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關鍵詞：平板天線 定向輻射 高增益 低剖面 單元設計天線單元選擇經典的貼片天線，為有效調整阻抗，在貼片邊沿嵌入一個缺口，設置波端口，并且嵌入操作，時的貼片的邊沿阻抗和微帶線的特征阻抗數值相等，即將邊沿阻抗優化到100+j*0的情況。

代入步驟 2 平板電阻和 pn 結電容（零偏壓）的值并從腳本中設置。其中總電阻除以 2 并分配給n 和 p區域。 下圖顯示了射頻損耗、射頻群折射率、特性阻抗的實部和虛部（電阻和電抗）。 步驟5：緊湊模型和電路仿真 使用前面步驟的仿真結果，我們為 INTERCONNECT 中構成完整調制器電路的波導、光調制器和行波電極導入緊湊模型參數。

當系統僅包含單個超穎透鏡時，設計人員可以直接從Lumerical FDTD中的超穎透鏡上入射平面波前開始。將超穎透鏡之後的電場輸出導出為ZBF檔，然後將其進一步導入OpticStudio POP中以評估最終的PSF。但是，當超穎透鏡置於透鏡之間並且入射光束不是平面波前時，設計人員可以使用POP中的平面波開始模擬。光束在POP中傳播到超穎透鏡的前端，並作為ZBF檔導出。

雙折射半波片中的偏振圖像(https://en.wikipedia.org/wiki/Waveplate#Quarter-wave_plate)設計單色四分之一波片在設計單色波片之前，理解上述理論十分重要。例如，四分之一波片將在光的兩個偏振分量之間引入四分之一波長相位延遲。要設計四分之一波片的話，我們可以使用如下公式來計算平行平板的厚度 t。

雙折射半波片中的偏振圖像 設計單色四分之一波片 在設計單色波片之前，理解上述理論十分重要。 例如，四分之一波片將在光的兩個偏振分量之間引入四分之一波長相位延遲。要設計四分之一波片的話，我們可以使用如下公式來計算平行平板的厚度 t。

例如，四分之一波片將在光的兩個偏振分量之間引入四分之一波長相位延遲。要設計四分之一波片的話，我們可以使用如下公式來計算平行平板的厚度 t。

我們將在反射鏡前設置一個玻璃平板，并在平板上使用公差操作數TEZI時使平板產生形變，來實現輸入波前引入像差。系統設置設置1下圖展示了中心子鏡和其中一個偏心子鏡（X = 0, Y = +540）的位置關系。需要注意的是，偏心子鏡與中心子鏡的相對位置關系。另外子鏡的旋轉中心在本系統中永遠位于該表面的中心點。

雙折射半波片中的偏振圖像設計單色四分之一波片在設計單色波片之前，理解上述理論十分重要。例如，四分之一波片將在光的兩個偏振分量之間引入四分之一波長相位延遲。要設計四分之一波片的話，我們可以使用如下公式來計算平行平板的厚度 t。

由于表面等離激元是空間受限的傳播波，我們可以從其他波導建模示例中得到啟發，例如介質平板波導教程模型。為確保我們正確設置了模型，作為有效性檢查，將在銀（金屬）和空氣（電介質）的界面中模擬表面等離激元表面等離激元。銀的介電函數由等離子體頻率值約為 9.6 eV 的 Drude 模型很好地描述。對于此模型，我們可以方便地使用 COMSOL 軟件內置材料庫中的銀材料屬性。

可以把第一階段的類波結構看作準穩定狀態，因此演化速率較低。第二階段可以看作是從波狀結構向發夾結構的快速轉捩，表現為原有的平衡被打破，發夾結構迅速形成，流動再次進入新的準穩定狀態。第三階段的演化速度比第一階段快，表明發夾結構的演化比波狀結構快。第二點是同一時刻下不同渦旋結構的產生過程存在差異。如圖4(d)至圖4(h)所示，在20 ms的時間間隔內形成了一個新的發夾渦(渦F)。

模型示意圖 本案例為二維結構，將Y、Z 方向設置為周期邊界，即Y、Z 方向為無限大拓展的平板，X 方向設置開放邊界。本案例主要采用點光源入射到平板上來實時演示負折射現象。 觀察實時場 雙擊“進度條”中相應任務或點擊工具條中“”，可以打開實時場觀測界面， 觀察電磁波的散射過程。

模型示意圖 本案例為二維結構，將Y、Z 方向設置為周期邊界，即Y、Z 方向為無限大拓展的平板，X 方向設置開放邊界。本案例主要采用點光源入射到平板上來實時演示負折射現象。 觀察實時場 雙擊“進度條”中相應任務或點擊工具條中“”，可以打開實時場觀測界面， 觀察電磁波的散射過程。

模型示意圖 本案例為二維結構，將Y、Z 方向設置為周期邊界，即Y、Z 方向為無限大拓展的平板，X 方向設置開放邊界。本案例主要采用點光源入射到平板上來實時演示負折射現象。 觀察實時場 雙擊“進度條”中相應任務或點擊工具條中“”，可以打開實時場觀測界面， 觀察電磁波的散射過程。

眼睛模型（PSF和MTF計算）周期性微納米結構的現有建模技術：作為一種嚴格的特征模求解器，傅里葉模態方法（也稱為嚴格耦合波分析，RCWA）提供了非常高的精度。由于此設置的時間較小，計算速度較快。因此，FMM是提高準確性和速度的最佳折衷方案。連接建模技術：波導板內部1. 光柵（耦入耦合器、光瞳擴展器、耦出耦合器）2. 自由空間（平板玻璃內傳播）3.

對水平放置的平板型系統，可在平板上撒上砂粒，振動時砂粒將聚集到節線上，由節線分布情況即可大致判斷振型。 ③ 阻尼測定。可采用衰減振動法、共振法和相位法。衰減振動法是用記錄儀記錄自由振動的衰減波形，由相鄰同向的兩次或數次的振幅的衰減率算出阻尼值；共振法是由共振時振幅和共振區頻率帶寬算出阻尼值；相位法是由共振區相位隨頻率變化關系算出阻尼值。

<strong>光滑粒子流體動力學SPH算法（Smooth Particle Hydrodynamics）是一種無網格拉格朗日方法，其在跟蹤運動界面、處理大變形方面具有顯著優勢</strong>，已被廣泛用于解決傳統有限元法（FEM）和有限體積法（FVM）難以解決的涉及爆炸、沖擊波傳播和流體流動的相關問題。

動態拉伸實驗中，采用高強度粘膠將試件粘貼于入射桿和透射桿之間，氣室中的壓縮氣體推動炮管內圓環管，圓環管撞擊入射桿端部的法蘭盤，在入射桿內部產生拉伸應力波。當應力波傳遞到試件時，部分應力波通過試件標距段后向透射桿傳遞，另一部分應力波則以反射波形式沿入射桿傳回。通過粘貼于入射桿和透射桿上的電阻應變片記錄入射波、反射波和透射波的應變信號。

文章引述Al Hussaini的研究強調，由于波在層界面的反射，在分層介質中可以觀察到明顯的峰值；此外，Massarsch的報告中提到，由于反射波和表面波的疊加，可能會發生振動放大。因此本文判斷界面處的折射波和反射波可能是點3處加速度放大的原因。4. 結論（1）實測結果表明，在平板壓實機振動載荷作用下，其衰減曲線出現明顯的峰值。