axial stress+ bending stress=long stress，axial stress（軸向應(yīng)力）和normal Stress SNMAX（最大法向應(yīng)力）的結(jié)果不相等 
繼上一篇關(guān)于梁?jiǎn)卧Y(jié)構(gòu)建模，optistruct求解后，hyperview查看應(yīng)力，只有axial stress和long stress,沒有Von mises stress 等應(yīng)力結(jié)果的原因后，但篇中沒有關(guān)于對(duì)axial stress和long stress的解釋，其實(shí)在查看結(jié)果時(shí)發(fā)現(xiàn)，axial stress（軸向應(yīng)力）和normal Stress SNMAX（最大法向應(yīng)力）的結(jié)果不相等，但是在幫助文件了翻找了好久也沒有關(guān)于
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言小言 ??? 1年前
ABAQUS喵星人教你看懂不同類型單元的應(yīng)力方向 
1，T為切向，應(yīng)力張量序號(hào)為2，Z為軸向，應(yīng)力張量序號(hào)為3。
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會(huì)CAE的喵星人 ??? 4月前
Moldflow短纖維注塑成型（包括纖維張量取向和初始應(yīng)力）如何導(dǎo)入到LS Dyna（Ansys也可）中？
之前發(fā)過一個(gè)帖子 可能不夠詳細(xì)我后續(xù)求證過目前的LSPP不再支持Moldflow 數(shù)據(jù)傳輸?shù)?LS-DYNA，我也曾試圖借助Workbench的 Injection Molding Data，但是LS-DYNA 系統(tǒng)不支持從注塑數(shù)據(jù)系統(tǒng)導(dǎo)入的初始應(yīng)力對(duì)象，我不清楚有什么樣的方法可以把模流生成纖維張量取向和初始應(yīng)力導(dǎo)入到Ls Dyna中，或許專業(yè)免費(fèi)的網(wǎng)格映射軟件或者M(jìn)oldex3d?
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Levitating_5176 ??? 1年前
HyperMesh+LS-DYNA_輸出梁?jiǎn)卧?em>軸向力，應(yīng)力，應(yīng)變等數(shù)據(jù) 
本期內(nèi)容講解在HyperMesh，LS-DYNA工作環(huán)境下，設(shè)置輸出梁?jiǎn)卧猙eam的軸向力，應(yīng)力，應(yīng)變等數(shù)據(jù)。
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Sahariver ??? 5年前
二階反對(duì)稱張量的一點(diǎn)理解 
一般地，我們習(xí)慣把A記為W，于是 將上式代入的表達(dá)式，可以得到 上式兩端同時(shí)乘以，可以得到 即 如果我們把wr當(dāng)作一個(gè)向量w的分量，稱為“軸向量”，很明顯，矢量w與旋轉(zhuǎn)張量W相關(guān)，實(shí)際上通過(*)式可知，wr恰好對(duì)應(yīng)的是旋轉(zhuǎn)張量W分量Wij的軸向方向，二者符合“右手法則”，如下圖所示： figure 1.
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2019100400 ??? 3年前
張量分析與連續(xù)介質(zhì)力學(xué)（共36講） 
第三章：應(yīng)力理論與張量表達(dá)（11–15講）應(yīng)力的物理定義與單位分析Cauchy應(yīng)力張量與應(yīng)力分量轉(zhuǎn)換應(yīng)力張量主值與主方向第一、二Piola-Kirchhoff應(yīng)力張量應(yīng)力張量與體力/表面力關(guān)系推導(dǎo)第四章：平衡方程與控制方程體系（16–20講）力平衡的微分形式與積分形式動(dòng)量守恒與角動(dòng)量守恒方程質(zhì)量守恒方程（連續(xù)性方程）推導(dǎo)能量守恒與熱力學(xué)第一定律
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力學(xué)AI有限元 ??? 11月前
ABAQUS變量解讀：教你讀懂應(yīng)力/應(yīng)變/損傷 
有限元后處理直接與數(shù)據(jù)圖片處理、論文撰寫相關(guān)，除了典型的應(yīng)力張量與應(yīng)變張量外，ABAQUS還提供了大量可供使用者讀取的其他應(yīng)力/應(yīng)變/損傷參數(shù)，這都有助于結(jié)果的分析。今天喵星人就教你讀懂其中的應(yīng)力、應(yīng)變及損傷的后處理細(xì)節(jié)。一、應(yīng)力相關(guān)根據(jù)用戶手冊(cè)及后處理分類，ABAQUS提供了三類典型的后處理變量：1.不變量不變量的定義是指張量在坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)下保持不變的量。
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會(huì)CAE的喵星人 ??? 1月前
用于仿真和分析激光晶體封裝技術(shù)中誘導(dǎo)應(yīng)力的方法 
二階張量B(0,ij)代表無(wú)應(yīng)力折射率橢球張量，?Bij代表由于誘導(dǎo)應(yīng)力產(chǎn)生折射率橢球變化，它可以表示為 （2）其中，k,l=1,2,3，愛因斯坦的求和規(guī)則在這里適用。二階張量σkl代表了誘導(dǎo)矢量主應(yīng)力，πijkl是描述每個(gè)材料的第四階壓電光學(xué)常數(shù)張量。通過方程式(1)和(2)，當(dāng)某些壓力σkl產(chǎn)生時(shí)，我們可以計(jì)算折射率橢球張量Bij。
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追光ing ??? 1年前
塑性力學(xué)從入門到精通網(wǎng)課 
-2.1 矩形截面梁的彈塑性純彎曲2.2 橫向載荷作用下梁的彈塑性分析2.3 強(qiáng)化材料矩形截面梁的彈塑性分析2.4 超靜定梁的塑性極限載荷第3章 應(yīng)變分析、應(yīng)力分析和屈服條件3.5幾個(gè)常用的屈服條件3.1應(yīng)變張量和應(yīng)力張量3.7 巖土力學(xué)中的庫(kù)倫屈服條件3.2 應(yīng)變張量或應(yīng)力張量的不變量3.8 加載條件3.3 偏應(yīng)變張量和偏應(yīng)力張量3.4 屈服條件
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力學(xué)AI有限元 ??? 1年前
筑牢力學(xué)專業(yè)根基，開啟結(jié)構(gòu)仿真進(jìn)階路：一文了解張量分析與連續(xù)介質(zhì)力學(xué) 
li><li>守恒定律：包括質(zhì)量守恒、動(dòng)量守恒、動(dòng)量矩守恒和能量守恒；</li><li>Piola-Kirchhoff應(yīng)力張量：一種用于描述物體內(nèi)部應(yīng)力的張量；</li><li>本構(gòu)方程原理：描述物體應(yīng)力-應(yīng)變關(guān)系的方程；</li><li>簡(jiǎn)單物質(zhì)、彈性物體、牛頓粘性流體、粘彈性物質(zhì)：不同類型的物質(zhì)模型。
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技術(shù)鄰公告 ??? 1年前
簡(jiǎn)單理解Mises應(yīng)力分量 
空間中的應(yīng)力分量：三維空間中任意一點(diǎn)應(yīng)力有6個(gè)分量：對(duì)應(yīng)于S11、S22、S33、S12、S13、S23（ABAQUS一般X作為1軸，Y當(dāng)成2軸，Z是3軸），那么：S11就是X軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S22就是Y軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S33就是Z軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S12就是在XY平面上，沿Z向的剪力
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Elbert Q ??? 3年前
張量分析與連續(xù)介質(zhì)力學(xué) 
、連續(xù)介質(zhì)有限運(yùn)動(dòng)的變形張量及應(yīng)變張
量、運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系、變形梯度、速度梯度、應(yīng)力張量、質(zhì)
量守恒、動(dòng)量守恒、動(dòng)量矩守恒、能量守恒與熵不等式
Piola-Kirchhoff應(yīng)力張量、本構(gòu)方程原理、簡(jiǎn)單物質(zhì)、
彈性物體、牛頓粘性流體、粘彈性物質(zhì)。
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力學(xué)AI有限元 ??? 1年前
有限元程序-熱力耦合彈性動(dòng)力學(xué) 
此外，該理論還假設(shè)，顆粒介質(zhì)中的應(yīng)力依賴于體積百分比、體積百分比的時(shí)間變化率和空間梯度、基體材料密度和變形張量的變化率。由于依賴于變形張量的變化率，因此該理論描述的是類似流體的行為特征。
圖 1-2 懸臂梁三維模型的折線圖圖 1-3 懸臂梁二維模型的建立
由于前面討論的弱耦合，熱問題和力學(xué)問題可以分開解決。
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力學(xué)AI有限元 ??? 1年前
如何在 COMSOL 中評(píng)估應(yīng)力 
那么，應(yīng)力張量 , 可以用下式計(jì)算式中， 是彈性張量， 是彈性應(yīng)變， 是任何額外的壓力貢獻(xiàn)。彈性應(yīng)變是總應(yīng)變之差 ，使用形狀函數(shù)和節(jié)點(diǎn)位移以及任何非彈性應(yīng)變場(chǎng) 計(jì)算。
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我是小能 ??? 3年前
多孔介質(zhì)力學(xué)-有效應(yīng)力原理 
奧地利學(xué)者Terzaghi在1923年發(fā)現(xiàn)土的變形不是由總應(yīng)力決定的，而是取決于土體中的有效應(yīng)力。 多孔介質(zhì)的應(yīng)力張量分為兩部分，固體骨架的應(yīng)力 （非有效應(yīng)力 ）和孔隙流體壓強(qiáng)。 多孔介質(zhì)力學(xué)定義強(qiáng)調(diào)：應(yīng)力、應(yīng)變以拉為正，應(yīng)力、應(yīng)變以壓為負(fù)，孔隙流體壓力以拉為正，孔隙體積增大（體脹）為正，體縮為負(fù)。
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科研讓我開心 ??? 1年前
基于ANSYS軟件的1+6鋼絲繩網(wǎng)格劃分策略及仿真 
鋼絲繩軸向兩端存在約束及邊界效應(yīng)，因此主要對(duì)鋼絲繩軸向中間段進(jìn)行研究，中間段需要網(wǎng)格細(xì)化。同時(shí)鋼絲繩內(nèi)部中心絲和側(cè)絲接觸位置存在應(yīng)力集中，因此中心絲與側(cè)絲的線接觸位置需要進(jìn)行網(wǎng)格細(xì)化。
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Infiniteelements ??? 2年前
Hyperworks螺旋彈簧六面體網(wǎng)格劃分、本體剛度、軸向壓縮工況應(yīng)力、疲勞壽命和拍打工況應(yīng)力及疲勞壽命仿真分析實(shí)例視頻教程 
本課程詳細(xì)介紹了如何利用hyperworks軟件，來(lái)計(jì)算仿真計(jì)算懸架螺旋彈簧的剛度、強(qiáng)度應(yīng)力和疲勞壽命。（從頭操作到尾的實(shí)例教程，感興趣的可以跟著作者一塊做~） Coilspring.zip
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辰巳午未 ??? 2年前
基于Runge-Kutta算法的硬化土模型二次開發(fā) 
式中：為試探應(yīng)力；為第n步的應(yīng)力張量；{?σn+1}為第n+1步的應(yīng)力張量。將代入式（1）和式（9），若，則增量步全程處于彈性階段；若，則增量步從彈性階段過渡至彈塑性階段；若，則增量步全程處于彈塑性階段。2.2 應(yīng)力更新計(jì)算在彈塑性階段，材料在從到的過程中必然會(huì)經(jīng)過屈服應(yīng)力狀態(tài)，在從到此段內(nèi)只發(fā)生彈性變形，僅須用彈性剛度矩陣[De]更新應(yīng)力即可。
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CAEer吳皓 ??? 2年前
柔性再生碳纖維濕法取向仿真模擬及其復(fù)合材料性能研究 
結(jié)果表明：在纖維跟隨流體運(yùn)動(dòng)的過程中，纖維會(huì)受到軸向剪切力的作用，發(fā)生不同程度的彎曲變形，并沿著流體流動(dòng)方向發(fā)生旋轉(zhuǎn)，從而在移動(dòng)過程中完成取向。利用二維方向張量對(duì)纖維氈取向度進(jìn)行表征，其取向度為 98%；制備的取向復(fù)合材料彎曲強(qiáng)度和模量較未取向材料分別提升 70.6%和 88.5%。
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Space ONE ??? 2年前
基于ABAQUS的隧洞圍巖裂隙擴(kuò)展二次開發(fā)及研究 
式中：I1為應(yīng)力張量的第一不變量；I2為應(yīng)力張量的第二不變量；I3為應(yīng)力張量的第三不變量。4 結(jié)果分析在豎向荷載作用下,當(dāng)模型某單元應(yīng)力狀態(tài)滿足準(zhǔn)則（1）時(shí),該單元被識(shí)別為破壞并被刪除,即從下一個(gè)荷載步的迭代計(jì)算中退出。如此反復(fù)迭代計(jì)算直到所有單元內(nèi)力的計(jì)算殘差滿足收斂準(zhǔn)則時(shí)計(jì)算終止,輸出單元的應(yīng)力與變形結(jié)果。
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CAEer吳皓 ??? 2年前
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