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所以，物體到探測器的距離可以通過讀取照射到探測器的每條光線的路徑長度來確定，可以使用ZOS-API自動完成此操作。我們現在已經介紹了什麼是用戶分析、如何打開樣板範本、如何打開LiDAR檔以及如何使用射線資料庫檢視器讀取 ZRD 檔。

波前的計算當我們說波前時，事實上通常是指波前 “差”，或是光程差，指的是同一件事。OpticStudio預設使用出瞳作為波前差的計算參考。因此，當我們要計算一條光線的OPD時，此光線會從物面出發後一路追跡穿過光學系統，最終到達像面後，在循原方向後退追跡到 “參考球面”。此參考球面的球心是主光線與像面的交點，半徑是主光線與像面交點到主光線與出瞳面的焦點。

更多的 PML 層將減少反射。但是，如果您使用默認 8 個圖層的“拉伸坐標 pml”，則無需更改它，除非您需要更高的精度。DGTD 求解器考慮使用米氏散射 （DGTD）獲得金屬納米顆粒的高精度結果。DGTD 求解器中有限元網格的性質可以實現更好的收斂，并且不易出現階梯和熱點問題。下圖顯示了更高精度 FDTD 仿真的橫截面。FDTD 與理論結果之間的一致性顯然要好得多。

此示例中使用的技術（從封閉的監視器盒投影）僅在所有監視器都位于向外延伸到無窮大的單一均勻材料中時才有效。當存在基板時，計算遠場散射模式的最佳方法是使用一個位于粒子上方或下方的監視器（取決于散射的主要方向）。然后，您可以使用標準的 farfield3d 函數。使用單個監視器時，必須使仿真跨度足夠大，以使大多數散射光在到達 PML 吸收邊界之前可以通過監視器。此問題僅適用于遠場分析。

由于ANSYS在計算水下復雜目標聲散射方面已被業界廣泛接受, 為了驗證COMSOL在計算大型潛艇目標時的有效性, 使用ANSYS分析軟件建立相同模型進行仿真計算, 并將結果進行對比。圖2顯示了在距離潛艇艇艏10 m和200 m處的散射聲壓級仿真結果。

因為光路徑長是沿著光線方向計算的，並且光線長度在薄膜中會隨著角度增加，因此光線的相位會以 1/cos(theta) 的變化方式近似，這樣才是增加膜層相位的光路徑長時，正確表示方式。請注意Zemax OpticStudio在偏振追跡中，會同時回報 “ray” 以及 “field” 兩種係數，因而使用者可以同時查看兩者。當使用者需要增加膜層相位到光路徑長時，就使用ray係數。

因此很明顯的，對於一個已知屈光率的鏡片，在不參考任何配戴者或使用環境等相關條件的情況下，我們無法製造出擁有最佳成像品質的光學設計。站在眼鏡設計者以及製造商的立場，較為關注的問題會是能否使基本曲線設計近可能符合商業的需求 (例如美觀和成本) ，同時盡可能的考慮所有設計參數。當然，成像品質的改善和使用者視力的維護也必然是設計時不容忽視的考量。

在 OpticStudio 中創建的光學設計可以無縫轉換為原始 CAD 元件，並且所有光學資訊都完好無損。使用 OpticsBuilder，機構工程師可以創建複雜的透鏡邊緣、安裝特徵和模組外殼，同時利用 Zemax 光線追跡直接查看這些元件如何影響光學性能。在這種情況下，鏡頭邊緣可能會為雜散光提供路徑以污染圖像。

經驗上，我們是確保以下條件來保證耦合波理論仍然適用: 多階繞射: 這與厚度的限制相同。對於厚的全像，輸入光線的能量將只轉移到直接穿透的0階波或繞射的+1階波上。對於薄的全像，其他繞射階數的效率可能不為零，如-1 -2 +2 -3 +3 ...。這些額外階數不在耦合波理論的考慮中。 多重光柵 (multiplex): 全像中只能同時存在一組光柵。

概要Zemax OpticStudio非序列模式的對象是3D實體，薄膜和散射模型是3D實體的表面特性。本文將從以下幾個方向解釋如何給非序列元件添加鍍膜和散射： 非序列對象中“Face number”的概念。 如何給不同的Face添加鍍膜以及散射模型。 從外部導入CAD結構后的一些對鍍膜散射性質的處理。

概要Zemax OpticStudio非序列模式的對象是3D實體，薄膜和散射模型是3D實體的表面特性。本文將從以下幾個方向解釋如何給非序列元件添加鍍膜和散射： 非序列對象中“Face number”的概念。 如何給不同的Face添加鍍膜以及散射模型。 從外部導入CAD結構后的一些對鍍膜散射性質的處理。

在「加工精靈」中，您可以進入 ScrewPlus 模組以指定螺桿特性，編輯螺桿的製程操作條件、使用 ScrewPlus 求解器模擬螺桿製程、視覺化熔化結果，然後更新更真實的熔化溫度，以進行進一步的射出成型程序。完成 ScrewPlus 模擬後，您必須回到「加工精靈」完成射出成型規格。接著您可以加入塑化螺桿的效應，來執行射出成型條件的一般模擬。

如果該位置和探測器的實際位置在表面的同一側，則關注的重點采樣區域是實像。如果散射表面位于最佳聚焦位置和探測器之間，則關注的重點采樣區域是虛像。在后一種情況下，必須檢查反轉光線方向（Reverse Ray Directions）選項。注意在步驟5中使用的歸一化的平均光線方向（紅色箭頭9）。

在最終裝配中，我們假設照明模塊的光源和成像模塊的傳感器在同一個平面上，因為我們可以想象它們在整個系統中共享同一個電路板。

如果該位置和探測器的實際位置在表面的同一側，則關注的重點采樣區域是實像。如果散射表面位于最佳聚焦位置和探測器之間，則關注的重點采樣區域是虛像。在后一種情況下，必須檢查反轉光線方向（Reverse Ray Directions）選項。注意在步驟5中使用的歸一化的平均光線方向（紅色箭頭9）。

反射回這個端口的光穿過它并在 PML 中被吸收，透射光也是這樣。引入兩個額外的邊界來監測總反射率和透射率。 因此，我們引入了一種替代的建模策略，不使用端口來計算反射和傳輸，而是在上面和下面使用完美匹配層（PML）來吸收所有的反射光和透射光，并使用探針計算反射和透射。完美匹配層吸收任何入射到其上的場，具體可以參考這篇關于 使用完美匹配層處理波電磁學問題 的文章。

• 完美磁導體和完美電導體的作用和使用場景• 阻抗邊界條件、過度邊界條件、散射邊界條件、周期性邊界條件的作用• 求解域條件：完美匹配層的理論基礎和使用場景、 PML網格劃分標準• 遠場域和背景場域的使用• 端口使用場景和方法• 波束包絡物理場的使用詳解 波源設置• 散射邊界和端口邊界的使用方法和技巧

因此，該雷達散射仿真將使用Ansys HFSS完成。HFSS可以精確模擬邊緣散射，爬波，空腔返回，因此它將是我們選擇的軟件。

一般而言，偏振片和玻板(waveplate)確實是用在準直入射光線或發散角(divergence angle)極小的情況下。假如是入射光束是準直的，且與Jones Matrix互相垂直。我們可以經由 k ? E = 0以及傳播向量k具有{0, 0, 1}分量，這兩個前提得知Ez一定為0。同時，我們可以利用Ex和Ey表示入射光的偏振態。