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在邊界條件中設(shè)置入射角度為theta。計(jì)算之后可以得到LCP和RCP入射下的S參數(shù) 圖4：邊界條件設(shè)置 圖4：激勵(lì)條件和入射角度設(shè)置 圖5：計(jì)算的手性透射譜具體仿真模型和指導(dǎo)歡迎通過公眾號“320科技工作室”與我們聯(lián)絡(luò)。

在Array視圖中單擊Creation Full Simulation Project，自動(dòng)完成全尺寸大規(guī)模相控陣快速建模；5）在全尺寸仿真模型中，通過設(shè)置PAA_FA_SCANOHI（方位面掃描角）和PAA_FA_SCANTHETA（俯仰面掃描角）兩個(gè)參變量，可以改變相控陣的掃描角度，CST自動(dòng)改變每個(gè)天線單元的相位。

結(jié)果最后一句話，CST和HFSS等本文沒有討論的軟件，如FEKO、IE3D等，各有千秋，不能一概而論說某一款是最好的電磁仿真軟件。從作者的角度來看，首先選擇一個(gè)合適舒適的用戶環(huán)境，然后根據(jù)軟件條件進(jìn)行正確的設(shè)置（如果沒有正確設(shè)置，可能會導(dǎo)致完全不切實(shí)際的答案）可以導(dǎo)致準(zhǔn)確的答案

angular response度量了器件的光學(xué)效率與入射角的關(guān)系。該結(jié)果可以與實(shí)驗(yàn)設(shè)置進(jìn)行比較，也可用于計(jì)算均勻照明下的光學(xué)效率，如 Simulation methodology中所述。下圖顯示了仿真的實(shí)驗(yàn)設(shè)置。激光束以一定角度照亮圖像傳感器。我們測量耗盡區(qū)域吸收的功率分?jǐn)?shù)與入射角的函數(shù)關(guān)系。每個(gè)角度都需要進(jìn)行兩次仿真（TE 和 TM），以獲得偏振光和非偏振光的效率。

步驟3 ：微透鏡位移本步驟中將計(jì)算出光學(xué)效率與光源入射角度及微透鏡位移關(guān)系的2D數(shù)據(jù)圖。掃描總共包括462個(gè)掃描點(diǎn)，由21個(gè)不同的微透鏡位移和對應(yīng)的2個(gè)偏振下的11個(gè)光源入射角度組成。下圖展示了每個(gè)像素在不同光源角度和鏡頭偏移時(shí)的光學(xué)效率。從綠色像素的結(jié)果可以看出不同入射角度下的最大光學(xué)效率，如黑色虛線標(biāo)記所示，位移隨角度的偏移量約為37nm/度。

方法 2：在光纖耦合工具中使用傾斜像面和模態(tài)傾斜角在此方法中，像面再次設(shè)置為 Tilted surface 類型，但是不設(shè)置 8 度的傾斜，而是分配 Tangent Y = 0.209005（大約偏離 Y 軸 11.8 度的傾斜）。這會將入射光束和斜面法線之間的角度設(shè)置為 11.8 度，即所需的入射角。折射后，光束與斜切面法線形成 8 度角。

直接建模仿真，計(jì)算速度塊，操作簡單，具體操作步驟可以參考知乎文章：CST周期結(jié)構(gòu)頻率選擇表面電磁仿真（筆記）； FEKO：設(shè)置周期邊界和平面波入射，較為簡單，但是計(jì)算速度相對較慢，參數(shù)優(yōu)化也不勝方便，具體操作步驟可以參考B站視頻：【不能開學(xué)之學(xué)FEKO】頻率選擇表面模型。

如果您在光學(xué)設(shè)置中創(chuàng)建一個(gè)新的偏振分析器，偏振分析器中的角度定義類型將根據(jù)該光學(xué)設(shè)置中光柵組件的方向定義類型來設(shè)置，即： 入射角定義的注意事項(xiàng)：

內(nèi)置的參數(shù)運(yùn)行功能 入射角定義的注意事項(xiàng)： 如果您在光學(xué)設(shè)置中創(chuàng)建一個(gè)新的偏振分析器，偏振分析器中的角度定義類型將根據(jù)該光學(xué)設(shè)置中光柵組件的方向定義類型來設(shè)置，即： -對于球面角，Theta、Phi和Zeta角可以被改變。 -對于方向角，Zeta角可以改變。

效率與角度對比圖設(shè)定請注意，入射光現(xiàn)的偏振狀態(tài)是在System Explorer... Polarization中定義的。在這個(gè)文件中，我們設(shè)置 （Jx， Jy） = （1，0） 為TE偏振。圖 22. 系統(tǒng)資源管理器下的偏振設(shè)置下圖顯示這一個(gè)分析工具的結(jié)果：圖 23.

方法 2：在光纖耦合工具中使用傾斜像面和模態(tài)傾斜角在此方法中，像面再次設(shè)置為 Tilted surface 類型，但是不設(shè)置 8 度的傾斜，而是分配 Tangent Y = 0.209005（大約偏離 Y 軸 11.8 度的傾斜）。這會將入射光束和斜面法線之間的角度設(shè)置為 11.8 度，即所需的入射角。折射后，光束與斜切面法線形成 8 度角。

概述這篇文章介紹了： 如何使用 RCWA 求解器分析周期性多層結(jié)構(gòu)（如光子晶體、衍射光柵）的光學(xué)響應(yīng)； RCWA 求解器的原理：在傅里葉域中劃分均勻?qū)樱⑼ㄟ^ S 矩陣雙向傳播計(jì)算透射、反射及各個(gè)光柵階的功率； 如何設(shè)置入射平面波的傳播方向（X/Y/Z 軸）、角度（θ/?）和偏振（s/p），以及反向傳播的兩種模式（鏡像 k 矢量和反向 k 矢量）； 對比 RCWA

在近乎掠射的角度，吸收方向的有效波長非常長，需要修改完美匹配層設(shè)置中的默認(rèn)波長（如下圖所示）。只有當(dāng)我們對大于約 75° 的入射角感興趣時(shí)，才有必要對設(shè)置進(jìn)行這種修改。修改了完美匹配層設(shè)置，以考慮入射角的掠射角。 由于域現(xiàn)在被上下完美匹配層所限定，所以發(fā)射波的端口必須放在建模域內(nèi)。為了做到這一點(diǎn)，我們使用 狹縫條件 選項(xiàng)來定義一個(gè)以域?yàn)楸尘暗膬?nèi)部端口。

在此步驟中，針對前向和后向的指定入射角范圍計(jì)算優(yōu)化 SRG的S參數(shù)。然后將這些結(jié)果導(dǎo)出為適合使用腳本文件導(dǎo)入Speos或Zemax的LSWM JSON格式。使用參數(shù)更新模型光柵幾何形狀SRG 幾何體被定義為結(jié)構(gòu)組 ，這使得創(chuàng)建用戶指定的幾何體參數(shù)（如傾斜角度和填充因子）變得更加容易。用戶可以通過更改結(jié)構(gòu)組的設(shè)置腳本來修改此 SRG 幾何形狀，例如在光柵上添加欠蝕刻或過度蝕刻。

內(nèi)置的參數(shù)運(yùn)行功能 入射角定義的注意事項(xiàng)：如果您在光學(xué)設(shè)置中創(chuàng)建一個(gè)新的偏振分析器，偏振分析器中的角度定義類型將根據(jù)該光學(xué)設(shè)置中光柵組件的方向定義類型來設(shè)置，即：-對于球面角，Theta、Phi和Zeta角可以被改變。-對于方向角，Zeta角可以改變。-對于笛卡爾角，可以改變Alpha、Beta和Zeta的角度。

在本系統(tǒng)中，設(shè)置模式參數(shù)為2或3將提供非常準(zhǔn)確的輸出結(jié)果，因?yàn)榫wQuartz并不是雙折射特性很強(qiáng)的材料，因此尋常光線和非尋常光線的角度偏差很小。同時(shí)，光在雙折射晶體中的傳播距離很短，因此光線在像面上基本重疊。定義雙折射輸入/輸出面的模式參數(shù)為2，設(shè)置輸入光為45°線偏光。我們可以看到輸出光為完美的軸上圓偏振光。

在本系統(tǒng)中，設(shè)置模式參數(shù)為2或3將提供非常準(zhǔn)確的輸出結(jié)果，因?yàn)榫wQuartz并不是雙折射特性很強(qiáng)的材料，因此尋常光線和非尋常光線的角度偏差很小。同時(shí)，光在雙折射晶體中的傳播距離很短，因此光線在像面上基本重疊。定義雙折射輸入/輸出面的模式參數(shù)為2，設(shè)置輸入光為45°線偏光。我們可以看到輸出光為完美的軸上圓偏振光。

在該系統(tǒng)中，將Mode Flags設(shè)置為2或3可為系統(tǒng)的輸出狀態(tài)提供非常準(zhǔn)確的模型，因?yàn)槭⒉皇菑?qiáng)雙折射材料，因此普通光束和非常光束之間的角度偏差很小。此外，晶體內(nèi)的傳播距離相對較小，因此光束將在定義的圖像平面上幾乎完全重疊。使用模式2和45度線偏振輸入光束，輸出是完美的軸上圓偏振光。這與真正的零階波片（見下表）完全匹配預(yù)期結(jié)果。

如果無法取得原始的鍍膜，我們也可以通過輸入不同波長、不同入射角效率的表格信息來定義鍍膜。或是使用IDEAL理想膜層來簡化定義所有角度與波長的反射與透射。在有詳細(xì)膜層信息后，我們就可以根據(jù)入射光的偏振態(tài)、波長以及角度來推算雙向衰減率、相位、相位延遲、反射、透射或是吸收等信息。設(shè)定好鍍膜后，我們還需要設(shè)定散射模型。