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本案例采取暫時不激活這部分粒子，而讓它們隨著結(jié)構(gòu)一起運動。當(dāng)粒子從齒輪間隙中出來時，再激活這些粒子正常的計算，如此可以保有所有粒子（而不是把這些粒子刪掉），且具有適當(dāng)?shù)乃俣鹊忍匦裕?em>粒子可以在另一側(cè)其余的流體繼續(xù)相互作用。觀看視頻EnSight可視化渲染效果。SPH常見的問題有，難以找到自由表面的位置，它只是一系列點或球面，重建表面的后處理計算代價非常高。

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在玻爾茲曼所描述的動理學(xué)中，由于兩次碰撞的時間間隔遠(yuǎn)大于碰撞時間本身，碰撞時間也就忽略不計。碰撞間隔時間等于分子運動的平均自由程和熱運動速度之比，該尺度遠(yuǎn)大于碰撞時間，因而在碰撞間隔的時間內(nèi)，由大量分子碰撞后所產(chǎn)生的“局部平衡態(tài)”便誕生了，動理學(xué)理論也由此開宗立派。

強(qiáng)大的SPH求解器與常規(guī)的基于粒子的求解器相比，PreonLab可以穩(wěn)健地處理更大的時間步長，將計算時間減少幾個數(shù)量級，并且無需人為去定義求解步長。后處理PreonLab 配備了功能強(qiáng)大的內(nèi)置后處理工具，保障流暢易用的量化結(jié)果統(tǒng)計還是高質(zhì)量的圖像渲染。連續(xù)粒子尺寸對于有限體積法來說網(wǎng)格細(xì)化并不是一個新話題，這也是加速計算的有效手段。

在玻爾茲曼所描述的動理學(xué)中，由于兩次碰撞的時間間隔遠(yuǎn)大于碰撞時間本身，碰撞時間也就忽略不計。碰撞間隔時間等于分子運動的平均自由程和熱運動速度之比，該尺度遠(yuǎn)大于碰撞時間，因而在碰撞間隔的時間內(nèi)，由大量分子碰撞后所產(chǎn)生的“局部平衡態(tài)”便誕生了，動理學(xué)理論也由此開宗立派。

兩個月后理步步入實踐，2009 年 1 月 3 日第一個序號為 0 的創(chuàng)世區(qū)塊誕生，幾天后 2009 年 1 月 9 日出現(xiàn)序號為 1 的區(qū)塊，并與序號為 0 的區(qū)塊連接接形成了鏈，這標(biāo)志著區(qū)塊鏈的誕生。區(qū)塊鏈?zhǔn)且环N融合現(xiàn)有多種技術(shù)的新型分布式計算和存儲范式。

SPH（Smoothed Particle Hydrodynamics）光滑粒子法將流體和固體區(qū)域都離散為粒子，在拉格朗日坐標(biāo)系下求解NS方程，瞬態(tài)計算在每個時刻更新粒子的位置，自然捕捉到液位的變化，無須求解額外的 VOF輸運方程。

? nanoFluidX使用特殊的時間平均后處理方法： 我們對瞬態(tài)的流場取時間平均，創(chuàng)建一個準(zhǔn)穩(wěn)態(tài)的流場。

三、培訓(xùn)大綱: “PFC離散元仿真核心技術(shù)與應(yīng)用”專題培訓(xùn)大綱 課 程 內(nèi) 容 理論基礎(chǔ)及PFC入門 1 巖土工程數(shù)值模擬方法概述1.1基于網(wǎng)格的模擬方法（有限元、有限差分、大變形處理CEL、ALE、XFEM）1.2基于點的模擬方法（離散單元法DEM、光滑粒子流方法SPH、物質(zhì)點法MPM）

三、培訓(xùn)大綱: “PFC離散元仿真核心技術(shù)與應(yīng)用”專題培訓(xùn)大綱 課 程 內(nèi) 容 理論基礎(chǔ)及PFC入門 1 巖土工程數(shù)值模擬方法概述1.1基于網(wǎng)格的模擬方法（有限元、有限差分、大變形處理CEL、ALE、XFEM）1.2基于點的模擬方法（離散單元法DEM、光滑粒子流方法SPH、物質(zhì)點法MPM）

3DEC是非連續(xù)巖石力學(xué)與結(jié)構(gòu)問題的首選分析程序，從巖石邊坡失穩(wěn)的發(fā)展研究到地下工程挖掘和巖石地基工程中節(jié)理巖體、斷層、層理等結(jié)構(gòu)影響的模擬估算，3DEC在復(fù)雜行業(yè)問題研究有很大優(yōu)勢。而PFC離散元計算方法在巖體的動態(tài)、非線性過程的數(shù)值計算方面較傳統(tǒng)的連續(xù)元有獨特的優(yōu)勢和進(jìn)步，在PFC計算中無需給定材料的宏觀本構(gòu)關(guān)系和對應(yīng)的參數(shù)，這些傳統(tǒng)的參數(shù)和力學(xué)特性在程序中可以自動得到。

離 散 元 3DEC是非連續(xù)巖石力學(xué)與結(jié)構(gòu)問題的首選分析程序，從巖石邊坡失穩(wěn)的發(fā)展研究到地下工程挖掘和巖石地基工程中節(jié)理巖體、斷層、層理等結(jié)構(gòu)影響的模擬估算