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除了功能大小的限制之外，此方法的另一個(gè)缺點(diǎn)是設(shè)計(jì)人員可能仍需要定制一些工具來(lái)增強(qiáng)OpticStudio提供的功能。例如，如參考文獻(xiàn)[4]中所述，目前尚無(wú)原生序列表面支撐起泡的下垂。用戶(hù)需要?jiǎng)?chuàng)建自己的序列表面DLL來(lái)建模唯一的表面下垂。此外，當(dāng)前OpticStudio不支援在例如Y-Z平面上顯示橫截面PSF。如參考文獻(xiàn)[4]中所述，需要一個(gè)巨集來(lái)掃描不同Z位置的PSF並創(chuàng)建圖。

榴彈殼體采用拉格朗日網(wǎng)格，網(wǎng)格大小為1～5 mm，材料為合金鋼，采用帶損傷失效的Johnson-Cook本構(gòu)模型，材料參數(shù)取自文獻(xiàn)[14]，榴彈炸藥采用SPH粒子，粒子間距為10 mm，殼體與炸藥的材料模型參數(shù)如表3～表5所示。建立的淺埋155 mm榴彈有限元模型如圖11所示。

1.4.3 光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)（SPH，smoothed particle hydrodynamic）算法 光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)是一種無(wú)網(wǎng)格數(shù)值方法，用大量離散的光滑粒子的集合定義流體材料，從而通過(guò)插值離散化連續(xù)方程組。其理論核心為核函數(shù)，實(shí)質(zhì)是一定光滑長(zhǎng)度范圍內(nèi)其他臨近粒子對(duì)研究粒子影響程度的權(quán)函數(shù)，如圖3所示。

* SPH流體動(dòng)力學(xué)方法SPH流體動(dòng)力學(xué)方法，計(jì)算速度相對(duì)快，主要是對(duì)流體和固體進(jìn)行計(jì)算。因?yàn)?em>SPH是基于Lagrange的，其流固耦合計(jì)算十分簡(jiǎn)單，SPH的熱固耦合亦非常優(yōu)秀，大部分的材料模型都能使用。SPH流體動(dòng)力學(xué)方法如視頻中左圖所示，鳥(niǎo)撞發(fā)動(dòng)機(jī)葉片是一種典型的SPH的應(yīng)用。右圖是一種結(jié)構(gòu)撞擊問(wèn)題，SPH可能會(huì)存在數(shù)值不穩(wěn)定的問(wèn)題。

在某些應(yīng)用中，求解域 region 的空氣盒子大小對(duì)結(jié)果有比較明顯的影響，為了能夠快速定義一個(gè)合適的大小，可以把 region 的比例定義為一個(gè)變量，且施加邊界條件，參數(shù)化掃描 region 的比例值，邊界會(huì)自動(dòng)更新，十分方便。以求解永磁體對(duì)鐵磁材料的磁拉力計(jì)算為例：正常定義模型和region，在region中定義變量 RGV。

故采用單元失效來(lái)表征材料失效的方法難以對(duì)這類(lèi)復(fù)雜的侵徹問(wèn)題進(jìn)行求解，如需得出較為準(zhǔn)確而可靠的數(shù)值計(jì)算結(jié)果，在目前本構(gòu)模型的基礎(chǔ)上，還應(yīng)訴諸于以SPH為代表的粒子法處理這類(lèi)問(wèn)題。JH本構(gòu)對(duì)求解的邊界條件敏感，改變單元的大小、整體的分布趨勢(shì)（如加密方式不同）及單元屬性（如四面體網(wǎng)格）等都將對(duì)計(jì)算結(jié)果造成影響。

故采用單元失效來(lái)表征材料失效的方法難以對(duì)這類(lèi)復(fù)雜的侵徹問(wèn)題進(jìn)行求解，如需得出較為準(zhǔn)確而可靠的數(shù)值計(jì)算結(jié)果，在目前本構(gòu)模型的基礎(chǔ)上，還應(yīng)訴諸于以SPH為代表的粒子法處理這類(lèi)問(wèn)題。 JH本構(gòu)對(duì)求解的邊界條件敏感，改變單元的大小、整體的分布趨勢(shì)（如加密方式不同）及單元屬性（如四面體網(wǎng)格）等都將對(duì)計(jì)算結(jié)果造成影響。

碰撞時(shí)間等于分子大小和熱運(yùn)動(dòng)速度之比，根據(jù)熱力學(xué)的知識(shí)，這個(gè)微妙的碰撞時(shí)間大約為10-13這個(gè)量級(jí)。

碰撞時(shí)間等于分子大小和熱運(yùn)動(dòng)速度之比，根據(jù)熱力學(xué)的知識(shí)，這個(gè)微妙的碰撞時(shí)間大約為10-13這個(gè)量級(jí)。