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這導(dǎo)致受激拉曼散射和布里淵散射，這將在下面討論。布里淵散射布里淵散射 ( SBS ) 與聲學(xué)聲子（在千兆赫范圍內(nèi)）有關(guān)。事實(shí)證明，這種相互作用通常要求相位匹配，這樣它才能耦合兩個(gè)反向傳播的光波。能量守恒要求光頻隨聲頻變化而變化。如果我們?cè)诠饫w中注入一個(gè)單色波，當(dāng)光頻因布里淵頻移而降低時(shí)，反傳播波會(huì)有一個(gè)非線性增益這取決于折射率、聲速和真空波長(zhǎng)。

? 對(duì)于窄帶光，受激布里淵散射(SBS) 是一個(gè)非常有限的因素。即使具有1000 μm 2的相對(duì)較大的有效模式面積，也已經(jīng)達(dá)到了 ≈90 dB 的最大可接受布里淵增益，例如，在 1 m 的光纖上僅 400 W（對(duì)于足夠窄的脈沖）。對(duì)于太高的 SBS 增益，會(huì)產(chǎn)生強(qiáng)烈的非線性反射，即，功率被送回種子激光器并可能殺死它。

還有一些非彈性散射——自發(fā)拉曼散射和布里淵散射。這些影響可通過(guò)散射（和頻移）光測(cè)量，但通常不會(huì)對(duì)傳播損耗產(chǎn)生重大影響。然而，拉曼和布里淵散射在高光強(qiáng)度下會(huì)導(dǎo)致巨大的損失（通過(guò)將能量轉(zhuǎn)移到其他波長(zhǎng)），在這種情況下，受激散射是可能的。這是一種非線性效應(yīng)，將在第 11 部分進(jìn)行處理。增加的散射損失可能是由于纖芯/包層界面的不規(guī)則性造成的。

如果使用光纖放大器，與一些相干合成技術(shù)相關(guān)聯(lián)的單頻操作要求會(huì)使其更難達(dá)到高功率水平，因?yàn)榉蔷€性效應(yīng)明顯，例如受激布里淵散射。 光譜合束不可避免地產(chǎn)生具有幾個(gè)(或多個(gè))特定分量的輸出光束，從而跨越很大的的光學(xué)帶寬。這意味著與單個(gè)發(fā)射器相比，光譜亮度甚至?xí)档汀＿@對(duì)于其他應(yīng)用來(lái)說(shuō)無(wú)關(guān)緊要，但對(duì)于需要窄帶寬輸出的應(yīng)用來(lái)說(shuō)則不然。

? 作為一個(gè)例外，受激布里淵散射由于超短脈沖的大固有帶寬而在該方案中不是問(wèn)題。? 不同頻率分量之間的群速度失配也減輕了一些非線性效應(yīng)。以群速度失配為例，如果光纖的群速度色散為 15,000 fs2 /m，則 SRS 產(chǎn)生的偏移 13 THz 的光將具有與原始波相差 15,000 fs2的反群速度/m · 2 π · 13 THz = 1.23 ps/m。

第二臺(tái)EDFA設(shè)置在MZM輸出端后以補(bǔ)償光損耗，并采用光學(xué)帶通濾波器（OBPF）降低受激輻射噪聲。接收光功率經(jīng)可變光衰減器（VOA）調(diào)節(jié)后，通過(guò)90GHz帶寬光探測(cè)器（PD）（XPDV4120R-WFFP）進(jìn)行電光轉(zhuǎn)換。最終，調(diào)制信號(hào)被輸入到110GHz帶寬的光波分量分析儀（LCA）（Keysight N5227B）。為表征器件的電光響應(yīng)特性，采用高速微波探針將LCA輸出的掃頻正弦信號(hào)驅(qū)動(dòng)調(diào)制器。

受激拉曼散射，一種非彈性散射。拉曼散射光的光譜（通過(guò)特殊的窄帶二向色濾光片（如梳狀濾光片）與泵浦光分離）包含分子振動(dòng)的信息。有關(guān)更多詳細(xì)信息，請(qǐng)參閱有關(guān)拉曼光譜的文章。高能激光雷達(dá)系統(tǒng)（例如在大氣研究中使用）允許遠(yuǎn)距離遠(yuǎn)程光譜測(cè)量。在這里，我們可以利用反向散射光的多普勒頻移來(lái)揭示縱向風(fēng)速。人們已經(jīng)開(kāi)發(fā)了多種方法，可以遠(yuǎn)程測(cè)量溫度、壓力、痕量氣體濃度和云粒子密度等許多特性。