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如圖所示： 情況一：不包絡 情況二：包絡 在情況一中，單元質心在球體之外，未包絡，但是單元卻與部件接觸，這種情況，單元會判斷為None(也就是舍去),在情況二中，質心和單元都包絡在球體中，這種情況，單元會判斷為保留。這里就列舉這兩種情況。

如圖所示： 情況一：不包絡 情況二：包絡 在情況一中，單元質心在球體之外，未包絡，但是單元卻與部件接觸，這種情況，單元會判斷為None(也就是舍去),在情況二中，質心和單元都包絡在球體中，這種情況，單元會判斷為保留。這里就列舉這兩種情況。

下圖關于包絡線倒角直接引用自SolidWorks文檔。看圖即基本能理解其意思。 現在主要是如何創建包絡線的問題（涉及SolidWorks從曲面和曲線的建模技巧）。下面就我們本例的具體模型來看如何創建包絡線，以實現正確的倒角建模。

圖6 地震波加速度時程 兩個方向的樓層剪力包絡對比分別如圖7a和圖7b所示，結果顯示在結構的中下部，兩個方向的樓層剪力減小幅度明顯小于50%，尤其是x向結果。 X向樓層位移角包絡如圖8所示。結果顯示，隔震對大震作用下的位移角影響主要體現在結構的上部，也說明在大震作用下的變形驗算中，隔震支座作用被削弱。

而“電磁波，波束包絡”接口只能從“波動光學模塊”打開，可求解給定波矢的電場復包絡。在下文中，我們將“電磁波，頻域”接口簡稱為“全波”仿真，將“電磁波，波束包絡”接口簡稱為“波束包絡”仿真。為了區分“全波”仿真與“波束包絡”仿真之間的差異，我們首先來討論一個普通示例：在自由空間內傳播的平面波（如下圖所示），然后我們會將從示例中學到的知識應用到介電板案例中。

<p class="ql-align-justify">寫文章出圖過程中，有時候需要過程圖，但是過程圖中不同時刻應力云圖的標尺不一定是自己想要的。比如標尺上限值、下限值等，所以在Abaqus后處理中如何實現呢？

如下圖所示，紅色為載波信號，黑色為調制信號，經過包絡分析后，即可得到右下角的調制頻率fm。包絡分析除了用于調制信號的解調分析以外，還適用于電機軸承的故障檢測，能從軸承振動噪聲信號中識別出微弱的故障信號，在出現故障的早期階段即能發現故障。 如下圖右圖的例子中，對載波所在頻段（125±100Hz）進行帶通濾波后，對包絡線時間歷程曲線進行FFT分析。Y軸幅值為包絡線的頻譜幅值。

Abaqus中自帶的最大應力準則、Tsai-Hill準則、Tsai-Wu準則等，都是基于應力的失效理論，每個基于應力的失效理論其實都定義了三維空間中的失效包絡面或者或二維平面中的失效包絡線。只要應力狀態在該包絡面（包絡線）上或其外，就會發生失效。我們先回顧一下Abaqus中幾種常見的二維失效準則的表達式。

我們既可以按方向來考察各條波的包絡結果，也可以同時考察所有波的包絡結果。圖3-2的定義方式，是考察X方向所有地震工況的包絡結果。圖3-3的定義方式，是分別考察X、Y方向地震工況包絡結果后再考慮所有工況的包絡值。完成性能校核的定義，在分析結束后，即可查看性能檢查結果。下面結合案例來進一步說明。

使用這個模塊，我們就可以采用電磁波，波束包絡 接口，它非常適合處理這種大小的模型。波束包絡法特別適用于模擬長距離光束傳播問題，如我們之前的文章所述。 通過將場分離為緩慢變化的包絡函數和快速變化的相位因子的乘積，我們只需要根據包絡函數變化的速度對模型進行網格剖分。這在很多模擬中為我們節省了大量的計算資源，例如上圖所示的馬赫-曾德爾調制器，因為光束大部分時間都在自由空間中傳播，包絡函數沒有變化。

，得到該線段上每一點的包絡函數

圖4實驗由于故障類型為軸承外圈損傷，并通過計算得到其故障頻率為236 Hz, 因此研究引入包絡譜分析法來對第1532、第1533以及第1600個樣品進行必要的包絡譜解調，其結果如圖5所示。

屈服包絡線，如下圖所示。

如題請問hypermesh聯合abaqus仿真中 embeded region這種約束如何設定？如圖棕色部分椎間盤想嵌入T3D2單元鑲嵌進去