JC本構 材料動力學
關注創建者：琴湖暮雪 創建時間：2019-12-02
JC本構 材料動力學的視頻教程
JC本構 材料動力學的實例教程
本程序包簡介
該文件將《近場動力學快速入門程序——板，鍵型本構及兩種求解器（顯示求解和隱式求解）》和《近場動力學快速入門程序——板，常規態型本構及兩種求解器（顯示求解和隱式求解）》兩個文件進行了混合。兩個算例分別采用PM本構模型和常規態型本構模型，且都采用無網格離散方式。兩個算例都分別使用了顯式求解器和隱式求解器求解，且所有程序均采用matlab編寫，可直接運行。更為詳細的說明可參看文件夾中的word文件。
所有的程序都經過作者用心的編寫特別是隱式求解器，對初學者可以說干貨滿滿，對有基礎的研究者也有借鑒之處。
展開 收一份C30混凝土在沖擊動力顯示所需的材料本構
本程序包簡介
該文件夾中的算例是一個二維矩形金屬板兩邊受拉的平面應力問題。該算例采用PM本構模型以及無網格離散方式，且分別使用顯式求解器和隱式求解器求解。所有程序均采用matlab編寫，可直接運行。更為詳細的說明可參看文件夾中的word文件。
所有的程序都經過作者用心的編寫特別是隱式求解器，對初學者可以說干貨滿滿，對有基礎的研究者也有借鑒之處。
第一，PD態基理論的運動方程是對力密度矢量T[x,t]<ξ>（簡記為T<ξ>）的積分；第二，對簡單材料，本構模型的一般形式為T[x,t]=?[x,t](Y[x,t])（簡記為T=?(Y)）；第三，常規態基本構模型為T[x,t]=t[x,t] M[x,t](Y[x,t])（簡記為T=t M）；第四，將本構模型帶入運動方程可得積分項為?[x,t](Y[x,t])<ξ>（不引起歧義時也可簡記為?<ξ>）；第五，PD理論中的本構模型不但可以顯示表達（比如最常用的彈性材料可以通過應變能密度函數得到本構模型），而且可以抽象表達。
最后，還有三點需要強調。第一，Madenci2014的書中闡述的常規態基本構模型與Silling2007年論文中給出的線性近場動力學固體（LPS）模型不是同一個本構模型，它們對體積應變以及影響函數的定義都有區別。第二，對于一維結構，由于只有彈性模量這一個材料參數，所以常規態基本構模型將退化為鍵基本構模型。第三，彈性材料中定義的應變能密度函數W 是一個將矢量態映射為實數的映射，因此它是一個泛函，而根據frechet導數的定義，?W 是一個將矢量態映射為矢量態的態值函數（即本構模型）。
五、本程序包簡介
該文件夾中的算例是一個二維矩形金屬板四邊給定位移的平面應力問題。該算例采用常規態型本構模型以及無網格離散方式，且分別使用顯式求解器和隱式求解器求解。所有程序均采用matlab編寫，可直接運行。更為詳細的說明可參看文件夾中的word文件。
所有的程序都經過作者用心的編寫特別是隱式求解器，對初學者可以說干貨滿滿，對有基礎的研究者也有借鑒之處。
展開 近場動力學入門（1）
一、PD簡介
近場動力學（PD）是2000年Silling博士提出的一種非局部力學理論模型。該理論模型區別于連續介質力學模型，假設物質點之間非連續并以長程力相互作用。Silling博士先后提出鍵型本構模型、常規態型本構模型及非常規態型本構模型等。之后又有研究者相繼提出適用于塑性、粘彈性以及粘塑性情況的PD本構模型。
二、數值算法簡介
PD理論很難求得解析解，所以求解PD基本都是用數值算法。目前求解PD的數值算法可以分為兩類，即顯示算法和隱式算法。此外，結合離散方式的不同，求解PD的數值算法可以進行如下的劃分。
（1）無網格方法或離散粒子法
該種方法是Silling博士于2005年發表的一篇文章中提出的方法。該種方法將連續的物體離散為許多規則的有體積的質量塊，每一個質量塊都將質量集中到小塊體積的幾何中心處，那么待求解的結構就被離散為粒子系統，近場域的積分項自然而然地離散為求和的形式。當完成離散后，就可選擇是用顯示方法進行求解還是隱式方法進行求解。
對于動力學問題，常用的顯示方法是中心差分法，而對于準靜態問題，則一般使用自適應動力松弛法。自適應動力松弛法是Madenci教授于2010年發表的一篇文章中正式推廣的一種依然采用中心差分格式的方法。
對于動力學問題，常用的隱式方法是Newmark法，而對于準靜態問題，隱式方法的核心思想則是牛頓迭代法，該方法最核心的地方在于如何求解切線剛度矩陣。總的來說剛度矩陣的獲得有解析法和計算法兩種。解析法可以參考Silling博士2010年發表的論文，里面提出了模量態的概念，但由于解析法普適性沒有計算法好，所以大多數支持無網格隱式求解的開源軟件都采用計算法。
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本程序包簡介
該文件將《近場動力學快速入門程序——板，鍵型本構及兩種求解器（顯示求解和隱式求解）》和《近場動力學快速入門程序——板，常規態型本構及兩種求解器（顯示求解和隱式求解）》兩個文件進行了混合。兩個算例分別采用PM本構模型和常規態型本構模型，且都采用無網格離散方式。兩個算例都分別使用了顯式求解器和隱式求解器求解，且所有程序均采用matlab編寫，可直接運行。更為詳細的說明可參看文件夾中的
近場動力學入門（2）
近場動力學（PD）理論和經典連續介質力學是有較大差異的。經典連續介質力學范疇是以連續介質假設、Cauchy應力假設、局部化假設以及本構公理系統為基石的。經典彈性理論就屬于這一范疇。PD理論則放松了連續介質假設、摒棄了Cauchy應力假設和局部化假設。因此，PD理論體系屬于廣義連續介質力學范疇，是一種非局部理論。初學者可能會對PD理論產生些許不適。本期就簡單地梳理下
本程序包簡介
該文件夾中的算例是一個二維矩形金屬板兩邊受拉的平面應力問題。該算例采用PM本構模型以及無網格離散方式，且分別使用顯式求解器和隱式求解器求解。所有程序均采用matlab編寫，可直接運行。更為詳細的說明可參看文件夾中的word文件。
所有的程序都經過作者用心的編寫特別是隱式求解器，對初學者可以說干貨滿滿，對有基礎的研究者也有借鑒之處。
近場動力學入門（1）
一、PD簡介
近場動力學（PD）是2000年Silling博士提出的一種非局部力學理論模型。該理論模型區別于連續介質力學模型，假設物質點之間非連續并以長程力相互作用。Silling博士先后提出鍵型本構模型、常規態型本構模型及非常規態型本構模型等。之后又有研究者相繼提出適用于塑性、粘彈性以及粘塑性情況的PD本構模型。
二、數值算法簡介
PD理論很難求得解析解
收一份C30混凝土在沖擊動力顯示所需的材料本構
