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這個慣例暗示了相位變化在正向入射上為最大，並且隨著入射角變大、相對應餘弦值變小而相位變化也漸漸變小。但光線追跡上，我們是使用不同的方法來描述的。光線追跡的處理方式是如同上面第一張圖表的。過程中只有三條光線：入射、穿透以及反射。你可以隨意的放大檢視，永遠只有三條線。膜層本身不用光線追跡來處理，而用不同的函數來操作。對於光線追跡，光學相位的超前或延遲都是沿著光線觀察的。

無窮遠的光線經過一個-3.00D的透鏡後發散，並在半徑1/3公尺遠點球上形成一個虛像，此時遠點球的球心在透鏡後表面的頂點上。我們可以發現任何角度入射的光線，最後都能順利的經過瞳孔。在範例檔案中我們以視場角15°和30°進行印證，但要注意的是其實許多眼鏡的設計允許配戴者能有50°以上的視角。

注意，採用這種結構，透鏡的最大允許直徑可能嚴格取決於入射光束的相干程度和透鏡焦距。本文將不討論設計帶區透鏡的原理。Figure 3 菲涅耳波帶片系統佈局圖但是，如果現在使用POP分析建模相同的情況，則將觀察到光束開始聚焦在成像表面上，如圖4所示。在這裡，我們從束腰尺寸為2.6 mm的高斯光束開始並將光束聚焦下降到束腰約0.4毫米的斑點。

打開衍射角計算器可以通過“開始”選項卡下的“計算器”下拉列表訪問“衍射角計算器”。設置輸入參數用戶需要輸入光柵周期、入射角、波長的值，并定義光柵前后的材料。入射波和反射級次位于第一種材料中，而透射級次于第二種材料中。“切換材質”按鈕可用于交換這兩種材質。定義衍射級數在“衍射階數”框中，可以選擇指定“顯示的最大級次”。此參數指定將可見的傳播級次的數量。

有一點必須要特別注意的，Jones Matrix並不會因為Ez的變化產生改變 (系統預設入射光垂直入射偏振片)。一般而言，偏振片和玻板(waveplate)確實是用在準直入射光線或發散角(divergence angle)極小的情況下。假如是入射光束是準直的，且與Jones Matrix互相垂直。

以下是穿透率對入射角的特性曲線:我們可以注意到，上圖中任何角度的入射光抵達鍍膜表面時均有相同表現。然而在現實中并非如此，造成此結果的原因是因為在自訂SWP鍍膜時，我們只在文字檔中輸入一組入射角的信息。如前段文章所述，為了使特性曲線更符合實際情況，我們同樣必須增加更多組入射角對應穿透/反射的信息。此外，截至目前S和P偏振均呈現相同的模擬結果。

0 楔形/0 入射角0 楔形/45 入射角0 楔形/90 入射角( T )0 楔形/135 入射角45 楔形/0 入射角45 楔形/45 入射角45 楔形/90 入射角45 楔形/135 入射角90 楔形/0 入射角90 楔形/45 入射角90 楔形/90 入射角

軟件會根據域的寬度、材料屬性和指定的入射角計算出適當的端口數量。如果我們研究的是入射角的范圍，那么必須確保能計算出在角度掃描范圍內所有衍射階數。可以有多個衍射階數存在，這取決于波長與域寬的比率、折射率和入射角。 關于高階衍射出現的條件和適當的建模過程，我們已經在 等離激元線光柵 的例子中深入介紹過了，這里就不多說了。

進一步發展模型自定義優化品質因數在本例中，SRG針對單一波長和入射角進行了優化。但是，也可以使用包含一系列波長或入射角的FOM，例如在整個視場上進行優化。為此，請指定要包含在 RCWA 求解器對象的 FOM 中的波長和入射角。RCWA 求解器的結果將作為數據集返回，其中波長/頻率、θ 和 phi 作為參數。

該腳本將針對所有入射θ角和φ角的組合以及所有指定的頻率點運行STACK求解器。上述公式將用于改變各層的厚度。注意：腳本運行時間可能需要幾分鐘，具體取決于波長數量和入射角。下圖展示了在垂直入射條件下，采用梯度厚度分布時p偏振光和s偏振光的反射率：通過改變層厚度，對于正入射，p偏振的反射覆蓋了大約430nm–860nm的波長范圍。步驟3.

在空氣-光纖接口處應用斯涅爾定律，我們得到： 編輯 跳轉 通過代入光纖折射率和折射角，我們得到入射角為 11.8 度，這告訴我們對于給定的光纖折射率和斜切角，我們可以唯一地確定沿光纖光軸放置折射光束所需的入射角，從而最大限度地提高耦合效率。

內置的參數運行功能 入射角定義的注意事項： 如果您在光學設置中創建一個新的偏振分析器，偏振分析器中的角度定義類型將根據該光學設置中光柵組件的方向定義類型來設置，即： -對于球面角，Theta、Phi和Zeta角可以被改變。 -對于方向角，Zeta角可以改變。

在這個用例中，我們介紹了VirtualLab Fusion的衍射角計算器，這是一個用于計算光柵方程的方便工具。 打開衍射角計算器 可以通過“開始”選項卡下的“計算器”下拉列表訪問“衍射角計算器”。 設置輸入參數用戶需要輸入光柵周期、入射角、波長的值，并定義光柵前后的材料。

衍射光場可看成許多不同方向傳播的單色平面波分量的線性組合，其中的角譜分量A（kx ,ky ,0）由光束在折射后的光場分布E1決定，因此，聚焦光場的分布可以化簡為假設平行光束入射到焦距為fobj 的物鏡，入射的電場矢量強度為E0，經物鏡折射后的電場強度矢量E1表示為其中cos1/2θ 為照明光路中的切趾因子，表示球面波前的光場分布，與會聚角θ 相關。

-對于笛卡爾角，可以改變Alpha、Beta和Zeta的角度。 -對于方向角，Zeta角可以改變。 -對于球面角，Theta、Phi和Zeta角可以被改變。

在這個用例中，我們介紹了VirtualLab Fusion的衍射角計算器，這是一個用于計算光柵方程的方便工具。 打開衍射角計算器 可以通過“開始”選項卡下的“計算器”下拉列表訪問“衍射角計算器”。 設置輸入參數 用戶需要輸入光柵周期、入射角、波長的值，并定義光柵前后的材料。

打開衍射角計算器 衍射光柵的定義特征是其結構的周期性，根據傅里葉理論預測，這種周期性會導致入射光在透射和反射中被分成一組離散的級次。這些傳播級次的數量，以及每個級次的偏轉角度，取決于輻射的波長、光柵前后介質的折射率、結構的周期和入射角。這種依賴關系在數學上被編碼在光柵方程中。

3，x極化波入射時，反射波的橢圓角，因為反射波既有x分量，又有y分量，所以反射波是個橢圓波，該橢圓的橢圓角=短半軸/上長半軸，計算橢圓角需要用到matlab。論文給出了橢圓角的計算公式如下 4，x極化波入射角改變時，反射波的橢圓角如下可以看到我的結果與論文有點不同，這是因為作者用的是CST仿真的，而我用的是comsol。

波長和入射角的掃描 橢偏分析器包括一個選項，通過定義變化的范圍、步長和步數來掃描波長和入射角參數。 請注意，掃描的波長范圍必須在所定義樣品材料定義的波長范圍內。