通用的非局部GTN模型模型 
作者沿 Tvergaard–Needleman 的思路，把孔隙率的演化率做非局部積分平均（積分型非局部），并在顯式算法里給出一套能“真正規(guī)模不敏感”的數(shù)值實(shí)現(xiàn)：1，用權(quán)函數(shù)實(shí)現(xiàn)非局部孔隙率演化2，提出“交替推進(jìn)”的非局部更新，更加穩(wěn)健3，彈性區(qū)也更新非局部量4，鄰接矩陣用“當(dāng)前構(gòu)形”逐步更新（精度更高，計(jì)算成本更大）通過(guò)這一套精心設(shè)計(jì)的非局部數(shù)值方案實(shí)現(xiàn)了全局力學(xué)響應(yīng)隨網(wǎng)格細(xì)化明顯趨于網(wǎng)格無(wú)關(guān)
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晶體塑性有限元 ??? 8月前
設(shè)計(jì)仿真 | Marc基于非局部效應(yīng)Lemaitre損傷模型小結(jié) 
為了避免此類(lèi)數(shù)值求解問(wèn)題發(fā)生，我們會(huì)使用非局部效應(yīng)（不考慮局部效應(yīng)）總等效塑性應(yīng)變來(lái)計(jì)算損傷變量，由結(jié)構(gòu)過(guò)程計(jì)算的總等效塑性應(yīng)變場(chǎng)被轉(zhuǎn)換為非局部效應(yīng)（交錯(cuò)方法），意味著將局部值“擴(kuò)散”為非局部值，應(yīng)變擴(kuò)散由長(zhǎng)度參數(shù)控制，以這種方式，應(yīng)變局部效應(yīng)不受定單元網(wǎng)格尺寸控制，而是受“非局部長(zhǎng)度參數(shù)”限制（這與真實(shí)材料中發(fā)生的情況類(lèi)似，應(yīng)變局部效應(yīng)將分布在相對(duì)較小的區(qū)域上），換句話(huà)說(shuō)，該分析對(duì)網(wǎng)格細(xì)化不敏感。
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MSC結(jié)構(gòu)軟件 ??? 3年前
設(shè)計(jì)仿真 | Marc基于非局部效應(yīng)Lemaitre損傷模型小結(jié) 
為了避免此類(lèi)數(shù)值求解問(wèn)題發(fā)生，我們會(huì)使用非局部效應(yīng)（不考慮局部效應(yīng)）總等效塑性應(yīng)變來(lái)計(jì)算損傷變量，由結(jié)構(gòu)過(guò)程計(jì)算的總等效塑性應(yīng)變場(chǎng)被轉(zhuǎn)換為非局部效應(yīng)（交錯(cuò)方法），意味著將局部值“擴(kuò)散”為非局部值，應(yīng)變擴(kuò)散由長(zhǎng)度參數(shù)控制，以這種方式，應(yīng)變局部效應(yīng)不受定單元網(wǎng)格尺寸控制，而是受“非局部長(zhǎng)度參數(shù)”限制（這與真實(shí)材料中發(fā)生的情況類(lèi)似，應(yīng)變局部效應(yīng)將分布在相對(duì)較小的區(qū)域上），換句話(huà)說(shuō)，該分析對(duì)網(wǎng)格細(xì)化不敏感。
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海克斯康設(shè)計(jì)與仿真 ??? 2年前
一類(lèi)非局部GTN模型------考慮應(yīng)變梯度效應(yīng)GTN模型 
傳統(tǒng)的連續(xù)介質(zhì)力學(xué)模型無(wú)法很好地描述這種非局部行為，而應(yīng)變梯度模型通過(guò)引入應(yīng)變梯度項(xiàng)，可以更準(zhǔn)確地描述納米材料的力學(xué)行為。 提高了預(yù)測(cè)材料性質(zhì)的能力。應(yīng)變梯度模型可以更好地捕捉材料的微觀尺度下的非局部效應(yīng)，從而提高了模型預(yù)測(cè)材料力學(xué)性質(zhì)的能力。 可以揭示材料行為的新特性。
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晶體塑性有限元 ??? 3年前
非局部均值濾波和MATLAB程序詳解視頻算法及其保留圖形細(xì)節(jié)應(yīng)用 
7_參文4_(自改程序)改進(jìn)的非局部均值圖像去噪算法.doc附件8_參文5_非局部均值濾波.ppt
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鄭一 ??? 8年前
非局部晶體塑性本構(gòu)模型實(shí)現(xiàn)與案例演示 
然而，如果模擬規(guī)模變小，例如在專(zhuān)注于納米壓痕（Zaafarani et al.，20082006）和微柱壓縮（Raabe，Ma和Roters，2007a）的研究中，則局部模型可能由于無(wú)法描述尺寸效應(yīng)而不足，較小晶粒尺寸的強(qiáng)化效應(yīng)是由于晶界附近非均勻塑性變形的體積分?jǐn)?shù)較高。
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晶體塑性有限元 ??? 3年前
非局部晶體塑性本構(gòu)模型實(shí)現(xiàn)與案例演示 
然而，如果模擬規(guī)模變小，例如在專(zhuān)注于納米壓痕（Zaafarani et al.，20082006）和微柱壓縮（Raabe，Ma和Roters，2007a）的研究中，則局部模型可能由于無(wú)法描述尺寸效應(yīng)而不足，較小晶粒尺寸的強(qiáng)化效應(yīng)是由于晶界附近非均勻塑性變形的體積分?jǐn)?shù)較高。
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晶體塑性有限元 ??? 3年前
請(qǐng)問(wèn)二維軸對(duì)稱(chēng)圖形怎么計(jì)算體積啊，使用了非局部耦合積分，選擇了邊界。最后計(jì)算表達(dá)式不會(huì)寫(xiě)了？
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encu_wp ??? 3年前
使用ABAQUs的cel模擬炸藥在空氣中爆炸出現(xiàn)網(wǎng)格過(guò)度變形問(wèn)題該怎么解決？
如圖，使用abaqus的策略方法模擬tnt在炸藥中爆炸，當(dāng)jwl參數(shù)如圖，歐拉網(wǎng)格為0.03（m單位制）時(shí)可正常計(jì)算，但結(jié)果壓力數(shù)值很小。當(dāng)把材料的r2改為0.95時(shí)出現(xiàn)報(bào)錯(cuò)；當(dāng)進(jìn)行網(wǎng)格加密時(shí)報(bào)錯(cuò)（局部加密和全局加密都不行），請(qǐng)問(wèn)大佬該如何解決這種問(wèn)題。
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朱小火 ??? 2年前
abaqus（riks）求局部屈曲臨界力和極限承載力？
想復(fù)現(xiàn)一篇文章的實(shí)驗(yàn)（GFRP的方管軸壓），用的是單層板建的材料屬性進(jìn)行幾何非線(xiàn)性分析，局部屈曲臨界力用Southwell求得，極限承載力看峰值，但是為什么有限元局部屈曲臨界力470小于實(shí)驗(yàn)550，極限承載力425又大于實(shí)驗(yàn)370，是哪里沒(méi)設(shè)置好嘛
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用戶(hù)_55276 ??? 1年前
abaqus薄板線(xiàn)性振動(dòng)與非線(xiàn)性振動(dòng)對(duì)比分析 
圖 6 豎向位移云圖（線(xiàn)性分析） 圖 7 Von Mises應(yīng)力云圖（線(xiàn)性分析） 2.1.2線(xiàn)性和非線(xiàn)性分析結(jié)果對(duì)比 選擇跨中中結(jié)點(diǎn)和邊結(jié)點(diǎn)處置方向加速度響應(yīng)線(xiàn)性分析和非線(xiàn)性分析對(duì)比。
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力學(xué)AI有限元 ??? 1年前
用戶(hù)作品賞析 | 基于LS-DYNA的埋地天然氣管道物理爆炸毀傷研究 
實(shí)驗(yàn)時(shí)在管路中充入13.3MPa天然氣，在實(shí)驗(yàn)管段上安裝壓力傳感器、位移傳感器、溫度傳感器、應(yīng)變片和時(shí)間線(xiàn)圈等檢測(cè)元件，用于測(cè)試管道實(shí)驗(yàn)壓力并在裂紋擴(kuò)展期間監(jiān)測(cè)壓力衰減、局部殘余塑性變形、局部應(yīng)變場(chǎng)和管道形狀變化，監(jiān)測(cè)整個(gè)物理爆炸過(guò)程，測(cè)定物理爆炸發(fā)生區(qū)域彈坑的尺寸。
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CAE聯(lián)盟新聞 ??? 4年前
爆炸沖擊波與破片作用下車(chē)輛底部結(jié)構(gòu)動(dòng)響應(yīng)數(shù)值仿真 
炸藥起爆后，炸藥產(chǎn)生巨大的壓力使榴彈殼體膨脹，局部破壞形成長(zhǎng)條狀自然破片，淺埋155 mm榴彈破片形成的過(guò)程如圖12所示。
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飛天豬主 ??? 3年前
VirtualLab Fusion非序列光場(chǎng)追跡 
摘要通過(guò)考慮諧波場(chǎng)而非光線(xiàn)，光場(chǎng)追跡法對(duì)光線(xiàn)追跡法進(jìn)行了概括推廣。光場(chǎng)追跡法可以容許位于系統(tǒng)不同子區(qū)域的不同的建模技術(shù)進(jìn)行無(wú)縫連接。基于分解和互聯(lián)的理念，這篇文章介紹了非序列場(chǎng)追跡的基本概念，同時(shí)推導(dǎo)出了相應(yīng)的算子方程組和一個(gè)求解公式用于仿真。對(duì)問(wèn)題的求值需要局部麥克斯方程的解（分解）；并且隨著迭代過(guò)程的收斂實(shí)現(xiàn)解決方案在通過(guò)界面處的連續(xù)性（互聯(lián)）。
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追光ing ??? 3年前
Ansys Zemax | 如何優(yōu)化非序列光學(xué)系統(tǒng) 
序列模式和非序列模式中可用的標(biāo)準(zhǔn)類(lèi)型有所不同。本文為非序列系統(tǒng)的優(yōu)化提供了一種建議方式。 例如，通過(guò)優(yōu)化自由曲面反射鏡，最大限度地將 LED 的亮度從23 Cd 提高到大于250 Cd，只需幾分鐘。 阻尼最小二乘法與正交下降法對(duì)比 OpticStudio 中有兩種局部優(yōu)化算法 :阻尼最小二乘法(DLS) 和 正交下降法(OD) 。
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宇熠科技 ??? 9月前
ZEMAX | 如何優(yōu)化非序列光學(xué)系統(tǒng) 
序列模式和非序列模式中可用的標(biāo)準(zhǔn)類(lèi)型有所不同。本文為非序列系統(tǒng)的優(yōu)化提供了一種建議方式。 例如，通過(guò)優(yōu)化自由曲面反射鏡，最大限度地將 LED 的亮度從23 Cd 提高到大于250 Cd，只需幾分鐘。阻尼最小二乘法與正交下降法對(duì)比 OpticStudio 中有兩種局部優(yōu)化算法 :阻尼最小二乘法(DLS)和 正交下降法(OD)。
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宇熠科技 ??? 4年前
IJP：非均相多晶體中尺寸相關(guān)的微孔生長(zhǎng) 
華中科技大學(xué)的Jianqiu Liu等人采用經(jīng)典的局部和非局部應(yīng)變梯度晶體塑性有限元模擬方法研究了非均質(zhì)多晶中尺寸相關(guān)的微孔生長(zhǎng), 采用局部CP理論和非局部CP理論描述了典型面心立方(FCC)多晶銅的應(yīng)力應(yīng)變響應(yīng)。結(jié)果表明，孔隙-晶粒尺寸比和絕對(duì)微孔尺寸對(duì)微孔生長(zhǎng)均有顯著影響，分別為第一類(lèi)(由晶粒尺度非均質(zhì)變形引起)和第二類(lèi)(由塑性應(yīng)變梯度引起)尺寸效應(yīng)。
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CPFEM工作室 ??? 3年前
Moldex3D模流分析之德國(guó)卡塞爾大學(xué)以模擬方法驗(yàn)證發(fā)泡射出之局部抽芯技術(shù) 
相較于標(biāo)準(zhǔn)抽芯制程，本案例的產(chǎn)品只在局部膨脹，因此氣泡的形成被限縮于特定區(qū)域。膨脹區(qū)和非膨脹區(qū)的產(chǎn)品結(jié)構(gòu)形成，受到邊界條件和制程參數(shù)設(shè)定的影響，交互作用非常復(fù)雜。利用Moldex3D發(fā)泡射出成型模塊可以觀察到結(jié)構(gòu)成型的過(guò)程，并據(jù)此調(diào)整制程參數(shù)，獲得理想的抽芯產(chǎn)品。
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Moldex3D 中國(guó) ??? 3年前
質(zhì)量管理 | 功能尺寸和局部坐標(biāo)系在eMMA軟件輔助車(chē)身裝配中的應(yīng)用 
局部坐標(biāo)系的作用，就是建立一個(gè)與特定裝配功能相關(guān)的測(cè)量基準(zhǔn)，過(guò)濾掉非關(guān)鍵的整體偏差，讓分析聚焦于零件本身的制造精度和更關(guān)鍵的局部裝配關(guān)系。02在eMMA中的實(shí)現(xiàn)方式在eMMA Planner或Assembler模塊中，工程師可以基于實(shí)際裝配基準(zhǔn)，輕松創(chuàng)建局部坐標(biāo)系。
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海克斯康設(shè)計(jì)與仿真 ??? 6月前
非序列光場(chǎng)追跡 
摘要通過(guò)考慮諧波場(chǎng)而非光線(xiàn)，光場(chǎng)追跡法對(duì)光線(xiàn)追跡法進(jìn)行了概括推廣。光場(chǎng)追跡法可以容許位于系統(tǒng)不同子區(qū)域的不同的建模技術(shù)進(jìn)行無(wú)縫連接。基于分解和互聯(lián)的理念，這篇文章介紹了非序列場(chǎng)追跡的基本概念，同時(shí)推導(dǎo)出了相應(yīng)的算子方程組和一個(gè)求解公式用于仿真。對(duì)問(wèn)題的求值需要局部麥克斯方程的解（分解）；并且隨著迭代過(guò)程的收斂實(shí)現(xiàn)解決方案在通過(guò)界面處的連續(xù)性（互聯(lián)）。
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追光ing ??? 1年前
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