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透鏡參數在光學設計上常使用的最小化Seidel斜向像散的方法可透過在OpticStudio的評價函數中加入ASTI操作數達成目的，此時我們將目標值設為0、加大權重，並且使用單一波長。在縮小遠點球面上最小模糊圈的方面，我們可以透過OpticStudio的預設優化函數和光點半徑標準等功能達成目的。

模型系統健康人眼的角膜和虹膜（A）以及視網膜組織（B）的橫截面圖像如下所示。 顏色變化對應於返迴光強度的變化。 這表明發生了重大變化。代表性的OCT系統如下所示。 光束應均勻地分成兩臂，其中一個在樣品體積上會聚，以最小化給定掃描的照射面積。 光源應為一束準直的寬帶光束；大帶寬意味著低相干性和高精度定位產生相干性的深度。

垂直入射到DOE上的光線不會改變其方向，因為表面沒有傾斜。但是，垂直入射的光束可以用適當設計的菲涅耳波帶片聚焦。此效果應由OpticStudio中的POP處理。如圖3所示，在該系統中，準直光束入射在玻璃板上。在玻璃板的背面，已使用菲涅耳波帶片表面類型創建了同心二元結構。在布局圖視窗中，您可以看到光線沒有改變其傳播方向，並且光束保持準直，從物件到成像表面傳播。

“Gaussian Waist”光束定義的輸入參數的進一步描述可以在標題為“關於物理光學傳播”的Help系統部分中找到。Laguerre-Gaussian 模態對於圓柱對稱的雷射腔設計，即具有圓形增益孔徑，Laguerre-Gaussian模態提供了對近軸波動方程的適當解。這些模式的電場分佈可以寫成Laguerre polynomials。

因此不同時間定位的得到的WGS84坐標不是嚴格意義下的2000國家大地坐標系。如基于當前框架當前歷元(如2009年）坐標值與2000國家大地坐標系的相比，最大差0.6m。

有一點必須要特別注意的，Jones Matrix並不會因為Ez的變化產生改變 (系統預設入射光垂直入射偏振片)。一般而言，偏振片和玻板(waveplate)確實是用在準直入射光線或發散角(divergence angle)極小的情況下。假如是入射光束是準直的，且與Jones Matrix互相垂直。

我們定義一個局部坐標系11，并寫一個循環，讓這個循環中11的坐標原點不斷變化，而熱源函數保持不變，而熱源函數是施加在局部坐標系中的，因為局部坐標系相對于全局坐標系的位置在不斷變化，那么相應地也就實現了熱源函數在全局坐標系中的不斷變化了。

2、 分別將X、Y、Z點沿坐標系B的X、Y、Z正方向移動10mm、20mm、30mm（后續程序求解需要，可以是其它單位距離，倍數要一致例如5、10、15）3、 利用屬性功能，依次查看四個點的位置屬性。（該屬性值是點在全局坐標系下的坐標值，單位是m）4、 將該坐標值記錄在規定格式的txt文檔中，數值以tab鍵隔開。

其實就是上面的后臺公式那既然局部坐標系和Abaqus完全一致，那么Abaqus的L型定義的參數輸入到Patran中是否在三維全局坐標系下也完全一致呢？

有限訪問（自訂運算元(User Operands)模式和自訂分析模式），這種情況下，使用者使用現有鏡標頭檔的副本進行處理和分析。自訂分析模式用於填充自訂分析的資料。這些資料是用OpticStudio提供的現有圖形來顯示，用於大多數分析。此模式不允許對當前鏡頭系統或使用者介面進行更改（即：在這種模式下只允許對系統的副本進行更改）。自訂分析可以用C++ (COM)或C# (.NET)編寫。

X、Y 和 Z 值是每個像素中心的局部坐標。在 STOP 分析過程中，最好使用一個統一的全局坐標系。如果要在全局坐標中導出數據，則需要進行適當的坐標轉換。 使用 ZOS-API 導出吸收數據我們創建了自動運行這個流程，用于取回、格式排版和導出數據的Python腳本，如文章附件 ‘ExportAbsorbedFlux.py’。以下章節內容將解釋該部分代碼的具體意義。

也就是說： SF2是截面局部坐標系的第二個方向，也就是局部z方向 SF3是截面局部坐標系的第1個方向，也就是局部y方向 彎矩SM1是截面局部坐標系的第1個方向 SM2是截面局部坐標系的第二個方向同時，可以發現SF和SM顯示哪個值是在截面局部坐標系下，也就是SF/SM僅與載荷與局部坐標系的關系有關， SF/SM無需變化到全局坐標系下。

當運動結束，到達當前構型的時候，每一個物質點在原來的固定的笛卡爾直角坐標中的坐標值就變為x了，這時候隨體坐標系也運動結束，由最初與笛卡爾直角坐標系完全重合的那個“正直(orthogonal)人”，扭曲成了一個曲線坐標系（真是舔狗不得house啊）。我們就將隨體坐標系稱為拉格朗日坐標系（以下簡稱L），它是跟隨物質運動的，將不動的笛卡爾直角坐標系叫做歐拉坐標系（以下簡稱E）。

我們定義一個局部坐標系11，并寫一個循環，讓這個循環中11的坐標原點不斷變化，而熱源函數保持不變，而熱源函數是施加在局部坐標系中的，因為局部坐標系相對于全局坐標系的位置在不斷變化，那么相應地也就實現了熱源函數在全局坐標系中的不斷變化了。

二、先搞懂坐標系，否則全白搭在SACS軟件中，有兩套坐標系需要分清：全局坐標系（整個結構的大方向）X軸：水平方向Y軸：另一水平方向Z軸：垂直方向（重力的反方向） 局部坐標系（每個桿件自己的方向）x軸：沿著桿件軸線，從起點指向終點y軸：位于桿件軸線與全局Z軸形成的平面內，并且垂直于桿軸線z軸：垂直于上述平面，用右手定則確定

要注意，距離是在全局坐標系中測量的，在任何場景中都可以看到，但是通常改變位置是基于源草圖平面的局部坐標系，所以垂直方向的變化（全局坐標系中的dz）可能是草圖平面坐標系中Y的變化。

但是因為四面體單元相對簡單也可以直接從直角坐標（全局坐標）進行推導，具體推導過程可參考清華大學曾攀老師的課程，直接從直角坐標（全局坐標）進行推導的過程省去了等參單元雅各比矩陣呀等坐標系映射的各種概念，理解起來相對容易。公式（1）-（3）為彈性力學中三維空間彈性問題的完整描述，分別是空間問題的平衡方程、幾何方程、物理方程，這是我們推導有限元方程的基礎。這些公式會在后面的有限元方程推導過程中用到。

映射局部坐標到全局坐標： 每個單元的位移是基于局部坐標系的，而形函數可以將這些局部坐標系的位移轉換到全局坐標系，使得整個結構的分析可以統一在全局坐標系中進行。形函數的種類形函數的形式和種類通常與單元的維度和類型相關。

舉個例子，如果一個透鏡是由雙折射方解石制成，且晶體光軸固定在x方向（1 0 0），表面材料的定義是相對于透鏡坐標系的。同樣的透鏡如果經過旋轉，它的性能可以保持。注意到與透鏡、反射鏡或棱鏡元件不同，當使用雙折射材料定義元件基元時，該材料是停留在全局坐標系中的。

同樣，OpticStudio 提供了分析特性的能力，例如最大局部表面斜率，並在優化過程中控制這些特性以確保最終的光學設計是可製造的。射出成型技術使可能的創新光學機構設計技術，具有大規模生產的模塊很多好處。鏡頭可以設計成具有復雜的邊緣特徵，使它們能夠堆疊，從而簡化組裝並消除對齊的需要。Zemax 工具使注塑光學元件的可能性最大化變得簡單。