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這種方法的缺點(diǎn)是設(shè)計(jì)人員可能無法檢查整個(gè)系統(tǒng)的性能。例如，沒有辦法考慮所有繞射階數(shù)來檢查點(diǎn)擴(kuò)展函數(shù)（PSF）。類似地，儘管可以追蹤“非有效”的順序光線，但沒有計(jì)算出繞射效率，因此沒有辦法知道雜散光路中的功率比。

選擇“Plot single point”，點(diǎn)選“Apply &plot”，計(jì)算500W吸收泵浦功率的激光輸出功率。 選擇性地，你可以選擇“Plot curve with ……grid points” ，采用預(yù)定義的20個(gè)網(wǎng)格點(diǎn)。這個(gè)計(jì)算會耗一定時(shí)間。后一個(gè)案例中，在定義X方向和Y方向的最小和最大的吸收泵浦功率分別為300W和500W。這個(gè)計(jì)算*臨界值和斜度效率，如圖8所示。

光纖放大器的教程包含以下十個(gè)部分：1、光纖中的稀土離子2、增益和泵浦吸收3、穩(wěn)態(tài)的自洽解4、放大的自發(fā)發(fā)射5、正向和反向泵浦6、用于大功率操作的雙包層光纖7、納秒脈沖光纖放大器8、超短脈沖光纖放大器9、光纖放大器噪聲10、多級光纖放大器接下來是Paschotta 博士關(guān)于光纖放大器教程的第7部分：第七部分：納秒脈沖光纖放大器

光纖放大器的教程包含以下十個(gè)部分：1、光纖中的稀土離子2、增益和泵浦吸收3、穩(wěn)態(tài)的自洽解4、放大的自發(fā)發(fā)射5、正向和反向泵浦6、用于大功率操作的雙包層光纖7、納秒脈沖光纖放大器8、超短脈沖光纖放大器9、光纖放大器噪聲10、多級光纖放大器接下來是Paschotta 博士關(guān)于光纖放大器教程的第4部分：第四部分：放大的自發(fā)發(fā)射

我們可以輸入鏡片後表面頂點(diǎn)處的屈光率作為此表面的一組解，此時(shí)系統(tǒng)便只剩鏡片前表面的曲率半徑(或稱為基本曲線)這個(gè)唯一變數(shù)。下圖我們可以看到前述的-3.00D範(fàn)例的LDE設(shè)定 (此時(shí)後表面頂點(diǎn)的屈光率是-0.003mm^-1)。材質(zhì)CR-39是由附件的OPHTALMIC.agf玻璃庫中取得的，與MISC玻璃庫中的CR39有些不同，更多資訊請看下方的玻璃庫說明。

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選擇“Plot single point”，點(diǎn)選“Apply &plot”，計(jì)算500W吸收泵浦功率的激光輸出功率。 選擇性地，你可以選擇“Plot curve with ……grid points” ，采用預(yù)定義的20個(gè)網(wǎng)格點(diǎn)。這個(gè)計(jì)算會耗一定時(shí)間。后一個(gè)案例中，在定義X方向和Y方向的最小和最大的吸收泵浦功率分別為300W和500W。這個(gè)計(jì)算*臨界值和斜度效率，如圖8所示。

光纖放大器的教程包含以下十個(gè)部分： 1、光纖中的稀土離子 2、增益和泵浦吸收 3、穩(wěn)態(tài)的自洽解 4、放大的自發(fā)發(fā)射 5、正向和反向泵浦 6、用于大功率操作的雙包層光纖 7、納秒脈沖光纖放大器 8、超短脈沖光纖放大器 9、光纖放大器噪聲

可計(jì)算單模工作和多模工作的輸出激光功率。圖18中繪出了多模工作的輸出激光功率圖。我們先從單模工作的計(jì)算開始。作為入射泵浦功率的一個(gè)函數(shù)，輸出激光功率可以通過按下“Plot”按鈕開始計(jì)算。按下“Adjust Range”按鈕可以調(diào)整繪出曲線和坐標(biāo)軸限制相適應(yīng)。在計(jì)算過程中，對熱透鏡作用做了如第三章“Modifying cavity parameters”中描述的線性調(diào)整。

使用 OpticsBuilder，機(jī)構(gòu)工程師可以創(chuàng)建複雜的透鏡邊緣、安裝特徵和模組外殼，同時(shí)利用 Zemax 光線追跡直接查看這些元件如何影響光學(xué)性能。在這種情況下，鏡頭邊緣可能會為雜散光提供路徑以污染圖像。 OpticsBuilder 不僅可以在透鏡之間創(chuàng)建擋板，而且還允許設(shè)計(jì)團(tuán)隊(duì)了解抑制雜散光源的有效性。

光纖放大器的教程包含以下十個(gè)部分：1、光纖中的稀土離子2、增益和泵浦吸收3、穩(wěn)態(tài)的自洽解4、放大的自發(fā)發(fā)射5、正向和反向泵浦6、用于大功率操作的雙包層光纖7、納秒脈沖光纖放大器8、超短脈沖光纖放大器9、光纖放大器噪聲10、多級光纖放大器接下來是Paschotta 博士關(guān)于光纖放大器教程的第2部分：在第 1 部分中，我們已經(jīng)看到如何根據(jù)給定的光強(qiáng)度計(jì)算激光活性離子的激發(fā)密度

光纖放大器的教程包含以下十個(gè)部分： 1、光纖中的稀土離子 2、增益和泵浦吸收 3、穩(wěn)態(tài)的自洽解 4、放大的自發(fā)發(fā)射 5、正向和反向泵浦 6、用于大功率操作的雙包層光纖 7、納秒脈沖光纖放大器 8、超短脈沖光纖放大器 9、光纖放大器噪聲

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假如我們將Jones Matrix當(dāng)作x方向上的半玻板 (Areal = -1, Dreal = +1，其餘元素皆為0)，這時(shí)輸出的圓偏振方向會與輸入時(shí)相反(例如輸入左旋圓偏振後會產(chǎn)生右旋圓偏振的結(jié)果)。

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根據(jù)這些，可以計(jì)算局部增益值（或泵浦波的吸收），并從中計(jì)算出功率相對于z的導(dǎo)數(shù)。? 有了這些數(shù)據(jù)，人們可以將功率傳播到光纖中一小段距離，以獲得該點(diǎn)的光功率。同樣，可以計(jì)算電平激勵(lì)、增益和功率導(dǎo)數(shù)。? 一個(gè)人簡單地重復(fù)這個(gè)過程，直到一個(gè)人到達(dá)輸出端。實(shí)際上，我們正在處理一個(gè)簡單的初始值問題。圖 2 顯示了一個(gè)示例案例的結(jié)果。這里，泵浦功率由于泵浦吸收而降低，而信號功率則上升。

指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？ 目錄1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 12. 用EFA定義邊界條件 33. 選項(xiàng)定義控制FEA 44. FEA結(jié)果顯示 55. FEA結(jié)果拋物線擬合 66. 在模式中插入熱透鏡 77.

“Gaussian Waist”光束定義的輸入?yún)?shù)的進(jìn)一步描述可以在標(biāo)題為“關(guān)於物理光學(xué)傳播”的Help系統(tǒng)部分中找到。Laguerre-Gaussian 模態(tài)對於圓柱對稱的雷射腔設(shè)計(jì)，即具有圓形增益孔徑，Laguerre-Gaussian模態(tài)提供了對近軸波動方程的適當(dāng)解。這些模式的電場分佈可以寫成Laguerre polynomials。

人們還可以檢測短激光脈沖激發(fā)后熒光強(qiáng)度的衰減，以確定上態(tài)壽命。通過結(jié)合光譜技術(shù)，人們可以對激光晶體或稀土摻雜光纖等激光增益介質(zhì)的物理細(xì)節(jié)進(jìn)行全面表征 。人們甚至可以研究微妙的效應(yīng)，例如不同激光活性離子之間的相互作用，從而導(dǎo)致能量轉(zhuǎn)移現(xiàn)象。另一個(gè)例子是拉曼光譜，其中用高光功率水平的窄帶光（通常從激光獲得）照射物質(zhì)，并且檢測到由自發(fā)和/或自發(fā)和/或產(chǎn)生的波長稍長的微弱光發(fā)射。