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此類模式可以在 OpticStudio 中使用 POP 設置對話框中的內置“高斯腰”光束定義進行建模：此模式的主要輸入是 X 和 Y 中束腰以及 X 和 Y 中光束的階數。以上設置演示瞭如何對 X 和 Y 中具有相同腰尺寸的 (0,0) 模式進行建模，對應於單模高斯光束。

要了解有關如何在 OpticStudio 中應用該理論、如何設置序列和非序列系統以及下載範例系統的更多信息，您可以在此處取得本知識庫文章的全部內容。Ansys Zemax國內可靠代理商　　光研科技南京有限公司是國內可靠的光學軟件和儀器光電供應商，提供企業定制化上門培訓服務，承接各類光學設計項目，并有一系列自主編寫出版的光學設計書籍。

過去，Sultanova等人發表了 15種光學塑膠的折射率資料(參考資料2)，每種材料都有8個波長的資料，並同時計算了每個材料的阿貝數 (V)。每個OpticStudio的眼科光學塑膠材料 (包含現在使用的這個) 都是先假設其色散曲線、折射率、阿貝數均與Sultanova的塑膠相似，接著利用Conrady公式，從NF、Nd、Ne及NC的數值中建立材料檔案。

可以在我們的知識庫文章中找到用於生成閃耀光柵的巨集:如何使用巨集計算繞射光學元件的垂度。或者，參考文獻[3]顯示了如何使用Lumerical FDTD軟體為給定的相位曲線設計超穎透鏡。這種方法的缺點是設計人員可能無法檢查整個系統的性能。例如，沒有辦法考慮所有繞射階數來檢查點擴展函數（PSF）。

儘管它在OCT系統的類型之間有所不同，但深度掃描通常由參考鏡執行，以使樣品返回的光對應於樣品和參考之間的特定光程差（OPD）。 透過以x或y方向旋轉掃描鏡來執行橫向，橫向或b掃描，從而在整個樣品區域上平移探測光束。我們從商用OCT系統中獲取目標規格。 軸向分辨率完全來自光源特性，應在5μm的數量級上。 來自樣品處光束半徑的橫向分辨率應為15μm。

將“使用字串(Apply Filter)”設置為H17來過濾照射到探測器17上的光線。例如，光線1的第8段已經到達探測器17，該光線的路徑長度4E4(40m)是所有光線段的光線路徑長度之和。光線經過物體，然後回到探測器。物體到探測器的距離是該路徑的一半，即20米。

在雙折線材料本構模型基礎上，利用Neuber法則，修正彈塑性應力值。此時已知 、和 材料的雙折線方程，只需要求解紅色雙曲線與綠色直線的交點，即為所求彈塑性應力值示例： 以下根據雙線性材料本構模型，利用Neuber法則對超過屈服強度的彈性應力進行彈塑性修正，估計。

由于K是一個奇異陣，靜力分析中需要添加足夠的位移邊界方程才能有唯一解，具體解出剛度矩陣奇異性的方法有：主對角線元素置“0”法、主對角線元素置“1”法和置大數法。位移求解完畢后，應力應變就可以通過位移的結果快速得到了。2.3.

X如果已知不同時刻模型的位移，給定初始速度，則根據對速度求導可得加速度，求解可得（T+ΔT）時刻系統的響應，對速度和加速度的導數采取中心差分方程進行計算可得：將式（2）和式（3）式中求解得到的T時刻的速度和加速度代入式（1）中合并計算推導后，可以得到式（4):其中：通過求解式（6），即可得節點位移向量XT+ΔT矩陣方程，將節點位移向量代入物理方程，進行求解可得系統模型的單元應力和應變大小

如果能夠進一步提供加熱裝置材料的熱導率、密度、熱容等參數，就可以用一個傳熱方程來描述該裝置通電后的溫度升高和分布。具體的溫度還與邊界有關。加熱裝置浸泡在水里，局部的溫升還要引起水的自然對流，水的對流可以用一個流體方程描述。如果還能提供水的熱容、密度和熱導率，那么一個對流傳熱方程也可以建立起描述水中的溫度分布。加熱裝置和水的溫度在分界線上應該是相等的，也就是連續的。

我們將顯式動力學方法稱為“顯式（explicit）”，原因在于積分的結果是一個方程，該方程可以針對當前時間步的已知量，直接計算下一個時間步的值。FEA中使用的另一種方法是隱式時間積分，之所以被稱為“隱式（implicit）”，是因為下一個時間步的目標值不是直接計算，而是通過包含已知量和未知量的方程進行間接確定。在這種情況下，求解器使用線性代數來計算隱含的未知值。

為了解決這個問題出現了乘大數法和置一法，置一法只能解決零邊界問題，乘大數法可以解決零邊界和非零邊界，應用非常廣泛。邊界條件的施加這里我們采用乘大數法。

本專題將以“一期一會”的形式，攜手各領域專家，圍繞Ansys全產品線的技術優勢，帶您深入解析流體、結構、電子設計及電磁仿真、光學、光子學、半導體、自動駕駛、汽車、聲學、航空航天、材料等多個關鍵領域，讓復雜的專業知識觸手可及。電磁學是物理學的一個分支，用于研究帶電粒子及其相關場之間的相互作用。

05 結語在 Ansys Workbench 中，雖然沒有直接名為“全局方程”的模塊來求解這種“已知位移反求載荷”的問題，但通過 “位移約束 + 探針提取反力” 這一組合，我們可以更直觀地獲得等效結果。

更多精彩內容，請關注“鋰電芯動”公眾號在上一篇文章中，我們講到了弱形式（Weak Form）是有限元方法的理論核心，它讓很多本無法直接求解的微分方程具備了數值實現的可能。然而，在實際建模過程中，弱形式通常被封裝在仿真軟件的內部，仿真工程師使用時并不會直接接觸到它。但這并不意味著我們不需要理解它。

因為本例是無焦的，所以下圖是以角度單位（毫弧度）表示的。我們可以從圖中清楚地看到光的角偏差隨視場變化而變化。 用來校正該偏差的透鏡材料為聚碳酸酯，前表面表面類型是擴展多項式，后表面類型是標準面。

仿真結果另一個實際的問題是，如何比較“全波”仿真和“波束包絡”仿真的結果？二者均是對具有相同材料屬性和幾何結構的模型求解 Maxwell 方程，因此像預期一樣，所得的各項結果（透射值、反射值、場值）基本一致。不過兩個仿真的結果存在細微的差別。借助“波束包絡”仿真，可以實現對在電介質板中向右側傳播的波的電場的計算。

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在本文中，我們展示了如何使用我們的有限元集成開發環境（IDE）來仿真鈮酸鋰薄膜光波導中的電光調制。本工作中進行的模擬包括兩個主要階段：電學和光學。下面是所模擬的調制器的示意圖。步驟1：電學仿真在步驟1中，我們使用CHARGE求解器來仿真施加電壓偏置后鈮酸鋰（LN）脊波導中的電場分布。通過金電極以地-信號-地的配置施加電壓偏置。