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圖 3 很好地證明了這種轉(zhuǎn)變Bandres 和 Gutiérrez-Vega 的論文：2作者直接提供的另一個圖也顯示了這種轉(zhuǎn)變（對於 p = 4）：2當 e 接近 0 時，Ince-Gaussian DLL 準確地再現(xiàn)了 Laguerre-Gaussian 模態(tài)的結(jié)果。

簡介偏振態(tài)分析(polarization analysis)可以作為一般光線追跡的進階功能。在模擬的過程中，會將入射光因為元件表面鍍膜、反射和吸收而造成的能量損耗納入考量。一般的情況下，OpticStudio可以對大多數(shù)的鍍膜或雙折射材料進行完整的分析。但有時因為分類數(shù)據(jù)報告(Prescription data)不夠齊全，在進行模擬時會需要簡化後的模型。

與VHG不同，SRG沒有空間變化的折射率。相反，光柵的表面是由周期性的微結(jié)構(gòu)組成的。為了對SRG進行建模，需要採用類似傅里葉模態(tài)法（也叫RCWA）的算法。本文將介紹VHG的工具。關(guān)於SRG的工具，請參見知識庫文章Simulating diffraction efficiency of surface-relief grating using the RCWA method。

漸變射率纖維 對于電信應(yīng)用，有時希望最小化模間色散，即群速度范圍的寬度。這導(dǎo)致電信信號的時間擴展和失真減少，從而允許更高的數(shù)據(jù)速率。 階躍折射率纖維在這方面不好。已經(jīng)發(fā)現(xiàn)具有接近拋物線折射率分布的漸變折射率光纖更適合此類應(yīng)用。圖 6 顯示了這樣一個索引配置文件。

模塑件上的尖角冷卻最快，比其它部件更早硬化，接近模塑件中心處的厚的部分離型腔冷卻面最遠，成為模塑件上最后釋放熱量的部分，邊角處的材料固化后，隨著接近制件中心處的熔體冷卻，模塑件仍會繼續(xù)收縮，尖角之間的平面只能得到單側(cè)冷卻，其強度沒有尖角處材料的強度高。制件中心處塑料材料的冷卻收縮，將部分冷卻的與冷卻程度較大的尖角間相對較弱的表面向內(nèi)拉。這樣，在注塑件表面上產(chǎn)生了凹痕。

研究團隊基于有效介質(zhì)理論（EMT），將折射率相近的層合并為5層，通過下面公式計算等效折射率，確保聚焦性能接近理想“無限層GRIN透鏡”。仿真顯示，5層結(jié)構(gòu)與11層的耦合損耗差異可忽略，如圖2所示。公式： 圖2三種梯度折射率透鏡的性能比較。

因此，材料供應(yīng)商以及鏡片製造商通常都會提供精度超過小數(shù)點後兩位的折射率資料。然而除了單一波長的折射率以及阿貝數(shù) (Abbe Number) 外，通常就不會有更多相關(guān)資料了。單一波長方面我們通常會選擇使用e線 (546.1nm)，因為該波長更接近相對光度函數(shù)曲線(relative luminosity curve)的最大值。但在某些特殊的情況下，d線 (587.6 nm)的使用也是有可能的。

波長/頻率：執(zhí)行本征模分析時，“Optical”選項卡下的“Model Analysis”選項卡要求輸入單個波長/頻率值，以及計算中需要考慮的、圍繞所選值的特征模數(shù)量。用于本征模計算的波長/頻率應(yīng)設(shè)置為接近VCSEL的預(yù)期工作波長。使用偶極子源運行仿真時，“Model Analysis”選項卡中的輸入對應(yīng)于偶極子源的波長/頻率范圍。

幸運的是，單模光纖的基模在大多數(shù)情況下具有接近高斯光束的輪廓（對于穩(wěn)健的引導(dǎo)，具有足夠大的 V 值），并且高斯光束可以很好地近似于大多數(shù)單模光纖的輸出模 激光器。所以剩下的任務(wù)是：正確聚焦激光束，使光束半徑接近光纖模式的半徑，將光纖末端放置在光束焦點（光束腰）處，以及對準光纖，使光束焦點以正確的方向撞擊光纖芯。顯然，入射光束的位置誤差與模式半徑相比應(yīng)該很小。

以耦合損耗為例，考慮兩個階躍折射率多模光纖之間的完美機械接頭，其 NA 相等，為 0.2（根據(jù)最大折射率差計算），但第一根光纖的纖芯直徑為 62.5 μm，而第二根光纖的纖芯直徑僅為 50 微米。我們可以計算第一根光纖的每個模式，將其與第二根光纖的所有模式的重疊積分的模量平方相加，從而得到其耦合損耗。（或者，可以使用數(shù)值模擬的光束傳播，但這需要更多的計算時間并且暫時不太精確。）

模式色散會使多模光纖的帶寬變窄，降低了其傳輸容量，因此多模光纖僅適用于較小容量的光纖通信。多模光纖的折射率分布大都為拋物線分布即漸變折射率分布。其纖芯直徑約在50μm左右。

模擬分析，工藝方案驗證經(jīng)過模擬分析，內(nèi)澆口速度接近50m/s，符合設(shè)計需求。最后包卷位置也符合預(yù)測。同時，遠端出現(xiàn)輕量水紋，這也是當初我們選擇“充型結(jié)束時允許有30%固態(tài)”的原因。 實際試模結(jié)果結(jié)合影片，我們可以看到實際的試模結(jié)果，另外，我們也做了一個小一點的產(chǎn)品，大的是三公斤，小的是兩公斤。沖頭120。

溫度：由于發(fā)泡反應(yīng)進行會大量放熱，因此隨著充填過程時間增加，溫度會增加，但若內(nèi)部溫度高于模溫則溫度會從模壁進行散熱，如下圖切剖面結(jié)果。轉(zhuǎn)化率：轉(zhuǎn)化率代表化學交聯(lián)反應(yīng)的程度，轉(zhuǎn)化率愈高代表產(chǎn)品愈接近固化，溫度愈高轉(zhuǎn)化速率愈快。發(fā)泡轉(zhuǎn)化率：發(fā)泡轉(zhuǎn)化率代表化學發(fā)泡反應(yīng)的程度，發(fā)泡轉(zhuǎn)化率愈高代表愈多氣體產(chǎn)生，溫度愈高發(fā)泡轉(zhuǎn)化速率愈快。

請注意，此類光纖的計算更加困難，具有高折射率對比度，并且部分基于不同的光導(dǎo)原理。但是請注意，這些方法都沒有在大模面積光纖中控制色散的潛力。如此大的模式總是具有接近相應(yīng)纖芯材料中波數(shù)的相位常數(shù)（ β 值），波導(dǎo)色散的影響非常小。這本質(zhì)上是因為大模式具有類似于平面波的色散行為，具有較弱的衍射和波導(dǎo)效應(yīng)。

對于區(qū)域 搜索，我們應(yīng)該指定模式的大致數(shù)量和復(fù)雜有效折射率的區(qū)域。您可能想知道如何為成功的計算做出一個好的初始猜測。這實際上是因人而異的，但如果你使用由芯和包層組成的典型波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，我有一個基本建議：在這種情況下，感興趣的模式具有介于兩種材料的折射系數(shù)之間的有效模式折射率，而基模折射率最高。因此，在模式搜索基準值 時，將初始猜測值設(shè)置為接近芯層折射率可以保證求解器找到基模。

就制品心部的結(jié)構(gòu)形態(tài)而言，快速充模會引起較小的取向，而慢速充模反而會引起大的取向，這種情況已被實驗所證實，例如用ABS拉伸試驗，用快速充模得到的制品，其收縮率比用慢速充模要小，說明取效應(yīng)小，但就表面層說來，取向最大值仍然要比慢速充模大些。

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由于具有這種波矢量的平面波分量相對于光纖軸傾斜，因此可以預(yù)期它具有增加的路徑長度，因此高階模式將經(jīng)歷比例如基模更大的相位延遲。然而，事實恰恰相反！較大的橫向波矢量分量意味著較小的縱向分量，這意味著減小的相位延遲。所以實際上最高階模式的相位常數(shù)（ β 值）是最低的，并且通常接近于包層的折射率乘以真空波數(shù)。順便說一下，這種模式在包層中也表現(xiàn)出緩慢的強度衰減，即它們的強度分布延伸到包層中很遠。

圖二 壓力感測點在模穴內(nèi)部平面幾何中的位置(△為原本位置上的壓力感測點，○則是在平面內(nèi)其他部位的壓力感測點)圖三 根據(jù)實際注塑條件進行的模擬設(shè)定：(a)進澆點及壓力感測位置；(b)流動波前時間圖四 EASYPERM實驗數(shù)據(jù)與仿真結(jié)果比較，二者相當接近，皆顯示當流動波前到達感測節(jié)點時，壓力從零開始增加。