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指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？ 目錄 1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 1 2. 用EFA定義邊界條件 3 3. 選項(xiàng)定義控制FEA 4 4. FEA結(jié)果顯示 5 5. FEA結(jié)果拋物線擬合 6 6. 在模式中插入熱透鏡 7 7.

要想研究熱透鏡效應(yīng)對(duì)泵浦能量的依賴，如下所述：點(diǎn)擊“Parameter Field”窗口中的標(biāo)簽“General”，然后在“Pump power for rescaling”框中輸入新的數(shù)值，所有的熱效應(yīng)都是在原始泵浦能量和輸入值之間按比例線性調(diào)節(jié)的。其它的工具在LASCAD手冊(cè)中有講述。

啟動(dòng)LASCAD并定義一個(gè)簡(jiǎn)單激光腔 12．定義并分析一個(gè)側(cè)面泵浦棒 22.1 選擇晶體類型和泵浦結(jié)構(gòu) 22.2 定義泵浦光分布 32.3 定義棒的冷卻 72.4 定義材料參數(shù) 82.5 定義復(fù)合材料 92.6 定義控制FEA 計(jì)算程序的選項(xiàng) 102.7 FEA 的可視化結(jié)果 122.7.1 三維觀察器 122.7.2 二維數(shù)據(jù)圖和拋物線fit 122.8 計(jì)算高斯模 132.9

指南1：如何計(jì)算一個(gè)簡(jiǎn)單激光腔中端面泵浦棒的熱透鏡目錄1. 啟動(dòng)LASCAD和定義一個(gè)簡(jiǎn)單激光腔 12. 定義和分析端泵浦的棒 22.1. 選擇晶體的類型和泵浦結(jié)構(gòu) 32.2. 定義泵浦光的分布 32.3. 定義棒的冷卻 62.4. 定義工作物質(zhì)參數(shù) 62.5. 定義合成物質(zhì) 72.6. 定義控制FEA計(jì)算程序的選項(xiàng) 72.7.

指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？ 目錄 1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 1 2. 用EFA定義邊界條件 3 3. 選項(xiàng)定義控制FEA 4 4. FEA結(jié)果顯示 5 5. FEA結(jié)果拋物線擬合 6 6. 在模式中插入熱透鏡 7 7.

但是，該設(shè)置對(duì)現(xiàn)有設(shè)計(jì)目標(biāo)的結(jié)果不是很重要，因?yàn)楹苄〉幕儙缀醪挥绊?em>激光模式。 6. 在模式中插入熱透鏡按住ALT鍵同時(shí)點(diǎn)擊模式圖的元件0和元件1之間的區(qū)域以插入一個(gè)棒，這時(shí)模式涂上會(huì)出現(xiàn)一個(gè)黃色的元件，代表熱透鏡。元件0和元件1之間的距離也被調(diào)整為晶體的長度。我們將模式圖中的熱透鏡拉伸至如圖7所示。 圖7.插入熱透鏡 7.

溫度分布僅在晶體中心附近近似為拋物線，因此光束半徑等于泵浦光束半徑的激光模式將產(chǎn)生一些像差。諧振腔設(shè)計(jì)中的熱透鏡效應(yīng) 我們的諧振器設(shè)計(jì)軟件RP Resonator基于ABCD矩陣算法計(jì)算激光諧振腔的模式特性。(準(zhǔn)確地說，它使用一種擴(kuò)展矩陣(ABCDEF矩陣)來處理錯(cuò)位影響，但這與我們的上下文無關(guān)。) 這里，只能處理拋物線形狀的透鏡效應(yīng)，即沒有球差的透鏡效應(yīng)。

指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？目錄1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 12. 用EFA定義邊界條件 33. 選項(xiàng)定義控制FEA 44. FEA結(jié)果顯示 55. FEA結(jié)果拋物線擬合 66. 在模式中插入熱透鏡 77.

指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？ 目錄1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 12. 用EFA定義邊界條件 33. 選項(xiàng)定義控制FEA 44. FEA結(jié)果顯示 55. FEA結(jié)果拋物線擬合 66. 在模式中插入熱透鏡 77.

不穩(wěn)定激光諧振腔的優(yōu)點(diǎn)和局限性 雖然大多數(shù)激光諧振腔被設(shè)計(jì)為穩(wěn)定諧振腔，但不穩(wěn)定諧振腔在某些情況下具有顯著的優(yōu)勢(shì)。特別是，它們可以幫助生成激光束非常高光功率并且仍然相對(duì)較高光束質(zhì)量。在這種情況下穩(wěn)定諧振腔的一個(gè)常見問題是諧振腔模無法實(shí)現(xiàn)，或者這種模式對(duì)以下干擾非常敏感熱透鏡化或者角誤差。

2.激光器連續(xù)輸出時(shí)輸出功率，模式競(jìng)爭(zhēng)，和光束質(zhì)量的模擬 要使用DMA編碼，需要在腔內(nèi)插入一個(gè)熱透鏡晶體。可以參照教程1的說明，準(zhǔn)備一個(gè)端面泵浦的晶體。簡(jiǎn)便地，我們可以直接打開tutorial-1.lcd文件激活腔結(jié)構(gòu)，該文件可以在LASCAD的子目錄“tutorials”中找到。

2．激光器連續(xù)輸出時(shí)輸出功率，模式競(jìng)爭(zhēng)，和光束質(zhì)量的模擬要使用DMA編碼，需要在腔內(nèi)插入一個(gè)熱透鏡晶體。可以參照教程1的說明，準(zhǔn)備一個(gè)端面泵浦的晶體。簡(jiǎn)便地，我們可以直接打開tutorial-1.lcd文件激活腔結(jié)構(gòu)，該文件可以在LASCAD的子目錄“tutorials”中找到。

2．激光器連續(xù)輸出時(shí)輸出功率，模式競(jìng)爭(zhēng)，和光束質(zhì)量的模擬要使用DMA編碼，需要在腔內(nèi)插入一個(gè)熱透鏡晶體。可以參照教程1的說明，準(zhǔn)備一個(gè)端面泵浦的晶體。簡(jiǎn)便地，我們可以直接打開tutorial-1.lcd文件激活腔結(jié)構(gòu)，該文件可以在LASCAD的子目錄“tutorials”中找到。

諧振器對(duì)準(zhǔn)良好。 最小化熱效應(yīng)，尤其是增益介質(zhì)中的熱透鏡效應(yīng)。 高質(zhì)量光學(xué)元件(特別是增益介質(zhì))。

求解放大器和激光器的傳播方程現(xiàn)在我們考慮如何找到光功率和能級(jí)激發(fā)的自洽解。一般來說，這是相當(dāng)困難的，但在更簡(jiǎn)單的情況下，它可以很容易地完成。在最簡(jiǎn)單的情況下，所有的光都只在一個(gè)方向上傳播——例如，在一個(gè)共同傳播的光纖放大器中，泵浦光和信號(hào)光。在這里，可以進(jìn)行如下操作：? 在光纖的輸入端，所有的光功率和強(qiáng)度都是已知的。

此外，很難在激光諧振腔中找到自洽的解決方案（模式）。例如，仿真軟件通常只提供單程傳播，但不提供激光器自洽穩(wěn)態(tài)解的計(jì)算。關(guān)于雙包層光纖，我們已經(jīng)看到數(shù)值光束傳播可用于研究某些在簡(jiǎn)化模型中會(huì)被忽略的泵浦吸收現(xiàn)象，假設(shè)泵浦光的強(qiáng)度分布固定（例如，頂帽分布） . 另一方面，數(shù)字上的努力變得更加嚴(yán)重。因此，在實(shí)踐中，必須確定所提到的現(xiàn)象類型是否令人感興趣。

Multilayer 光學(xué)膜結(jié)構(gòu)模擬軟件 SimuLase 半導(dǎo)體設(shè)計(jì)分析軟件 RP Fiber Power 光纖激光器及光纖器件設(shè)計(jì)軟件 RP Resonator 激光諧振腔設(shè)計(jì)軟件 RP Coating 設(shè)計(jì)光學(xué)多層結(jié)構(gòu)軟件 RP ProPulse 脈沖傳輸模擬 RP

因此，多通道吸收池與激光結(jié)合使用最為有效。激光吸收光譜還具有波長分辨率顯著提高的優(yōu)點(diǎn)，因?yàn)?em>激光器的線寬可以遠(yuǎn)小于光譜儀的分辨率。分辨率提高的一個(gè)受歡迎的副作用是窄帶吸收特征的靈敏度也大大提高。還有一些諧振技術(shù)，其中使用無源光學(xué)諧振腔內(nèi)的吸收（例如腔衰蕩光譜）或激光諧振腔內(nèi)的吸收（腔內(nèi)激光吸收光譜）。

然而，為了不損害器件的小型化，同時(shí)提供無應(yīng)力的激光束諧振腔，我們必須研究封裝誘導(dǎo)應(yīng)力和隨之而來的激光元件雙折射現(xiàn)象。在本刊物中，我們研究了低應(yīng)力封裝激光焊接泵浦技術(shù)所產(chǎn)生的激光晶體的應(yīng)力封裝效應(yīng)，此外，該方法也適用于其他激光設(shè)備的封裝技術(shù)。

反向泵浦意味著泵浦波沿相反方向傳播。 一個(gè)也可以同時(shí)雙向泵送；這稱為雙向泵送。 圖 1 顯示了一個(gè)雙向泵浦光纖放大器。用于前向泵浦的來自左側(cè)激光二極管的輻射使用二向色光纖耦合器與輸入信號(hào)相結(jié)合。在有源（摻鉺）光纖之后，有第二個(gè)二向色耦合器，用于將來自第二個(gè)泵浦二極管的光反向注入。