熱彈性力學(xué)
關(guān)注創(chuàng)建者：匿名 創(chuàng)建時(shí)間：2026-01-05
熱彈性力學(xué)的視頻教程
力學(xué)方向知識(shí)點(diǎn)總結(jié)，包含理論力學(xué)材料力學(xué)彈性力學(xué)復(fù)合材料力學(xué)有限元分析等
本課程圍繞力學(xué)方向核心知識(shí)體系展開(kāi)，系統(tǒng)總結(jié)理論力學(xué)、材料力學(xué)、彈性力學(xué)、復(fù)合材料力學(xué)以及有限元分析等重要內(nèi)容，旨在幫助學(xué)員從整體上梳理專業(yè)知識(shí)脈絡(luò)，建立更加完整、清晰的力學(xué)知識(shí)框架。課程不僅關(guān)注各門課程的基礎(chǔ)概念與核心理論，也強(qiáng)調(diào)不同知識(shí)模塊之間的內(nèi)在聯(lián)系，使學(xué)員能夠從“單點(diǎn)學(xué)習(xí)”走向“系統(tǒng)理解”。 在學(xué)習(xí)過(guò)程中，很多同學(xué)會(huì)遇到知識(shí)點(diǎn)零散、課程之間銜接不清、學(xué)過(guò)后難以融會(huì)貫通等問(wèn)題。
￥199 5小時(shí)8分鐘 21播放
查看
彈性力學(xué)理論基礎(chǔ)
彈性理論基礎(chǔ) 01 視頻簡(jiǎn)介和彈性理論基本假設(shè) 02 柯西應(yīng)力公式 03 平衡微分方程及力的邊界條件 04 位移的描述 05 格林應(yīng)變張量（1） 06 格林應(yīng)變張量（2） 07 格林應(yīng)變張量（3） 08 廣義胡克定律（1） 09 廣義虎克定律（2） 10 應(yīng)變能和應(yīng)變余能（1） 11 應(yīng)變能和應(yīng)變余能（2）
￥50 4小時(shí)7分鐘 2483播放
查看
彈性力學(xué)理論課程合集
彈性力學(xué)理論課程合集 part1 彈性理論基礎(chǔ) 01 視頻簡(jiǎn)介和彈性理論基本假設(shè) 02 柯西應(yīng)力公式 03 平衡微分方程及力的邊界條件 04 位移的描述 05 格林應(yīng)變張量（1） 06 格林應(yīng)變張量（2） 07 格林應(yīng)變張量（3） 08 廣義胡克定律（1） 09 廣義虎克定律（2） 10 應(yīng)變能和應(yīng)變余能（1） 11 應(yīng)變能和應(yīng)變余能
￥50 7小時(shí)55分鐘 4102播放
查看
熱彈性力學(xué)的實(shí)例教程
1970年代，熱彈性理論在理論方面取得了許多重要進(jìn)展，主要在于依托連續(xù)介質(zhì)力學(xué)的理論基礎(chǔ)，從質(zhì)量守恒、能量守恒、熵不等式等基本定律和理論出發(fā)建立熱傳導(dǎo)方程、熱彈性力學(xué)基本方程，并展開(kāi)相應(yīng)的分析和討論，熱彈性力學(xué)也逐漸成為一門新的交叉學(xué)科。
我國(guó)學(xué)者自1960年代開(kāi)始，即發(fā)表了不少有關(guān)熱應(yīng)力的研究成果。如劉先志對(duì)有內(nèi)含物的固體的熱應(yīng)力和熱變形進(jìn)行了深入的研究，錢偉長(zhǎng)、富寶連等研究了線性熱彈性力學(xué)的變分原理，胡海昌、鐘萬(wàn)勰等人對(duì)扁殼的熱應(yīng)力進(jìn)行了研究等。如今，我們熟知的機(jī)械、土木、電子和航空航天等，展現(xiàn)出熱應(yīng)力問(wèn)題的普遍性和重要性. 熱應(yīng)力問(wèn)題在工程設(shè)計(jì)中非常關(guān)鍵，過(guò)大的熱應(yīng)力可能導(dǎo)致結(jié)構(gòu)破壞失效、開(kāi)膠、脫焊等。
隨著計(jì)算機(jī)的發(fā)展和廣泛使用，熱應(yīng)力的數(shù)值方法快速發(fā)展，特別是用有限元法在計(jì)算機(jī)上進(jìn)行。應(yīng)用有限元法時(shí)，需將構(gòu)件離散化成為許多單元，從而使復(fù)雜形狀和非均質(zhì)的構(gòu)件的熱應(yīng)力溫度場(chǎng)、熱變形等的計(jì)算成為可能。所以近年來(lái)有許多關(guān)于具體構(gòu)件的熱應(yīng)力有限元分析的論文發(fā)表。有限元計(jì)算的結(jié)果雖然有一定程度的近似性，但由于構(gòu)件的形狀和物性系數(shù)的分布不受限制，因而更能滿足工程應(yīng)用的需要，成為了解決工程問(wèn)題的主要手段。
下載地址：彈性力學(xué)徐芝綸
展開(kāi) 有限元程序-熱力耦合彈性動(dòng)力學(xué) ￥19.89
熱應(yīng)力和它所引起的強(qiáng)度、剛度問(wèn)題，在航空、航天和核反應(yīng)堆工程的設(shè)備和構(gòu)件上的重要性是不言而喻的。所以我們要對(duì)其進(jìn)行研究和求解。
本文采用線性有限元建模技術(shù)對(duì)熱環(huán)境下的梁結(jié)構(gòu)建模，求解一個(gè)線性熱彈性問(wèn)題。在熱彈性狀態(tài)下，溫度場(chǎng)與機(jī)械場(chǎng)不耦合，而機(jī)械場(chǎng)取決于溫度，因?yàn)?em>熱彈性本構(gòu)關(guān)系中存在熱應(yīng)變。這種情況可以描述為弱熱力耦合。本報(bào)告將討論瞬態(tài)演化問(wèn)題的完全熱力耦合。在給出溫度場(chǎng)的基礎(chǔ)上，給定彈性力學(xué)的邊界條件和初始條件后求解熱彈性運(yùn)動(dòng)微分方程，得到熱位移場(chǎng)。然后，再由溫度場(chǎng)和熱位移場(chǎng)，根據(jù)應(yīng)力、應(yīng)變和溫度關(guān)系的本構(gòu)方程，求出熱應(yīng)力 場(chǎng)。通過(guò)分析得出，由于左右橫向邊界ΔT=+50 的均勻溫升，隨著溫度的增加機(jī)械場(chǎng)中的形變量增大，進(jìn)而使應(yīng)力增加。
關(guān)鍵詞 耦合熱彈性;線性有限元建模;本構(gòu)方程
1.1課題背景
隨著人類文明的進(jìn)步和科學(xué)技術(shù)的迅速發(fā)展，傳統(tǒng)的單一功能材料已經(jīng)不能滿足科學(xué)技術(shù)和工程實(shí)際的需求。20 世紀(jì)以來(lái)，許多高性能的新型材料開(kāi)始
扮演著越來(lái)越重要的角色。它們具有輕質(zhì)、高強(qiáng)、耐久、智能等多重優(yōu)點(diǎn)而 且，一般而言，材料和結(jié)構(gòu)通常都是在高溫和有限制的環(huán)境中使用，在這種
情況下必須考慮材料和結(jié)構(gòu)的熱力學(xué)性能。顯然，對(duì)這類材料和結(jié)構(gòu)的研究不能完全套用經(jīng)典的連續(xù)介質(zhì)力學(xué)理論，而需要發(fā)展相關(guān)的理論來(lái)合理描述材料的力學(xué)性能。
熱彈性力學(xué)的應(yīng)用，在科學(xué)技術(shù)中有重要的意義。熱應(yīng)力和它所引起的強(qiáng)度、剛度問(wèn)題，在航空、航天和核反應(yīng)堆工程的設(shè)備和構(gòu)件上的重要性是不言而喻的。
展開(kāi) 相對(duì)應(yīng)的，彈性力學(xué)借助于微元體，可以求出彈性體任意點(diǎn)的應(yīng)力、應(yīng)變和位移，那么，這些解對(duì)應(yīng)于材料力學(xué)的工程目標(biāo)，應(yīng)力、應(yīng)變解可用于分析彈性體的強(qiáng)度問(wèn)題，應(yīng)變和位移可以分析彈性體的剛度問(wèn)題，應(yīng)力可以分析彈性體的穩(wěn)定性問(wèn)題，也就是說(shuō)彈性力學(xué)與材料力學(xué)具有相同的工程目標(biāo)。
下載地址：彈性力學(xué)教程王敏中
在彈性力學(xué)的問(wèn)題里，通常是已知物體的形狀和大小（即已知物體的邊界）、物體的彈性常數(shù)、物體所受的體力、物體邊界上所受的約束情況或面力，而應(yīng)力分量、形變分量和位移分量則是需要求解的未知量。
如何由這些已知量求出未知量，彈性力學(xué)的研究方法是：在彈性體區(qū)域內(nèi)部，考慮靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)三方面條件，分別建立三套方程。即根據(jù)微分體的平衡條件，建立平衡微分方程；根據(jù)微分線段上形變與位移之間的幾何關(guān)系，建立幾何方程；根據(jù)應(yīng)力與形變之間的物理關(guān)系，建立物理方程。此外，在彈性體的邊界上，還要建立邊界條件。即在給定面力的邊界上，根據(jù)邊界上的微分體的平衡條件，建立應(yīng)力邊界條件；在給定約束的邊界上，根據(jù)邊界上的約束與位移的關(guān)系，建立位移邊界條件。求解彈性力學(xué)問(wèn)題，即在邊界條件下從平衡微分方程、幾何方程、物理方程求解應(yīng)力分量、形變分量和位移分量。
對(duì)任何學(xué)科進(jìn)行研究時(shí)，總不可能將所有的影響因素都考慮在內(nèi)，否則該問(wèn)題將會(huì)變成非常復(fù)雜而無(wú)法求解。因此，在任何學(xué)科中總是首先對(duì)各種影響因素進(jìn)行分析，既必須考慮那些主要的影響因素，又必須略去那些影響很小的因素。然后抽象地概括出這些主要因素，建立一個(gè)所謂的“物理模型”，并對(duì)該模型進(jìn)行研究。當(dāng)然，研究的結(jié)果將可以用于任何符合該物理模型的實(shí)際物體。在彈性力學(xué)問(wèn)題中，通過(guò)對(duì)主要影響因素的分析，歸結(jié)為以下的幾個(gè)彈性力學(xué)基本假定。
展開(kāi) Burgers模型中，Maxwell元件中的E1為瞬時(shí)彈性模量，表征了瀝青混合料在高速荷載作用下抵抗變形的能力，產(chǎn)生的變形在卸載后可完全恢復(fù)；粘性參數(shù)η1反映了材料抵抗產(chǎn)生永久變形的能力，其值越大，產(chǎn)生的永久變形越小。Kelvin元件的彈性模量E2和η2表征了卸載后隨時(shí)間推移能逐漸恢復(fù)的變形。Burgers模型具備了瞬時(shí)彈性和無(wú)限遠(yuǎn)時(shí)間內(nèi)的粘性流動(dòng)性質(zhì)。
（2）Maxwell模型
廣義的Maxwell模型是由一個(gè)彈簧[H]和若干個(gè)[M]并聯(lián)而成，可以用來(lái)描述較為復(fù)雜的松弛行為。
3 小結(jié)
瀝青路面粘彈性力學(xué)分析的主要力學(xué)參數(shù)之一為動(dòng)態(tài)模量，動(dòng)態(tài)模量可以有多種方法測(cè)試得到，SPT簡(jiǎn)單性能試驗(yàn)機(jī)測(cè)得的結(jié)果較為精確，可以根據(jù)不同的研究問(wèn)題選擇不同的模型進(jìn)行描述，使得瀝青路面粘彈性力學(xué)分析結(jié)果更加準(zhǔn)確。
下載地址：粘彈性力學(xué)楊挺青
展開(kāi) 
熱彈性力學(xué)的相關(guān)專題、標(biāo)簽、搜索
熱彈性力學(xué)彈性力學(xué)超彈性力學(xué)粘彈性力學(xué)彈性力學(xué)abaqus例題彈性力學(xué)分析 熱仿真熱工程有限元與力學(xué) 熱彈性力學(xué)概論彈性力學(xué)矩形薄板熱應(yīng)力分析彈性力學(xué)簡(jiǎn)明教程第5版彈性力學(xué)簡(jiǎn)明教程彈性力學(xué)簡(jiǎn)明彈性力學(xué)基本方程及其張量表達(dá)彈性力學(xué)基本方程及其張量表達(dá)彈性力學(xué)基本方程及其張量表達(dá)彈性力學(xué)基本方程及其張量表達(dá)彈性力學(xué)基本方程及其張量表達(dá)彈性塑力學(xué)楊桂通彈性力學(xué)彈性塑力學(xué)楊桂通彈性力學(xué)彈彈性力學(xué)與塑性力學(xué)
熱彈性力學(xué)的最新內(nèi)容
粘彈性力學(xué)（楊挺青）.pdf
塑料泊松比是材料力學(xué)性能中的一個(gè)關(guān)鍵參數(shù)，它描述了材料在受到單向拉伸或壓縮時(shí)，橫向應(yīng)變與縱向應(yīng)變之間的關(guān)系。泊松比（通常用符號(hào)ν表示）的取值范圍一般在0到0.5之間，對(duì)于大多數(shù)塑料材料來(lái)說(shuō)，其泊松比通常在0.3到0.4之間。
泊松比越高，說(shuō)明材料在縱向拉伸時(shí)，橫向收縮越大。泊松比對(duì)于計(jì)算復(fù)雜部件的變形和應(yīng)力非常重要，在材料科學(xué)和工程學(xué)中經(jīng)常使用。精確測(cè)定泊松比對(duì)于設(shè)計(jì)部件以正確預(yù)測(cè)其在載荷作用下的變形行為至關(guān)重要
3 月 13 日，由中國(guó)核學(xué)會(huì)核反應(yīng)堆熱工流體力學(xué)分會(huì)主辦，中核核反應(yīng)堆熱工水力技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室、上海積鼎信息科技有限公司、先進(jìn)核能技術(shù)全國(guó)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室承辦的 “核反應(yīng)堆熱工水力仿真技術(shù)前沿探索與實(shí)踐” 線上直播活動(dòng)圓滿舉辦。本次活動(dòng)聚焦核反應(yīng)堆仿真領(lǐng)域的最新進(jìn)展與挑戰(zhàn)，吸引了近300位行業(yè)專家及在校學(xué)生的關(guān)注。
中國(guó)核動(dòng)力研究設(shè)計(jì)院反應(yīng)堆工程研究所副所長(zhǎng)、中國(guó)核學(xué)會(huì)核反應(yīng)堆熱供流體力學(xué)分會(huì)的理事長(zhǎng)
1. 屈服強(qiáng)度（Yield Strength）
屈服強(qiáng)度是材料在受力過(guò)程中開(kāi)始發(fā)生不可逆塑性變形的應(yīng)力值。
這一概念基于材料的彈塑性行為，即在一定的應(yīng)力下，材料會(huì)發(fā)生可逆的塑性變形，而不會(huì)永久性地改變形狀。
通過(guò)拉伸試驗(yàn)，我們可以繪制應(yīng)力-應(yīng)變曲線，其中屈服強(qiáng)度是曲線上的起點(diǎn)。
數(shù)學(xué)表達(dá)式：
2. 強(qiáng)度極限（Ultimate Strength）
熱彈性力學(xué)的應(yīng)用，在科學(xué)技術(shù)中有重要的意義。熱應(yīng)力和它所引起的強(qiáng)度、剛度問(wèn)題，在航空、航天和核反應(yīng)堆工程的設(shè)備和構(gòu)件上的重要性是不言而喻的。
一、問(wèn)題描述
有半徑為a中心孔的均勻薄板受到單軸壓力，應(yīng)力為1000MPa，中心孔半徑a = 0.5 in., 薄板高2h，寬2w，h = 3 in., w = 6 in., 彈性模量E = 2(10)6 psi，泊松比v=0.3，解決平面應(yīng)力問(wèn)題，并將有限元的近似解與基于彈性力學(xué)理論的精確解進(jìn)行對(duì)比。
二、理論分析
考慮這類中心開(kāi)孔方板
個(gè)人隨記、感想，懇請(qǐng)指出錯(cuò)誤。
參考資料見(jiàn)文后，文中的引用以“作者+頁(yè)碼”、“作者名年份+頁(yè)碼”等方式呈現(xiàn)。
之前在學(xué)習(xí)有限元過(guò)程中，在曾攀老師的《有限元分析及應(yīng)用》P299看到結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)的運(yùn)動(dòng)平衡方程，其中表示位移的二階和一階導(dǎo)的第三、四項(xiàng)寫法上都是其上加一點(diǎn)，本質(zhì)是df/dt的形式，見(jiàn)下圖：
有一天我翻開(kāi)吳家龍老師的《彈性力學(xué)》（高教社第五版）P52，發(fā)現(xiàn)運(yùn)動(dòng)平衡方程中的速度二階導(dǎo)項(xiàng)符號(hào)用的是偏導(dǎo)符號(hào)
<p>在鋼結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)標(biāo)準(zhǔn)中，很多地方都用到了板的彈性屈曲臨界應(yīng)力，比如：截面等級(jí)S4限值的計(jì)算、S5級(jí)截面屈曲后強(qiáng)度計(jì)算過(guò)程中所用到的均一化長(zhǎng)細(xì)比λ<sub>np</sub>。</p><p>因此對(duì)板的彈性屈曲分析的了解，可以更好的幫助我們理解規(guī)范中寬厚比限值以及屈曲后強(qiáng)度計(jì)算。</p><h2 class="ql-align-justify"><strong>一、屈曲臨界應(yīng)力-解析解公式</strong
<p class="ql-align-center">溫度依賴線彈性</p><p>1 本構(gòu)理論</p><p>1.1 率形式</p><p>本構(gòu)方程為：</p><p><img src="https://img.jishulink.com/msimage/202405/195c68edd01525d7437386c6695efde9.png"></p><p>2 UMAT代碼</p><p>umat代碼用C+
來(lái)源 | Composites Science and Technology
01
背景介紹
從電子封裝中的導(dǎo)熱材料到智能控制設(shè)備中的傳感器，功能性聚合物復(fù)合材料有著廣泛的應(yīng)用。優(yōu)異的導(dǎo)熱性能通常需要較高的填充量(>50%)，這會(huì)使復(fù)合凝膠的拉伸性和順應(yīng)性惡化。良好的柔韌性使復(fù)合凝膠能夠更好地貼合非均質(zhì)組分的不規(guī)則表面，從而降低熱阻
