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靶板僅中心區域進行加密。模型如下圖所示。 經典的有限單元法針對大變形和單元刪除問題的計算雖有一定的局限性，但計算效率高。并且將此模型完全理解，如想進一步采用粒子法進行相應問題的求解僅需更改相關的粒子法關鍵字即可。

模型如圖，四分之一模型結果如圖，動畫，鏡像成完整模型，注意轉化成的粒子

本案例采用SolidWorks+HyperMesh+LS-DYNA對聚能射流侵徹混凝土靶板進行聯合仿真。 首先使用SolidWorks對炸藥、藥性罩和靶板進行幾何建模，生成step文件。 下一步將step文件導入HyperMesh進行SPH粒子填充，并生成K文件。

為了方便起見，彈頭和靶板采用相同材料，材料參數來自abaqus幫助文檔。

wx_fmt=png" height="290" width="419"></p><p>圖&nbsp;數值計算1/4模型</p><p>彈丸對雙層剛靶的侵徹過程如下。自適應FEM-SPH方法在靶板FEM單元失效后自動轉化為SPH粒子，拉格朗日方法將失效單元直接刪除。

模擬結果如下： 可以看到，損傷和力可以連續地從SPH粒子傳到有限元。馮·米塞斯等效應力云圖如下：SPH法同樣可以應用于侵徹靶板、水射流破巖等領域。歡迎交流相關問題。

鉛球以6.58km/s的速度撞擊6.35mm厚的靶板，左圖是試驗結果，右圖是數值模擬結果?？梢钥吹?，物質點法正確的模擬了打穿靶板之后的碎片云形貌，模擬結果的精度與試驗現象吻合較好。

圖 2 相同工況下碎片云幾何尺寸對比圖 3 防護屏穿孔形貌對比表3 特征參數試驗與數值計算對比小結采用SPH算法研究彈丸超高速撞擊，彈丸和靶板的SPH粒子大小盡量保持一致，并且SPH粒子尺寸盡量細化，才能準確的模擬出碎片云的幾何形貌特征和尺寸參數；AUTODYN和LS-DYNA兩種軟件均能模擬超高速撞擊，但是AUTODYN自帶碎片識別功能，為后續碎片云參數分析帶來極大的方便

它是利用帶電荷的粒子在電場中加速后具有一定動能的特點，將離子引向被濺射的物質制成的靶電極（陰極），并將靶材原子濺射出來使其沿著一定的方向運動到襯底并在襯底上沉積成膜的方法。磁控濺射設備使得鍍膜厚度及均勻性可控，且制備的薄膜致密性好、粘結力強及純凈度高。該技術已經成為制備各種功能薄膜的重要手段。

4 結果討論4.1 數值計算結果官方幫助中長桿金棒侵徹半無限陶瓷靶板時，金棒的侵徹深度隨時間的變化情況與試驗值基本一致，如圖3所示。圖3 官方幫助求解結果截圖（官方幫助中試驗數據引自Holmquist T J , Johnson G R .

3 結果討論3.1 數值計算結果 官方幫助中長桿金棒侵徹半無限陶瓷靶板時，金棒的侵徹深度隨時間的變化情況與試驗值基本一致，如圖3所示。 圖3 官方幫助求解結果截圖 3種陶瓷本構模型參數保持不變，求解第3節中的工況。圖4為使用3種不同本構模型時棒材尾端點速度降情況。

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普通真空蒸鍍和直流濺射方法只能沉積金屬或導電薄膜，而不適用制備絕緣體薄膜，原因在于當正離子轟擊絕緣體靶材表面時，會把動能傳遞給靶面，但正離子本身卻留在了靶材表面聚集，這些正離子產生的電荷產生的電場會對射向靶材表面的離子產生排斥，從而迫使濺射過程停止。一些高頻濺射，例如射頻濺射，也可以實現濺射絕緣材料。

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