comsol域常微分和微分代數(shù)方程一直不收斂
在 域常微分和微分代數(shù)方程: 時(shí)間：913811.46905987035。 域常微分和微分代數(shù)方程 奇異矩陣。 最后一個(gè)時(shí)步不收斂。
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小程序用戶_nXFCdJ3B ??? 1年前
comsol中“磁場(chǎng)和電場(chǎng)”和“全局常微分和微分代數(shù)方程”這兩個(gè)物理場(chǎng)接口，求解洛倫茲力，遇到的一些問(wèn)題求助
想請(qǐng)教一下，我用的是“磁場(chǎng)和電場(chǎng)”和“全局常微分和微分代數(shù)方程”這兩個(gè)物理場(chǎng)接口，來(lái)求解洛倫茲力，有幾個(gè)疑問(wèn)：1、怎么定義位移變量u=sin（t），u是位移，t是時(shí)間變量。2、我這個(gè)全局方程1出錯(cuò)，怎么修改才能調(diào)用它？希望大家不吝賜教。
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Liuxk_ ??? 1年前
comsol中“磁場(chǎng)和電場(chǎng)”和“全局常微分和微分代數(shù)方程”這兩個(gè)物理場(chǎng)接口，求解洛倫茲力，遇到的一些問(wèn)題求助
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Liuxk_ ??? 1年前
在 COMSOL 中存儲(chǔ)重要仿真結(jié)果的 2 種方法 
您可以通過(guò)“全局常微分和微分代數(shù)方程”接口來(lái)定義全局方程，隨之創(chuàng)建作為簡(jiǎn)單代數(shù)方程求解量的變量。這個(gè)接口以及類似定義域內(nèi)或點(diǎn)上的常微分和微分代數(shù)方程的接口，都位于“添加物理場(chǎng)”窗口和“模型向?qū)А敝械摹皵?shù)學(xué)”>“常微分和微分代數(shù)方程接口”下。最后，在“全局方程”節(jié)點(diǎn)的設(shè)置窗口中定義希望仿真輸出的變量名和代數(shù)方程。
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我是小能 ??? 3年前
單位脈沖函數(shù)及卷積（杜哈梅積分）——從常微分方程的解出發(fā)理解 
另一方面，在結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)中，單自由度系統(tǒng)的振動(dòng)微分方程起著至關(guān)重要的作用，可以說(shuō)是理解結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)的基石。在這門學(xué)科中，比較注重方程的解，相關(guān)理解也很具象和容易。本文擬從二階常系數(shù)微分方程的解出發(fā)，深入理解卷積的內(nèi)涵。-----LTI系統(tǒng)響應(yīng)的分類-----傳統(tǒng)來(lái)說(shuō)，LTI系統(tǒng)常微分方程的解為齊次解和特解之和。
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數(shù)峰青 ??? 1年前
COMSOL忽略了這幾點(diǎn)，等于白干 
采用 ODE 進(jìn)行時(shí)間積分，僅僅只能對(duì)標(biāo)量進(jìn)行積分，如果是想對(duì)求解域內(nèi)的某個(gè)值進(jìn)行積分（通常具有維度），則需要采用耦合一個(gè) PDE 應(yīng)用模式的方法，通過(guò)修改 PDE 方程，使其滿足對(duì)時(shí)間的常微分方程形式，然后在求解中可以得到對(duì)時(shí)間的積分結(jié)果。 文章來(lái)源：COMSOL仿真交流
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仿真客 ??? 2年前
系統(tǒng)的復(fù)域分析：從增益角度理解傳遞函數(shù) 
一、為什么要在復(fù)域對(duì)LTI系統(tǒng)進(jìn)行分析：傳遞函數(shù)的定義工程中遇到的大部分系統(tǒng)都是LTI系統(tǒng)，一個(gè)LTI系統(tǒng)對(duì)應(yīng)著一個(gè)線性常系數(shù)微分方程。對(duì)于這樣一個(gè)系統(tǒng)，我們通常需要研究其在特定輸入作用下的輸出性質(zhì)，其實(shí)就是研究常微分方程的解的特點(diǎn)。
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數(shù)峰青 ??? 1年前
COMSOL 中空間與時(shí)間積分的方法介紹附COMSOL Multiphysics工程實(shí)踐與理論仿真 
與上方顯示的系數(shù)型偏微分方程示例類似，這可以通過(guò)增加數(shù)學(xué)分支的常微分方程接口實(shí)現(xiàn)。例如，假設(shè)在每個(gè)時(shí)間步長(zhǎng)，模型均需要從開始時(shí)刻到當(dāng)前的總熱通量，即需要測(cè)量累計(jì)能量。COMSOL 會(huì)自動(dòng)計(jì)算總熱通量變量，名稱為 ht.tfluxMag。積分可以作為帶有分布式常微分方程的附加因變量計(jì)算，它是域常微分和微分代數(shù)方程接口的子節(jié)點(diǎn)。該域常微分方程的源項(xiàng)為被積函數(shù)，如下圖所示。
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飛飛麗麗 ??? 4年前
Matlab求解常微分方程/偏微分方程/復(fù)雜邊值問(wèn)題 
復(fù)雜邊界問(wèn)題如何求解，邊界條件同時(shí)包含初始時(shí)刻和終止時(shí)刻;4.常微分方程和偏微分方程的擬合問(wèn)題等等。但凡遇到比較特殊的，有意思的，值得分享的微分方程求解案例，我都會(huì)做成課程分享給大家。
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SimPC ??? 3年前
在 COMSOL 中模擬電動(dòng)磁懸浮裝置 
借助“全局常微分和微分代數(shù)方程”接口，我們將鋁板的剛體動(dòng)力學(xué)以常微分方程（ordinary differential equation，簡(jiǎn)稱 ODE）組進(jìn)行求解。位置和速度的一階常微分方程為： 由于電磁力會(huì)隨著鋁板和線圈之間距離的變化而不斷改變，因此我們必須對(duì)“磁場(chǎng)”接口進(jìn)行求解，以獲取鋁板位置的動(dòng)態(tài)變化數(shù)據(jù)。
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我是小能 ??? 3年前
偏微分方程的起源 附偏微分方程陳祖墀下載 
偏微分方程的起源 如果一個(gè)微分方程中出現(xiàn)的未知函數(shù)只含一個(gè)自變量，這個(gè)方程叫做常微分方程，也簡(jiǎn)稱微分方程；如果一個(gè)微分方程中出現(xiàn)多元函數(shù)的偏導(dǎo)數(shù)，或者說(shuō)如果未知函數(shù)和幾個(gè)變量有關(guān)，而且方程中出現(xiàn)未知函數(shù)對(duì)幾個(gè)變量的導(dǎo)數(shù)，那么這種微分方程就是偏微分方程。
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機(jī)械加 ??? 4年前
有限元法，有限差分法和有限體積法的區(qū)別 附有限體積法基礎(chǔ)文檔下載 
有限元方法(Finite Element Method) 有限元法的基礎(chǔ)是變分原理和加權(quán)余量法，其基本求解思想是把計(jì)算域劃分為有限個(gè)互不重疊的單元，在每個(gè)單元內(nèi)，選擇一些合適的節(jié)點(diǎn)作為求解函數(shù)的插值點(diǎn)，將微分方程中的變量改寫成由各變量或其導(dǎo)數(shù)的節(jié)點(diǎn)值與所選用的插值函數(shù)組成的線性表達(dá)式，借助于變分原理或加權(quán)余量法，將微分方程離散求解。
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玩仿真 ??? 4年前
提高瞬態(tài)模型收斂性的多種有效方法 
解決方法 背景 COMSOL Multiphysics 瞬態(tài)（時(shí)間相關(guān)）求解器能夠求解以下形式的方程組： 其中， 和 可以是常數(shù)，或者是 和 的非線性函數(shù)。這些方程既可以是獨(dú)立的常微分方程 (ODE)，也可以是耦合方程組，它們是通過(guò)有限元法 (FEM) 對(duì)邊界值問(wèn)題 (BVP) 進(jìn)行空間離散化產(chǎn)生的。
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學(xué)時(shí)習(xí) ??? 2年前
COMSOL理論知識(shí)一網(wǎng)打盡！ 
COMSOL要全面了解某個(gè)系統(tǒng)的特性，只有使用微分方程來(lái)描述這一系統(tǒng)在不同情況下的特性，并分析方程的解。
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我是小能 ??? 3年前
非線性材料的熱疲勞仿真 
這可以在 COMSOL Multiphysics 中完成，如 加速壽命試驗(yàn) 的例子所示，非線性材料有兩種蠕變機(jī)制。第一個(gè)機(jī)制控制低應(yīng)力下的應(yīng)變，第二個(gè)機(jī)制控制高應(yīng)力下的應(yīng)變。另一方面，疲勞僅由高應(yīng)力下的蠕變發(fā)展引起的能量耗散來(lái)控制。 應(yīng)變發(fā)展以及不同機(jī)制的能量耗散是在單個(gè)分布式常微分方程接口中評(píng)估的。使用常微分方程接口評(píng)估用戶定義的蠕變應(yīng)變和能量的模型設(shè)置(左側(cè))。
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我是小能 ??? 3年前
弱形式到底是什么？為什么有限元離不開它？ 
它的結(jié)構(gòu)、意義和數(shù)值實(shí)現(xiàn)方式是什么？什么是“弱形式”？所謂弱形式，是對(duì)微分方程的一種積分等價(jià)重寫。 在“強(qiáng)形式”中，微分方程需要在每一個(gè)點(diǎn)都被嚴(yán)格滿足，同時(shí)要求解函數(shù)具有較高的光滑性（例如二階連續(xù)可導(dǎo)）。但在實(shí)際工程問(wèn)題中，物理?xiàng)l件復(fù)雜，解往往不夠光滑，這就給解析方法和數(shù)值求解帶來(lái)了巨大挑戰(zhàn)。
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鋰電芯動(dòng) ??? 11月前
模擬流體中的粒子運(yùn)動(dòng)時(shí)，選擇合適的公式以提升計(jì)算效率 
經(jīng)歷重力沉降的粒子運(yùn)動(dòng)方程是剛性常微分方程（或剛性 ODE）的一個(gè)示例。大多數(shù)粒子追蹤模型中使用的默認(rèn)時(shí)間步進(jìn)方法被稱為廣義 α，這是一種二階隱式時(shí)間步方案，非常適合用于處理剛性問(wèn)題。如果需要額外穩(wěn)定性，則可以在瞬態(tài)求解器設(shè)置中調(diào)整一個(gè)被稱為放大高頻的數(shù)值阻尼項(xiàng)。因此，隨著粒子速度接近自由沉降速度，時(shí)間步變得更大。
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學(xué)時(shí)習(xí) ??? 2年前
有限元法（FEM） 附有限元仿真實(shí)踐原理下載 
此方程是用一個(gè)自變量（t）的導(dǎo)數(shù)所表示的一個(gè)微分方程。這種微分方程被稱為常微分方程（ODE）。在某些情況下，當(dāng)某一時(shí)間的溫度 t0 為已知時(shí)（稱為初始條件），即可得到方程 (3) 的一個(gè)解析解，表達(dá)式如下：（4）如此，該固體中的溫度通過(guò)一個(gè)代數(shù)方程（4）來(lái)表示，其中的某個(gè)時(shí)間值 t1 就會(huì)有一個(gè)對(duì)應(yīng)時(shí)間的溫度值 T1。 物理屬性常常會(huì)隨著時(shí)間和空間發(fā)生變化。
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衛(wèi)士 ??? 4年前
張量變分學(xué)的基本概念及其定義 附變分學(xué)講義張恭慶下載 
從張量代數(shù)學(xué)到張量微分學(xué)的演進(jìn)，是數(shù)學(xué)物理和數(shù)學(xué)力學(xué)史上的大事。但這件大事總被一種不大圓滿的氛圍所籠罩—— 張量微分的協(xié)變性退化了。喪失了協(xié)變性的張量微分，對(duì)物理學(xué)和力學(xué)不吝一場(chǎng)災(zāi)難。 危難時(shí)刻，意大利的里奇學(xué)派盡顯英雄本色：他們巧妙地引入了漂亮的新概念—— 張量的協(xié)變微分，從而一舉將不協(xié)變的微分學(xué)，“美化” 成了協(xié)變的微分學(xué)。
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狗卷兒 ??? 4年前
神經(jīng)元相互作用方式解析解描述突破，模擬大腦動(dòng)力學(xué)效率提升。（轉(zhuǎn)載） 
如下圖，x (t) 就是研究希望求解的突觸后神經(jīng)元電位，但之前它需要通過(guò)直接求解微分方程來(lái)計(jì)算，也就是圖中左邊的一大堆方程：BUT，他們很快發(fā)現(xiàn)，LTC 神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)模型雖然模擬得好，但常微分方程（ODE）計(jì)算還是不夠快，通常需要結(jié)合 ODE 求解器來(lái)搞定。
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琳泓c(diǎn)omsol ??? 3年前
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