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檢測采樣波長的傳輸光束（對于圖案1）傳輸功率譜遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換（1）FDTD主要進(jìn)行近場模擬，更長距離的模擬要求更多CPU時(shí)間和內(nèi)存使用。（2）然而，OptiFDTD提供遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換工具，當(dāng)用戶定義距離時(shí)可以得到遠(yuǎn)場圖案。

檢測采樣波長的傳輸光束（對于圖案1） 傳輸功率譜 遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換（1）FDTD主要進(jìn)行近場模擬，更長距離的模擬要求更多CPU時(shí)間和內(nèi)存使用。（2）然而，OptiFDTD提供遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換工具，當(dāng)用戶定義距離時(shí)可以得到遠(yuǎn)場圖案。

檢測采樣波長的傳輸光束（對于圖案1） 傳輸功率譜 遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換 （1）FDTD主要進(jìn)行近場模擬，更長距離的模擬要求更多CPU時(shí)間和內(nèi)存使用。

舉個(gè)例子，我們從最常見的喇叭天線開始做驗(yàn)證，導(dǎo)入標(biāo)準(zhǔn)模型后仿真出遠(yuǎn)場方向圖，再設(shè)置一個(gè)平面掃描面，用近場反演出遠(yuǎn)場結(jié)果做對比。一開始由于采樣間距過大，反演出來的方向圖與直接仿真結(jié)果差異明顯，尤其主瓣形狀畸變嚴(yán)重。

3、運(yùn)行腳本的stitch_nearfield_11um_lens.lsf“第2部分”，繪制遠(yuǎn)場結(jié)果。總體而言，拼接近場所產(chǎn)生的遠(yuǎn)場結(jié)果與直接模擬結(jié)果在焦距、光斑大小和強(qiáng)度方面非常匹配。對元原子的遠(yuǎn)場結(jié)果求和這相當(dāng)于近場拼接方法，但順序相反。在這里，我們首先從步驟2中構(gòu)建的近場數(shù)據(jù)庫來構(gòu)建遠(yuǎn)場庫。

</p><p>流固耦合法主要用于近場計(jì)算，由于計(jì)算耗費(fèi)和計(jì)算準(zhǔn)確度的原因，難以用于遠(yuǎn)場水下爆炸模擬。

圖 8 Actran中的聲學(xué)模型圖 9 近場麥克風(fēng)預(yù)測和實(shí)驗(yàn)值對比最后進(jìn)行遠(yuǎn)場結(jié)果的仿真分析。通過對比近場和遠(yuǎn)場測量數(shù)據(jù)與仿真結(jié)果，驗(yàn)證模型準(zhǔn)確性，并構(gòu)建指向性圖評估不同距離下的聲輻射特性。

定義月球探測器足墊到月面的距離為h，且以h = 10 m為界限區(qū)分羽流智能計(jì)算的近場模型和遠(yuǎn)場模型。在近場情況下，由于計(jì)算域范圍較小且流場更為復(fù)雜，應(yīng)用CNN-DSMC方法對全局羽流流場進(jìn)行訓(xùn)練；在遠(yuǎn)場情況下，由于流場結(jié)構(gòu)更簡單，且計(jì)算域范圍較大，因此截取月面上方6 m處的流場用于CNN-DSMC訓(xùn)練，如圖 2(b)所示。

如圖所示為含有5個(gè)單元的陣列天線的近場和遠(yuǎn)場分布圖像，由由圖可知：一方面電場如同波浪起伏一般由近及遠(yuǎn)的向前傳播，另一方面，不同于單天線的近場分布，陣列天線的電場分布沿周向的分布并不均勻，可以發(fā)現(xiàn)在某些扇區(qū)較亮（場分布同相疊加），而在某些扇區(qū)則較暗（場分布反相相消），從而導(dǎo)致天線陣列的遠(yuǎn)場方向圖表現(xiàn)出明顯的方向性。

對6夾層190°位置的天線進(jìn)行饋電，其遠(yuǎn)場方向圖背離活動(dòng)平臺(tái)透波口，主要指向方位角60°，在活動(dòng)平臺(tái)右后方(Y軸偏向X軸反方向處)，與5夾層10°天線單路饋電的方向圖特點(diǎn)相似。單路天線饋電歸一化近場電場分布見圖17。5.2 多路天線饋電仿真分析圖18所示為多路天線同時(shí)輻射時(shí)不同高度的近場二維場強(qiáng)分布，可以看出，近場電場幅度平均為單路的3~4倍。

有兩種用于LED發(fā)射建模的情況：近場和遠(yuǎn)場。近場描述光線接近發(fā)射器的情況，其通常具有獨(dú)特的空間結(jié)構(gòu)的分布。在遠(yuǎn)場情況下，發(fā)射器近似為一個(gè)方向性的點(diǎn)光源并且光線服從一個(gè)穩(wěn)定的，可預(yù)測的模式。還有就是遠(yuǎn)場區(qū)域的界限沒有確切的定義，這取決于多種因素，如發(fā)射器的尺寸和形狀以及包封透鏡參數(shù)。最初在文獻(xiàn)中定義的遠(yuǎn)場概念包括光源距發(fā)射器的距離是光源尺寸大小的5至15倍。

有兩種用于LED發(fā)射建模的情況：近場和遠(yuǎn)場。近場描述光線接近發(fā)射器的情況，其通常具有獨(dú)特的空間結(jié)構(gòu)的分布。在遠(yuǎn)場情況下，發(fā)射器近似為一個(gè)方向性的點(diǎn)光源并且光線服從一個(gè)穩(wěn)定的，可預(yù)測的模式。還有就是遠(yuǎn)場區(qū)域的界限沒有確切的定義，這取決于多種因素，如發(fā)射器的尺寸和形狀以及包封透鏡參數(shù)。最初在文獻(xiàn)中定義的遠(yuǎn)場概念包括光源距發(fā)射器的距離是光源尺寸大小的5至15倍。

右：Purcell因子警告由于波長掃描的采樣率為0.1nm，Purcell因子的最大值丟失（遠(yuǎn)高于80）近場和遠(yuǎn)場圖@969nm下圖顯示了直柱和上述非理想柱的三個(gè)偶極子的近場和遠(yuǎn)場強(qiáng)度（垂直偶極子極化的偽彩色圖與水平偶極子的比例不同）。

仿真得到的近場光束可用于遠(yuǎn)場分析并導(dǎo)出為.ZBF 文件，以便在Ansys OpticStudio中進(jìn)一步傳播。全場重建：全超透鏡的近場/遠(yuǎn)場可以使用步驟2中的近場庫通過腳本進(jìn)行重建。此方法避免了全透鏡建模的耗時(shí)模擬，因此比直接模擬方法效率更高。這些方法的詳細(xì)描述將在“運(yùn)行和結(jié)果”部分的相應(yīng)步驟中提供。

遠(yuǎn)場分析衍射波1.在OptiFDTD Analyzer中，在工具窗口中選擇“Crosscut Viewer”2.選擇“Definition of the Cross Cut”為z方向3.將位置移動(dòng)到等于92的網(wǎng)格點(diǎn)，(位置:-0.12)觀察當(dāng)前位置的近場4.在Crosscut Viewer的工具菜單中選擇“Far Field”，出現(xiàn)遠(yuǎn)場轉(zhuǎn)換對話框。

該幾何結(jié)構(gòu)由多層襯底構(gòu)成，襯底為布拉格反射鏡，在襯底頂部有一個(gè)微透鏡，量子點(diǎn)位于頂層內(nèi)：由布拉格反射鏡組成的微透鏡幾何結(jié)構(gòu)示意圖（旋轉(zhuǎn)對稱）入射波長為969nm的近場和遠(yuǎn)場圖下圖展示了球面微透鏡在不同極化方向時(shí)，三個(gè)偶極子的近場強(qiáng)度和遠(yuǎn)場強(qiáng)度（具有不同比例的偽彩色圖）：x、y、z方向極化偶極子的強(qiáng)度（入射波長969nm,球面微透鏡）x、y、z方向極化偶極子的遠(yuǎn)場上部

近場評估探測器的定位 區(qū)域邊界管理 場景演示 演示示例的配置 光線追跡結(jié)果: 綜述 光線追跡結(jié)果: 遠(yuǎn)場 場追跡結(jié)果: 近場的能量密度 場追跡結(jié)果: 遠(yuǎn)場的能量密度 在這里，沒有子通道的模擬中出現(xiàn)的數(shù)值偽影對遠(yuǎn)場的影響較小。

該幾何結(jié)構(gòu)由多層襯底構(gòu)成，襯底為布拉格反射鏡，在襯底頂部有一個(gè)微透鏡，量子點(diǎn)位于頂層內(nèi)： 由布拉格反射鏡組成的微透鏡幾何結(jié)構(gòu)示意圖（旋轉(zhuǎn)對稱） 入射波長為969nm的近場和遠(yuǎn)場圖 下圖展示了球面微透鏡在不同極化方向時(shí)，三個(gè)偶極子的近場強(qiáng)度和遠(yuǎn)場強(qiáng)度（具有不同比例的偽彩色圖）： x、y、z方向極化偶極子的強(qiáng)度（入射波長969nm,球面微透鏡

有兩種用于LED發(fā)射建模的情況：近場和遠(yuǎn)場。近場描述光線接近發(fā)射器的情況，其通常具有獨(dú)特的空間結(jié)構(gòu)的分布。在遠(yuǎn)場情況下，發(fā)射器近似為一個(gè)方向性的點(diǎn)光源并且光線服從一個(gè)穩(wěn)定的，可預(yù)測的模式。還有就是遠(yuǎn)場區(qū)域的界限沒有確切的定義，這取決于多種因素，如發(fā)射器的尺寸和形狀以及包封透鏡參數(shù)。最初在文獻(xiàn)中定義的遠(yuǎn)場概念包括光源距發(fā)射器的距離是光源尺寸大小的5至15倍。

右：Purcell因子警告由于波長掃描的采樣率為0.1nm，Purcell因子的最大值丟失（遠(yuǎn)高于80）近場和遠(yuǎn)場圖@969nm下圖顯示了直柱和上述非理想柱的三個(gè)偶極子的近場和遠(yuǎn)場強(qiáng)度（垂直偶極子極化的偽彩色圖與水平偶極子的比例不同）。