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在《離散斷裂網(wǎng)絡(luò)DFN模型總結(jié)》中曾經(jīng)總結(jié)了16種這樣的DFN模型，不過大多數(shù)模型沒有經(jīng)過現(xiàn)場驗證。

1 引言昨天晚上有位同學(xué)問了一個問題，如何實(shí)現(xiàn)在離散斷裂網(wǎng)絡(luò)DFN中計算RQD【Deere's RQD---現(xiàn)代巖體工程分類方法的基石 (Part II)】，他已經(jīng)給出了計算思路，如下圖所示：(1) 使用geometry生成鉆孔；(2)計算鉆孔與DFN之間的intersection；(3) 把鉆孔分為三個計算分區(qū)：端部1[fracture.intersect.end1]、中部和段部2[fracture.intersect.end2

離散斷裂網(wǎng)絡(luò)模擬和操作可分為兩個層次：一個是DFN，DFN用在DFN水平上進(jìn)行操作，另一個是Fracture,fracture用來操作DFN內(nèi)的斷裂。這個筆記簡要討論了DFN層次上的操作函數(shù)。

3 斷裂數(shù)目 在生成2D DFN的過程中，為了與3D生成的斷裂數(shù)目相同，需要用到斷裂數(shù)目的判斷方法。有三個不同層次的判斷斷裂數(shù)目的函數(shù)。dfn.num返回整個模型的DFN數(shù)目，不是斷裂數(shù)目；dfn.fracturenum(PNT)返回指定DFN內(nèi)的斷裂數(shù)目; fracture.num返回整個模型的總斷裂數(shù)。

離散裂縫網(wǎng)絡(luò)中的單相流算例，歡迎交流！

體積斷裂強(qiáng)度P32(Volumetric Fracture Intensity)聚合斷裂強(qiáng)度的不同測量方法(Different Measures of Fracture Intensity)這是我見過的最多頁數(shù)的博士論文---Rock Joint SystemsFracman讀取FLAC3D生成的離散斷裂網(wǎng)絡(luò)(DFN)模型斷裂產(chǎn)狀(Fracture Orientation)的概率密度函數(shù)

1 引言本部分介紹來自于《斷裂相場法》書籍。“1998年Francfort和Marigo根據(jù)Griffith脆性斷裂理論，提出了一種斷裂力學(xué)變分原理，他們以結(jié)構(gòu)內(nèi)可能的位移場和裂紋面作為自變量，將變形能與斷裂面之和定義為結(jié)構(gòu)總能量，并且認(rèn)為真實(shí)的位移場與裂紋面使得該總能量最小。然而在數(shù)值模擬中將離散的裂紋面作為未知量來求解是非常困難的。

與顯式的離散斷裂網(wǎng)絡(luò)DFN相比，XFEM可以在解決較大網(wǎng)格尺寸的問題時減少計算時間。

它可以用來模擬離散裂紋沿任意解相關(guān)路徑的萌生和擴(kuò)展，而無需重新劃分。XFEM也可以用來進(jìn)行輪廓積分評估，而不需要細(xì)化裂紋尖端周圍的網(wǎng)格。 1999年，美國西北大學(xué)Beleytachko提出了擴(kuò)展有限法，該方法是對傳統(tǒng)有限元法進(jìn)行了重大改進(jìn)。

在本研究中，DEM 由一系列具有相同半徑的六邊形且緊密堆積的離散單元組成。這些元件通過排斥-吸引力彈簧力相互作用，其中兩個元件之間的法向彈簧力 (Fn) 是法向剛度 (Kn) 和法向相對位移 (Xn) 的乘積。元素與其相鄰元素結(jié)合在一起，直到 Xn 超過斷裂圖3鉆孔的巖性地層測井（B01 和 B05）位移（Xb）；因此，鍵斷裂，兩個元素之間的張力變?yōu)?0。

疲勞斷裂與物理神經(jīng)網(wǎng)絡(luò) 流體固體 ?

FLAC3D導(dǎo)入Fracman生成的離散斷裂網(wǎng)絡(luò)(DFN)模型離散斷裂網(wǎng)絡(luò)DFN生成多個塊體的穩(wěn)定性分析(block analyze-stability) (3)

采用有限寬度的彌散區(qū)域來近似表征離散裂紋面，如圖 1所示。所有場變量均是全域連續(xù)。采用一個標(biāo)量d來表征材料的狀態(tài)，稱之為相場。d=1代表材料完全失效，d=0代表材料完好無損。

提示：您還可以使用離散裂隙網(wǎng)絡(luò)插件直接在 COMSOL Multiphysics 內(nèi)部的現(xiàn)有幾何結(jié)構(gòu)中創(chuàng)建隨機(jī)裂隙，如裂縫性儲層的 3D 示例模型所述。 導(dǎo)入幾何圖形后，我們使用三角形有限元的非結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格（通過 Delaunay 細(xì)分）對域進(jìn)行離散化，其中天然裂隙由嵌入相鄰有限元之間的聯(lián)合單元表示（圖1）。 圖1。

簡要說明 本案例不僅提供MATLAB 相場斷裂代碼，還有代碼對應(yīng)文獻(xiàn)公式說明文檔！方便理解。 相場法（Phase-Field Method, PFM）作為當(dāng)前斷裂力學(xué)模擬的熱門方法，編程門檻較高。初學(xué)者的困境：閱讀文獻(xiàn)中的公式往往一頭霧水，不知道如何轉(zhuǎn)化為離散的有限元代碼。

發(fā)現(xiàn)如果用顆粒(ball)的組合表示巖石，然后在模型中插入節(jié)理面，那么巖石的斷裂有可能沿著顆粒之間的接觸發(fā)生，也有可能沿著節(jié)理面擴(kuò)展，這一思想導(dǎo)致了后來BPM和合成巖體SRM的提出(離散斷裂網(wǎng)絡(luò)(DFN)[P4]: 創(chuàng)建一個合成巖體SRM)；第三種方法是粘合塊體模擬BBM(Bonded Block Modeling)，這種方法借用了BPM的發(fā)展思路，但是又不同于BPM。

對上述弱形式進(jìn)行分部積分可得：因次位移場和相場的強(qiáng)形式控制方程為：以及相應(yīng)的邊界條件為：3 有限元離散為推導(dǎo)有限元離散方程，對位移場和相場控制方程的弱形式進(jìn)行處理：對位移場和相場進(jìn)行插值可得：m指單元節(jié)點(diǎn)的個數(shù)。因此相應(yīng)的梯度場可以插值為：B矩陣的是由形函數(shù)對物理坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)組成的。

該方法將整個求解域離散為獨(dú)立的節(jié)點(diǎn)，而無須將節(jié)點(diǎn)連成單元，它不需要劃分網(wǎng)格，從而克服了有限元法在計算過程中要不斷更新網(wǎng)格的缺陷。計算過程中可以實(shí)時跟蹤裂紋尖端區(qū)域進(jìn)行局部細(xì)化，將連續(xù)的裂紋擴(kuò)展過程看作多個線性增量，每一個增量內(nèi)裂紋擴(kuò)展角根據(jù)應(yīng)力強(qiáng)度因子確定。通過在裂紋尖端細(xì)化節(jié)點(diǎn)引入外部基函數(shù)提高計算精度。

<p>個人自2012年從事abaqus的斷裂模擬相關(guān)工作，在斷裂方向以第一作者已發(fā)表SCI論文30多篇，主持國自然等項目多項，專業(yè)知識及技能請你放心，對于abaqus中的斷裂模擬基本手段早已得心應(yīng)手。</p><p>個人從開始接觸斷裂模擬以來也都是辛苦一路走來，深知入門的艱辛。</p><p>在早些年斷裂的學(xué)習(xí)十分困難，沒有多余的學(xué)習(xí)資料和視頻，只能自己翻譯幫助文檔，自己摸索，四處網(wǎng)絡(luò)上詢問。