摘要 平面波對于任意半徑和折射率的球形粒子的吸收和散射問題，米氏解是嚴格的麥克斯韋求解器。其得到的散射效應十分依賴于粒子的大小。根據其特性，散射可以分為瑞利散射、米氏散射和幾何光學散射。VirtualLab Fusion中包含了完整的米氏解。該案例研究了不同半徑的球形粒子散射。 模擬任務

核磁共振波譜法（Nuclear Magnetic Resonance，簡寫為NMR）與紫外吸收光譜、紅外吸收光譜、質譜被人們稱為“四譜”，是對各種有機和無機物的成分、結構進行定性分析的最強有力的工具之一，亦可進行定量分析。 ——原理—— 在強磁場中，某些元素的原子核和電子能量本身所具有的磁性，被分裂成兩個或兩個以上量子化的能級。吸收適當頻率的電磁輻射，可在所產生的磁誘導能級之間發生躍遷

AIFEM劃分網格 明白了吧，畫網格的根本原因是描述我們所要模擬的物理現象的偏微分方程沒有解析解，在找數值解的過程中不得不將空間離散化。 網格民工畫的不是網格，而是在用鼠標對抗這個連續的世界。 那有沒有不需要畫網格的仿真方法？ 有，但非主流。 在網格法之外，還有數十種無網格法。雖然也要做空間離散，但離散時不再依賴網格，而是通過在計算域內布置有限個離散點來求解。

個人學習總結，懇請指出錯誤。 參考資料見文后，文中引用格式為“作者+頁碼”、“作者名年份+頁碼”等。 -----前言----- 單位脈沖函數（Dirac函數）在一般的數學物理方法書籍中有詳細的介紹。對于該函數的工程應用，在自動控制原理中，可以通過一個系統對單位脈沖激勵的響應（脈沖響應）的表現，來判斷系統的時域穩定性等性質。但是直接求一個系統的脈沖響應不那么容易，往往借助拉普拉斯變換及其逆變換

摘要 平面波對于任意半徑和折射率的球形粒子的吸收和散射問題，米氏解是嚴格的麥克斯韋求解器。其得到的散射效應十分依賴于粒子的大小。根據其特性，散射可以分為瑞利散射、米氏散射和幾何光學散射。VirtualLab Fusion中包含了完整的米氏解。該案例研究了不同半徑的球形粒子散射。 模擬任務 散射分類 非吸收球形的散射

3.強形式和弱形式 強形式是指需要完全滿足物理模型的條件，這就會導致極難找到滿足偏微分方程強形式的解析解的。而將微分方程轉化為弱形式，比如求導轉成積分，就是弱化對方程解的要求(比如求導要求函數連續，而積分則不用），而降低了方程求解的條件，使解能夠以離散的形式存在。強形式和弱形式的概念在使用COMSOL中求解自定義PDE會碰到。

理解偏微分方程的解析解和數值解：這個就是基本功，沒什么好講的 13. CFD里湍流模型理解和應用：湍流模型眾多，實際項目中選擇合適的湍流模型非常依賴經驗；湍流模型參數眾多，研發中也是需要調參積累經驗的工作項。 14. EDA軟件雖然小眾，但是卻是整個半導體行業的基礎，而且覆蓋面相當廣，要有一個全流程的知識體系也需要長期積累。參見 一篇文章了解EDA(全) 15.

針對偏微分方程整體求解解析解困難的情況，有限元方法是將分析目標對象本身進行細化，劃分成小的有限個網格單元，比如三角形，四面體，六面體等，有時也會根據求解特點將高緯度幾何降為低緯度幾何單元，將構造的基函數和形函數應用在每一個網格單元，利用加權余量方法求解未知量。 有限元方法最早應用于結構力學分析，后來逐步推廣到熱，聲，電磁，流體等領域，是解決工程數值分析的通用方法。

困擾數學家百年的微分方程難題： 這個微分方程可以用來模擬神經元間通過突觸的相互作用方式，換言之就是大腦傳遞信息的過程。現實生活中有諸多應用場景，比如自動駕駛、大腦和心臟的監測等。 然而，以前求解這個微分方程的過程比較復雜，計算量還會隨著數據的增加而暴增 —— 模擬幾個神經元之間的信息傳遞還好。但如果像人腦一樣，有幾百億個神經元、幾百萬億個突觸呢？ 現在，研究人員終于找到了這個微分方程的近似解析解

做圍巖二次應力仿真時，圍巖r=a時的徑向應力解析解為零，為何仿真結果探測值巨大？