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根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律和本構(gòu)方程有:可以寫為:根據(jù)全電流定律有:可以寫為:根據(jù)歐姆定律有:綜上，可以推出:Vol.02 參數(shù)設(shè)置仿真參數(shù)設(shè)置都是以上海超導(dǎo)生產(chǎn)的第二代高溫超導(dǎo)帶材為依據(jù)，在 COMSOL

當(dāng)線圈離滾筒表面越近時(shí)，磁感應(yīng)強(qiáng)度越大，滾筒加熱效率越高，減小線圈與滾筒表面之間的距離，縮短線圈間距，提高加熱效率. 文章來源COMSOL仿真交流

在 COMSOL Multiphysics? 中模擬電動輪裝置 磁源的機(jī)械旋轉(zhuǎn)（例如徑向磁化的 Halbach 轉(zhuǎn)子）會在被動導(dǎo)電導(dǎo)軌（例如鋁）上方引起感應(yīng)渦電流。渦電流進(jìn)而會產(chǎn)生與源磁場相反的磁場，在兩個(gè)磁場的相互作用下，同時(shí)產(chǎn)生了升力與推力。此類裝置被稱為電動懸浮輪（electrodynamic wheel，簡稱 EDW）。

本文內(nèi)容來自 COMSOL 博客

首先需要確定4個(gè)磁極擺放方式，為了保證最大限度的磁感應(yīng)線穿過鋼絲繩的內(nèi)部，通過COMSOL將S-N-N-S和S-N-S-N兩種磁極擺放方式進(jìn)行仿真計(jì)算出鋼絲繩內(nèi)部磁場情況。如圖4所示，很明顯看出S-N-S-N擺放方式中鋼絲繩內(nèi)部磁感應(yīng)線密度最大，鋼絲繩更容易被磁化。

為實(shí)現(xiàn)更貼近生理狀態(tài)的心臟動態(tài)仿真，本研究構(gòu)建了一個(gè)可參數(shù)化的三維心臟模型，并通過 COMSOL Multiphysics 與 MATLAB 平臺聯(lián)合實(shí)現(xiàn)仿真。模型在心臟表面布置了24個(gè)電極，支持多組電流激勵(lì)與電壓采集；同時(shí)，通過正弦函數(shù)表達(dá)式實(shí)現(xiàn)對心臟收縮周期的模擬。借助 COMSOL API 與 MATLAB 腳本，完成了24組電流注入下的電場、電壓與電流密度仿真計(jì)算。

發(fā)射極線圈通過傳輸電能的方式，將能量傳輸?shù)浇邮諛O線圈中，通過感應(yīng)電磁感應(yīng)原理將磁場能量轉(zhuǎn)換為電能。接收極線圈將接收到的電能用于供電或?qū)⑿盘栟D(zhuǎn)換為相應(yīng)的輸入。本案例基于COMSOL軟件的電磁場模塊，建立了線圈和磁芯的組合結(jié)構(gòu)模型，并數(shù)值仿真得到結(jié)構(gòu)的磁場分布變化，模型及仿真結(jié)果如圖所示： 感興趣的朋友，可以下載模型源文件！

大多數(shù)感應(yīng)電流是在這個(gè)間隙附近產(chǎn)生的。 銅線圈電流密度的切片圖。鐵芯中的氣隙用紅色突出顯示。 由于磁滯現(xiàn)象，也存在一些磁化損耗。與渦流損耗相比，磁化損耗相當(dāng)小，而且沒有被明確求解。下表顯示了磁化損耗與磁通密度的函數(shù) Qmag = f(B)。我們可以使用一個(gè)插值函數(shù)求解表征磁滯損耗，而不是在瞬態(tài)研究中計(jì)算磁滯。

在非常高的頻率下，需要非常精細(xì)的網(wǎng)格，并且位移電流可以忽略不計(jì)的假設(shè)不再成立。在這些較高的頻率下，還有另一個(gè)問題：可以忽略附近電介質(zhì)的假設(shè)不再成立。換言之，位移電流開始變得顯著。在這種情況下，我們應(yīng)該改用 磁場公式，它可以將電流建模為在導(dǎo)體表面上流動，而不是求解體內(nèi)的場。磁場 接口求解位移電流，以及導(dǎo)電和感應(yīng)電流。

圖1 ACFM仿真模型圖1所示ACFM仿真模型主要包含繞組激勵(lì)線圈、激勵(lì)探頭磁軛、帶缺陷的試件、檢測線圈和空氣域等。完成幾何模型建立后，對模型各部分進(jìn)行材料屬性賦值和網(wǎng)格劃分。關(guān)鍵參數(shù)設(shè)置完成后，進(jìn)行頻域計(jì)算。根據(jù)仿真模型計(jì)算結(jié)果提取裂紋區(qū)域的感應(yīng)電流，結(jié)果如圖2所示。圖2 電流密度分布圖2可以看出磁軛附近的感應(yīng)電流呈渦旋狀，磁軛中心部分電流沿y軸方向流動。

結(jié)果展示模擬變壓器額定工況運(yùn)行時(shí)，以額定工況等效電路作為變壓器外部激勵(lì)，基于有限元理論，借助場路耦合法計(jì)算變壓器高低壓繞組電流和感應(yīng)電壓，結(jié)果如下所示。圖6. 磁場分布圖7. 磁感線分布圖8. 變壓器原邊繞組電壓波形圖9. 變壓器原邊繞組電流波形圖10. 變壓器副邊繞組電壓波形圖11.

概述 對于齒輪的感應(yīng)加熱熱處理過程，本文通過循環(huán)對稱齒輪模型的感應(yīng)加熱案例簡單介紹Marc的相變熱處理仿真方法和流程。 循環(huán)對稱模型仿真須滿足模型結(jié)構(gòu)和邊界條件都遵循循環(huán)對稱條件，從而在很大程度縮減模型規(guī)模、簡化模型，減少求解時(shí)間和內(nèi)存需求，實(shí)現(xiàn)更精細(xì)的網(wǎng)格，更詳細(xì)地研究模型。

麥克斯韋方程組共有四個(gè)方程：描述電荷如何產(chǎn)生電場的高斯定律、描述磁單極子不存在的高斯磁定律、描述電流和時(shí)變電場如何產(chǎn)生磁場的麥克斯韋-安培定律、描述時(shí)變磁場如何產(chǎn)生電場的法拉第感應(yīng)定律。麥克斯韋方程組的微分形式 二、光器件仿真原理 從本質(zhì)上看，仿真光器件就是計(jì)算得出光場（電磁場）在器件和周圍環(huán)境中如何分布，以及如何隨時(shí)間變化。

模型介紹 如圖1幾何模型示意圖所示，直徑為25mm的圓柱形銅導(dǎo)體，在1000Hz交變背景磁場（背景磁場強(qiáng)度大小為0.01T）的作用下產(chǎn)生感應(yīng)電流與電磁損耗，同時(shí)圓柱形銅導(dǎo)體也會產(chǎn)生明顯的集膚效應(yīng)，本模型為基礎(chǔ)案例對此過程進(jìn)行仿真計(jì)算，并提供講解視頻供大家參考學(xué)習(xí)。

圖中當(dāng)器件勻速運(yùn)動時(shí)施加電流會導(dǎo)致尖齒沿 xy 平面振動圖中器件繞y軸旋轉(zhuǎn)會導(dǎo)致沿z軸的面外振動。請注意，驅(qū)動尖齒和感應(yīng)尖齒具有不同的諧振頻率。當(dāng)陀螺儀工作時(shí)，驅(qū)動齒中的電極通過反向壓電效應(yīng)刺激它們以共振頻率振動。當(dāng)整個(gè)設(shè)備繞 y 軸旋轉(zhuǎn)時(shí)，產(chǎn)生的科里奧利力將激發(fā)傳感尖齒在平面外振動，這種運(yùn)動將通過直接壓電效應(yīng)在傳感尖的電極中產(chǎn)生電流。

感應(yīng)加熱階段，電磁線圈內(nèi)定義150kHz頻率的1200A感應(yīng)電流進(jìn)行齒輪加熱，加熱時(shí)間2s，然后關(guān)閉感應(yīng)線圈，進(jìn)行淬火冷卻，冷卻時(shí)間7s內(nèi)。

導(dǎo)磁性強(qiáng)于steelstainless,因?yàn)椴牧蠈?dǎo)磁性提高,磁場的大部分通過模具內(nèi)部氣隙,從而提高了內(nèi)部磁場?3結(jié)語在Maxwell軟件中建立SKH45T壓機(jī)的3D模型,并對該模型進(jìn)行有限元分析,得出了電流密度分布和磁感應(yīng)強(qiáng)度分布?有限元軟件模擬數(shù)據(jù)與實(shí)際測量數(shù)據(jù)非常接近,采用有限元軟件可以分析模具的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布,改變軟件各項(xiàng)參數(shù)(線圈匝數(shù)?模具材料?充磁電流等)可以得到各項(xiàng)參數(shù)對電流密度分布和磁感應(yīng)強(qiáng)度分布的影響

劉宏亮［13］提出在變壓器鐵心的接縫處，硅鋼片的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布較為復(fù)雜，在垂直硅鋼片材料軋制方向上，磁致伸縮增大了數(shù)十倍，比較合理地解釋了鐵心在接縫處振動較大的問題。張鵬寧等［14］對比不同磁致伸縮數(shù)學(xué)模型，利用 COMSOL多場仿真軟件建立了一臺高壓電抗器鐵心本體結(jié)構(gòu)的振動計(jì)算模型。