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本篇以AZO-Ag-AZO三層平面薄膜為例，在計算該結構的透射率、吸收率或反射率等參數過程中，通過不同的邊界條件設置實現了計算時間和內存的縮減，提高仿真效率。1. 結構布置2. 模型三維示意圖：中間為Ag層，上下兩層為AZO層3. 三維FDTD仿真區域設定4.

入射到玻璃基板上的金屬涂層上的光被反射、透射和吸收。 這個模型包括建模域左右兩側的 Floquet 周期性邊界條件以及頂部和底部的端口邊界條件。頂部的端口邊界條件以指定的入射角發射平面波，并計算反射光，而底部的邊界條件則計算透射光。我們可以對 金屬層內的損失進行積分 來計算鍍金層內的吸收率。

隨著時間的推移，反射波壓力逐漸降低，而透射波壓力則逐漸升高，如4ms時刻壓力等高圖所示。在8ms時刻，透射波已經到達計算域右側邊界，而反射波尚未到達左側邊界，說明透射波的傳播速度大于反射波的傳播速度。在12ms時刻，反射波已經通過左側邊界，反射波的壓力進一步降低，與此同時透射波的壓力進一步升高。

圖4：建模以及邊界條件設置 圖5：入射端口設置在結構上添加積分算子方便進一步計算不同偶極矩對散射能量具體計算公式可參考呢文中補充材料，不同文獻公式會略有不同，但大同小異，不影響定性分析。最后計算得到透射譜線和多級散射能量分布。

由于所有到達這個邊界的光都將在足夠小的距離內被吸收，因此可以說光在邊界處被吸收。對于這種情況，不透明表面 邊界條件將在所選邊界處沉積所有能量，這就完成了激光在結構中傳播時的建模。通過這些功能的組合，我們已經完全模擬了入射激光束穿過模型。現在我們可以將注意力轉向熱模型。模擬溫度隨時間的變化 晶圓最初處于 300K 的均勻溫度。

計算之后可以得到LCP和RCP入射下的S參數 圖4：邊界條件設置 圖4：激勵條件和入射角度設置 圖5：計算的手性透射譜具體仿真模型和指導歡迎通過公眾號“320科技工作室”與我們聯絡。

圖1 實驗裝置示意圖仿真設置CMOS_angle2D.fsp的屏幕截圖如下所示。從上到下，主要 Components是微透鏡陣列、紅/綠濾光片、金屬布線和過孔、抗反射 （AR） 涂層和硅襯底。每個像素的寬度為2mm，使模擬區域為4mm寬。仿真區域在X方向上設置了Bloch邊界條件，在Y方向上設置了PML吸收邊界條件。平面波源從結構的頂部入射。光源波長為550nm（綠色）。

用于匹配所有界面的邊界條件的S矩陣。特征模式求解器計算各層均勻介質在k域的場解。k域中各層均質介質的場解。S-矩陣算法通過匹配邊界來計算整個層系統的響應。整個層系統的響應，通過匹配邊界條件 遞歸的方式計算整個層系統的響應。這是一種以其無條件的數值穩定性而聞名的方法，因為與傳統的轉移矩陣不同，它避免了計算步驟中的指數增長函數。

x和y方向上設置成周期邊界條件(periodic)，z 方向設置為吸收邊界條件(PML)。為了進一步分析X一兩環結構的共振特性，針對相關模型參數：X的臂長 、內外環的距離t，內外環寬度 、周期P、環數、X所呈的角度及環境折射率的改變進行仿真對比，得到了明顯的光學響應規律，為實現共振谷波長的可調控提供了有效途徑。

用于匹配所有界面的邊界條件的S矩陣。特征模式求解器計算各層均勻介質在k域的場解。k域中各層均質介質的場解。S-矩陣算法通過匹配邊界來計算整個層系統的響應。整個層系統的響應，通過匹配邊界條件 遞歸的方式計算整個層系統的響應。這是一種以其無條件的數值穩定性而聞名的方法，因為與傳統的轉移矩陣不同，它避免了計算步驟中的指數增長函數。

波動信號處理動力邊界條件地震波及其孔洞動力作用（如爆破）是巖土體動力響應分析涉及的兩類代表性問題。巖土體在自然狀態中實際以半無限空間的方式賦存，數值分析模型顯然在模型邊界部位對該半無限空間具有的連續條件進行了截斷處理，因此模型邊界條件設置的合理性是數值分析需考察的常規環節之一。

用于匹配所有界面的邊界條件的S矩陣。 特征模式求解器計算各層均勻介質在k域的場解。k域中各層均質介質的場解。S-矩陣算法通過匹配邊界來計算整個層系統的響應。整個層系統的響應，通過匹配邊界條件 遞歸的方式計算整個層系統的響應。 這是一種以其無條件的數值穩定性而聞名的方法，因為與傳統的轉移矩陣不同，它避免了計算步驟中的指數增長函數。

6.1完美磁導體和完美電導體的作用和使用場景6.2阻抗邊界條件、過度邊界條件、散射邊界條件、周期性邊界條件的作用6.3求解域條件：完美匹配層的理論基礎和使用場景、 PML 網格劃分標準6.4遠場域和背景場域的使用；6.5 端口使用場景和方法；6.5波束包絡物理場的使用詳解；7、波源設置7.1散射邊界和端口邊界的使用方法和技巧（波失方向和極化方向設置、S參數、反射率和透射率的計算和提取

如果使用金屬邊界，我們可以使用默認的理想電導體 或阻抗邊界條件。為了描述開放邊界，我們可以使用散射邊界條件 或完美匹配層。散射邊界條件 和完美匹配層 的默認設置適用于電磁波沿法線方向朝邊界移動的情況。這種默認設置對于模式分析來說不是最優的，因為感興趣的波矢量由與邊界相切的傳播常數和剩余的法向分量組成。

• 完美磁導體和完美電導體的作用和使用場景• 阻抗邊界條件、過度邊界條件、散射邊界條件、周期性邊界條件的作用• 求解域條件：完美匹配層的理論基礎和使用場景、 PML網格劃分標準• 遠場域和背景場域的使用• 端口使用場景和方法• 波束包絡物理場的使用詳解 波源設置• 散射邊界和端口邊界的使用方法和技巧

波動信號處理動力邊界條件地震波及其孔洞動力作用（如爆破）是巖土體動力響應分析涉及的兩類代表性問題。巖土體在自然狀態中實際以半無限空間的方式賦存，數值分析模型顯然在模型邊界部位對該半無限空間具有的連續條件進行了截斷處理，因此模型邊界條件設置的合理性是數值分析需考察的常規環節之一。

3）邊界條件處理固體邊界：如果表面Г是固定的或在它自己平面內振動，則縮減為零，方程（8）的右邊成為零。這與弱變分問題的自然邊界條件相對應。必須在與所定義的空氣動力源相接觸的固體邊界施加邊界條件。模擬輻射邊界條件的無限元：對于噪聲問題，很多時候物理域是無界的，在距離聲源遠場處壓力脈動必須滿足Sommerfeld輻射條件，這是通過使用無限元強制實現的。

仿真參數將相應做如下修改： ?邊界條件從周期性改變為Bloch，這是斜入射照明所需的； ?光源入射角度旋轉45度； ?仿真邊界沿Y軸增加，以使場更易于可視化； ?光源偏振設置為P（或TE）。

設置與周期線光柵的案例相同，但代替周期性排列的線，現在使用單線。因此，二維計算域不再采用水平方向上的周期性邊界條件，而是采用水平和垂直方向上的透明邊界。光柵被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite計算近場分布。

設置與周期線光柵的案例相同，但代替周期性排列的線，現在使用單線。因此，二維計算域不再采用水平方向上的周期性邊界條件，而是采用水平和垂直方向上的透明邊界。