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概述1928年，光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學(xué)家拉曼發(fā)現(xiàn)，因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動聲子對于入射光的散射。受激拉曼散射則是強激光與物質(zhì)相互作用時產(chǎn)生的受激聲子對于入射光的散射。系統(tǒng)描述本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應(yīng)。

本例說明了通過一束更短的泵浦光對種子光進行拉曼放大的過程。泵浦光波長為1.06u，種子光的波長是1.54u。泵浦光和種子光都有畸變，種子光穿過一個空間濾波器，去除其他光束的干擾。種子光和泵浦光結(jié)合后穿過一個拉曼增益器，放大器衰減泵浦光同時將種子光放大。在這個模型中，泵浦光的任何相位都沒有附加到種子光上。泵浦光和種子光的光強分布反映了光闌邊緣的衍射效應(yīng)以及光束中的偏差。

拉曼散射也是一種廣泛存在于介質(zhì)中的散射效應(yīng)。在分子介質(zhì)中，自發(fā)拉曼散射將入射光子的一小部分由一個頻率較高的光場轉(zhuǎn)移到另一頻率較低的光場中，頻率下移量由介質(zhì)的振動模式?jīng)Q定，這個過程稱為拉曼效應(yīng)。

拉曼散射也是一種廣泛存在于介質(zhì)中的散射效應(yīng)。在分子介質(zhì)中，自發(fā)拉曼散射將入射光子的一小部分由一個頻率較高的光場轉(zhuǎn)移到另一頻率較低的光場中，頻率下移量由介質(zhì)的振動模式?jīng)Q定，這個過程稱為拉曼效應(yīng)。 1.

概述 1928年，光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學(xué)家拉曼發(fā)現(xiàn)，因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動聲子對于入射光的散射。受激拉曼散射則是強激光與物質(zhì)相互作用時產(chǎn)生的受激聲子對于入射光的散射。 系統(tǒng)描述 本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應(yīng)。

拉曼散射也是一種廣泛存在于介質(zhì)中的散射效應(yīng)。在分子介質(zhì)中，自發(fā)拉曼散射將入射光子的一小部分由一個頻率較高的光場轉(zhuǎn)移到另一頻率較低的光場中，頻率下移量由介質(zhì)的振動模式?jīng)Q定，這個過程稱為拉曼效應(yīng)。1.

prop 100mult 2 .5 beams/on 1 2 # 泵浦光、種子光同時傳輸?shù)?em>拉曼增益器cc ** Joint pathcenergyraman 1 2 100. .005 # 拉曼增益器設(shè)置energytitle depleted pump beamc #如圖6, 泵浦光經(jīng)過拉曼增益器后的衰減光強分布

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概述 1928年，光波被散射后頻率發(fā)生變化的現(xiàn)象被印度物理學(xué)家拉曼發(fā)現(xiàn)，因此被命名為拉曼散射。拉曼散射可以分為自發(fā)拉曼散射和受激拉曼散射。自發(fā)拉曼散射源于熱振動聲子對于入射光的散射。受激拉曼散射則是強激光與物質(zhì)相互作用時產(chǎn)生的受激聲子對于入射光的散射。 系統(tǒng)描述 本例展示了如何模擬瞬態(tài)拉曼效應(yīng)。

圖0.拉曼放大示意圖 案例：拉曼放大案例 圖1.初始泵浦光光強分布 圖2.帶隨機畸變的初始泵浦光相位分布 圖3.初始種子光光強分布 圖4.帶隨機畸變的初始種子光相位分布 圖5.泵浦光經(jīng)過拉曼增益器后衰減的光強分布 圖6.種子光放大之后的光強分布

本例說明了通過一束更短的泵浦光對種子光進行拉曼放大的過程。泵浦光波長為1.06u，種子光的波長是1.54u。泵浦光和種子光都有畸變，種子光穿過一個空間濾波器，去除其他光束的干擾。種子光和泵浦光結(jié)合后穿過一個拉曼增益器，放大器衰減泵浦光同時將種子光放大。在這個模型中，泵浦光的任何相位都沒有附加到種子光上。泵浦光和種子光的光強分布反映了光闌邊緣的衍射效應(yīng)以及光束中的偏差。

拉曼信號連同瑞利散射光等雜散光一起先后經(jīng)過濾光片和共聚焦針孔，濾光片和共聚焦針孔會濾除絕大部分的雜散光，只允許所需要的樣品的拉曼信號進入光譜儀，樣品拉曼信號進入光譜儀后，通過光柵分光，將白光分成不同波長的光，不同波長的光信號進入檢測器，通過光電轉(zhuǎn)化，得到拉曼光譜。拉曼光譜是指紋性譜圖，可以提供樣品的化學(xué)結(jié)構(gòu)、相和形態(tài)、結(jié)晶度以及分子相互作用的詳細信息。

上述拉曼放大過程的示意圖如下所示： 圖.拉曼放大過程示意圖 系統(tǒng)描述 本例介紹了拉曼放大過程對應(yīng)命令raman的使用。種子光初始時含有畸變，通過空間濾波器的清潔，種子光中的畸變就被慮除了。初始泵浦光的呈現(xiàn)平頂分布，拉曼放大過程中，泵浦光的中心部分由于放大過程而被消耗，因此放大后的泵浦中心出現(xiàn)凹陷，近似呈現(xiàn)為馬鞍形分布。

可以看出，受激拉曼散射對高階孤子的影響是將其分解。圖6.輸出脈沖此外，通過比較輸入和輸出脈沖頻譜，可以清楚地看到孤子自頻移現(xiàn)象。歸一化頻移：

但Fleishmann認為這是由于電極表面的粗糙化，電極真實表面積增加而使吸附的吡啶分子的量增加引起的，而沒有意識到粗糙表面對吸附分子的拉曼光譜信號的增強作用。一直到1977年，Van Duyne和Creighton兩個研究組各自獨立地發(fā)現(xiàn)，吸附在粗糙銀電極表面的每個吡啶分子的拉曼信號要比溶液中單個吡啶分子的拉曼信號大約強10?，指出這是一種與粗糙表面相關(guān)的表面增強效應(yīng),被稱為SERS 效應(yīng)。

可以看出，受激拉曼散射對高階孤子的影響是將其分解。圖6.輸出脈沖此外，通過比較輸入和輸出脈沖頻譜，可以清楚地看到孤子自頻移現(xiàn)象。歸一化頻移：

本課程演示了受激拉曼散射對短孤子脈沖的影響。布局及其全局參數(shù)如圖1和圖2所示。

可以看出，受激拉曼散射對高階孤子的影響是將其分解。 圖6.輸出脈沖 此外，通過比較輸入和輸出脈沖頻譜，可以清楚地看到孤子自頻移現(xiàn)象。

參考文獻：[1]何振磊,盧啟鵬,丁海泉,高洪智.透射式體全息光柵拉曼光譜儀分光系統(tǒng)設(shè)計[2][J].激光與光電子學(xué)進展,2015,52(12):214-220.

因此，它失去了與拉曼位移部分的時間重疊，拉曼位移部分在左側(cè)光纖端附近開始增長（以非常低的水平）。在其他情況下，例如具有較少色散或反常色散，結(jié)果可能完全不同。在模擬示例中，初始脈沖為 3 ps 長。在這種情況下，光譜非常窄，拉曼增益放大了一個光譜區(qū)域，在該區(qū)域基本上沒有光功率——只有量子漲落。因此，拉曼位移光表現(xiàn)出相當(dāng)大的隨機性。在其他脈沖持續(xù)時間范圍內(nèi)，可以獲得完全不同的結(jié)果。