的徐芝綸老師的彈性力學教材中也是偏導符號，見下圖：作為牛角尖重度愛好者，整個人一下就不好了

八、總結有限元分析的最大特點就是標準化和規范化，這種特點時使大規模分析和計算成為可能。實現有限元分析標準化和規范化的載體就是單元，通過構造具有代表性的單元裝配成復雜的結構。在此例中構造三角形單元，先列出小剛度矩陣，再進行裝配，最后帶入邊界條件和外力得出位移、應力、應變的解，并且畫出云圖。云圖中體現了應力集中，即在小孔周圍網格密集（即應力大），在遠離小孔的地方應力網格稀疏，符合了彈性力學的理論。

組織不敏感的力學性能指標，合金化、熱處理、冷塑性變形對其影響不大。 機構和構件選材重要的力學性能指標： ?行車梁應具有足夠的剛度，否則在起吊重物時會因撓度過大引起振動。

塑性與巖土材料 塑性是指材料能穩定地發生永久變形而不破壞其完整性的能力，金屬、土壤、巖石、混凝土等材料便具有這樣的特性。當造成彈性形變的應力上升到達一個特定的應力級別——屈服應力時，材料開始產生塑性形變。 彈/塑性行為是與路徑相關的，應力取決于材料的之前的變形行為。因此，塑性模型通常與應力變化速率直接關聯，而非應力和塑性應變。

通過準靜態拉伸試驗可以獲得屈服強度、斷裂伸長率、彈性模量等關鍵參數。泊松比是高分子材料的彈性常數，也被稱為橫向變形系數。在材料進入彈塑性變形階段后，泊松比不再被視為常量，而是與應變相關的函數。為了獲得泊松比隨塑性應變曲線，需要將DIC輸出的曲線與力學試驗機輸出的處理后的真實應力-真實塑性應變曲線相結合。這樣可以得到準靜態拉伸過程中泊松比隨塑性應變曲線。

聲音的傳播遵循波動方程，但是固體力學的波動方程和流體力學的波動方程只是在形式上相同，它們分別基于不同的控制方程（分別是拉梅方程和NS方程）建立的，且分別是拉格朗日描述和歐拉描述，當然這也分別是固體力學和流體力學慣用的描述方式。

通過準確輸入泊松比，可以更精確地模擬材料在不同載荷條件下的變形和應力分布，從而優化結構設計，提高產品的可靠性和安全性二、與彈性模量和剪切模量的關系在工程設計與材料研發中，材料的力學性能是決定結構安全性與可靠性的核心因素。

金屬的塑性變形階段是接近不可壓的，只有彈性變形是可壓的，也即塑性變形與球應力無關（米海珍P5）。-----可壓縮性和體積自鎖可壓縮性在物質變形有限元計算中具有很重要的地位，與體積自鎖很相關。當物質泊松比接近0.5時候，盡管楊氏模量也很大，其體積模量還是會接近很大的數目。這時候就要求單元在承受靜水壓力時的變形小到可以忽略，或者說是計算不出其變形（莊茁P68）。

引言：本文探討了一下固體力學和流體力學中體積模量公式的區別。體積模量用來表征可壓縮性，表示系統在一定壓強下，體積變化的難易程度，是固體微觀熱振動、非簡諧振動的宏觀表現。在有限元仿真中，材料的可壓縮性是一個很重要的指標，例如金屬和超彈性材料接近不可壓，在仿真時要注意選取特定的單元類型。另外，對固體來說，體積模量也可用用來估計聲速，而聲速決定了顯式動力學計算中的穩定時間步長極限。