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▲ 射流速度及角度示意圖定義沿水翼展向方向的射流角度為0度，沿水翼法向方向的射流角度為90度，從0-90deg，將主動射流角度劃分為7個等級；同時，定義計算域來流速度(6m/s)為標準，從0至2，將射流速度劃分為5個射流等級，探究NACA0012型橢圓水翼梢渦空泡隨射流速度及角度的變化趨勢。

<h2 class="ql-align-center"><strong>lsdyna-ALE方法實現移動射流破巖</strong></h2><p>對于移動水射流破巖，abaqus和lsdyna是兩個最常用的軟件，在abaqus里可以采用Eulerian mesh motion實現；在lsdyna中，對于移動射流，sph和ALE兩種方法均可實現，本貼以lsdyna的ALE方法為例進行講解。

通過進一步分析不同轉速下 2 種葉型的速度矢量場和壓力分布可知，半徑較小處空泡尾部的向內凹陷是由回射流造成的 ，如圖 8（c）和圖 8（d）所示，其在空泡尾部下游的中心處產生了一個高壓區，迫使液體以更快的速度朝向空泡流動，上、下兩側的液體也朝向中心位置流動，從而形成旋渦。隨著轉速的增大，空泡尾部的凹陷逐漸縮減，空泡的輪廓逐漸飽滿。

前期更新的案例水射流破巖大多都是用的lsdyna，用lsdyna做水射流破碎巖石或者土壤相對來說還是比較簡單的最近用abaqus的例子生成器也做了下水射流破巖，發現了幾個問題，調試也是相當的麻煩。

圖9 孔徑0.5mm的射流與來流呈60°、90°和120°入射的射流狀態 通過觀察不同入射角度的霧化狀態，可以發現：入射角60°時，相對速度小，霧化效果差，但動能損失最小；入射角120°時，相對速度大，霧化效果好，動能損失大，且液滴分布不均勻；入射角90°時，綜合來看，垂直橫風液滴均勻性和霧化效果較好。

提取得到的EFP，速度2000m/s。建立流場域壓力云圖流體速度云圖往期回顧經驗分享學習分享 | 如何入門LS-DYNA？

（點擊閱讀原文） 題目：等離子體射流與表覆多孔無機污穢硅橡膠間的相互作用：表面憎水或親水？

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蔣治海等[4]對炸藥爆炸驅動不同壁厚拋撒裝置的殼體變形、裂紋產生液體射流形成及其發展過程進行了試驗研究，他們利用掃描電鏡對破片斷面進行分析發現破片的形成主要由剪切斷裂造成。薛琨等[5-6]通過高速分幅照相技術研究了不同硅油含量的石英砂殼層在爆炸沖擊作用下的動態拋灑過程，探究了顆粒射流的形成條件和結構特征，發現硅油含量對于固體顆粒射流的形成和發展有著重要的影響。

校正進速系數的表達式如下：即在誘導速度Vinduced前引入流量修正系數，此時，校正進速為入流面速度VInflowPlan減去倍誘導速度λVinduced。當λ≡0時，表示是未經質量流量修正的常規進速系數J。此處進行兩點簡化處理：一是僅考慮軸向誘導速度；二是誘導速度同時包含螺旋槳和導管所誘導的速度。質量流量Q的定義為式中，S為入流面（過流斷面）面積。

藥包在水中爆炸后首先產生沖擊波，沖擊波的壓力波峰以指數的形式衰減；同時，炸藥變成高壓的氣體爆炸生成物，氣泡在周圍水介質的作用下，膨脹和壓縮，產生滯后流和一次或多次脈動壓力；沖擊波到達自由面后，在一定的水域內產生很多空泡層，當上層的表面水層在大氣壓力和重力的作用下下落時，由于比其下層的空泡層的加速度大，便與空泡層相碰，并繼續下落，當表層水與下部的未空化的水發生碰撞時，便產生了水錘效應。

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現目前針對聚能戰斗部水下作用效應的研究較少，本文主要考慮藥型罩結構和材質對聚能射流毀傷充液防護結構的影響。以半球型聚能戰斗部為設計依據，在戰斗部裝藥結構不變的條件下，通過數值計算的方法研究了不同壁厚、不同罩材的藥型罩對桿射流成型效果及桿流對充液防護結構毀傷效果的影響，得到了有利于侵徹多層充液防護結構的藥型罩壁厚范圍和材料。

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（1）FORM=1 射流出現斷裂、粒子飛散 （2）FORM=0 射流成型較好，沒有粒子飛散，但頭部粒子較分散 射流速度分布 （3）FORM=0，考慮人工粘性 射流 成型良好 ，頭部粒子未分散 射流速度分布