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用表示的平面波通過與傳播因子相乘，在距離z上傳播(3)表示折射率為n的均勻介質(zhì)中的波數(shù)，c為光的真空速度。最后，利用逆傅里葉變換將所有平面波疊加，從而得到SPW傳播算子，(4) 從物理角度來看，SPW算子對(duì)任何傳播距離z和任何空間頻率矢量k[5]都是有效的。然而，對(duì)于長的傳播距離，采樣公式（4）的數(shù)值工作量太大。

對(duì)于金屬中位錯(cuò)密度的常見值，基于泰勒位錯(cuò)模型的SGP理論的物理有效性下限約為100nm。

文章doi：10.1016/j.ijsolstr.2015.02.010 推薦理由：作者利用泰勒位錯(cuò)模型建立的應(yīng)變梯度塑性理論，分析了塑性尺寸效應(yīng)對(duì)金屬材料斷裂過程的影響。所選SGP理論的數(shù)值框架是為允許大應(yīng)變和旋轉(zhuǎn)而開發(fā)的。材料模型通過用戶子程序在商業(yè)有限元（FE）代碼中實(shí)現(xiàn)，作者有限元結(jié)果顯示，當(dāng)考慮有限應(yīng)變時(shí)，SGP和傳統(tǒng)塑性理論的應(yīng)力場之間的差異幅度和程度顯著增加。

</p><p>艾爾溫（Irwin）建議，在采用裂紋擴(kuò)展準(zhǔn)則時(shí)，應(yīng)當(dāng)用被稱為應(yīng)力強(qiáng)度因子的KI這個(gè)量，而不要用臨界能量釋放率。然而，如果考慮的只是剛才介紹的I型裂紋，<span style="color: rgb(25, 27, 31);">應(yīng)力強(qiáng)度因子和臨界能量釋放率顯然等價(jià)，實(shí)際上沒有任何差別。

直觀理解想象你測量一個(gè)房間的溫度： 經(jīng)典做法：假設(shè)溫度在房間內(nèi)均勻分布，用房間中心的溫度代表整個(gè)房間真實(shí)情況：如果暖氣片在一側(cè)，溫度呈梯度分布，平均溫度≠中心溫度數(shù)學(xué)上，這可以通過泰勒展開描述。

3.3.1均值可靠性 均值可靠性利用了隨機(jī)變量在均值μ處的失效函數(shù)gj(x)泰勒級(jí)數(shù)展開，gj(x)的一階或二階泰勒展開式用來估計(jì)失效函數(shù)的平均值和標(biāo)準(zhǔn)偏差。然后，通過均值可靠性指數(shù)β計(jì)算gj(x)的均值和標(biāo)準(zhǔn)偏差。本文使用均值可靠性將隨機(jī)變量分布轉(zhuǎn)換為標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)概率分布。 式中：μg為平均值和σg為標(biāo)準(zhǔn)差。

用 表示的平面波通過與傳播因子相乘，在距離z上傳播 (3) 表示折射率為n的均勻介質(zhì)中的波數(shù)，c為光的真空速度。最后，利用逆傅里葉變換將所有平面波疊加，從而得到SPW傳播算子， (4)從物理角度來看，SPW算子對(duì)任何傳播距離z和任何空間頻率矢量k[5]都是有效的。

該技術(shù)的基本原理如圖7b所示，其中巖心/護(hù)套流體通過注射泵進(jìn)入內(nèi)/外毛細(xì)管，并接觸形成同軸泰勒錐。然后，它們在高壓靜電場中進(jìn)一步轉(zhuǎn)化為同軸流體射流，形成芯-鞘纖維，最終被目標(biāo)平臺(tái)接收。Lu和同事通過同軸靜電紡絲技術(shù)成功制備了六方銫鎢青銅(Cs0.32WO3)裝飾的石蠟(PW)@聚丙烯腈(PAN)熱調(diào)節(jié)相變納米纖維(圖7c)。

該技術(shù)的基本原理如圖7b所示，其中巖心/護(hù)套流體通過注射泵進(jìn)入內(nèi)/外毛細(xì)管，并接觸形成同軸泰勒錐。然后，它們在高壓靜電場中進(jìn)一步轉(zhuǎn)化為同軸流體射流，形成芯-鞘纖維，最終被目標(biāo)平臺(tái)接收。Lu和同事通過同軸靜電紡絲技術(shù)成功制備了六方銫鎢青銅(Cs0.32WO3)裝飾的石蠟(PW)@聚丙烯腈(PAN)熱調(diào)節(jié)相變納米纖維(圖7c)。