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圖4.非線性光纖設置設置完成后運行程序，可以看到輸出脈沖形狀和頻譜如圖5所示。圖5.初始脈沖輸出脈沖形狀和頻譜如圖6所示。可以看出，受激拉曼散射對高階孤子的影響是將其分解。圖6.輸出脈沖此外，通過比較輸入和輸出脈沖頻譜，可以清楚地看到孤子自頻移現象。歸一化頻移：

圖4.非線性光纖設置設置完成后運行程序，可以看到輸出脈沖形狀和頻譜如圖5所示。圖5.初始脈沖輸出脈沖形狀和頻譜如圖6所示。可以看出，受激拉曼散射對高階孤子的影響是將其分解。圖6.輸出脈沖此外，通過比較輸入和輸出脈沖頻譜，可以清楚地看到孤子自頻移現象。歸一化頻移：

摘要 雖然對于大多數其他類型的光源來說，在靜態工作下通常足夠精確，但超短脈沖需要一種更精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。我們在此研究了一個脈沖通過高數值孔徑透鏡傳播后對其空間域、時域以及光場的影響。

摘要 雖然對于大多數其他類型的光源來說，在靜態工作下通常足夠精確，但超短脈沖需要一種更精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。我們在此研究了一個脈沖通過高數值孔徑透鏡傳播后對其空間域、時域以及光場的影響。

摘要 為了充分表征超短脈沖的聚焦行為，必須考慮不同的電磁特性。這不僅包括空間分布，時間/頻譜分布，矢量效應，還包括所有上述因素之間可能的耦合。以高NA拋物面鏡聚焦10fs脈沖為例，在VirtualLab中對其聚焦過程進行建模，并對其時空特性進行了研究。

摘要 為了充分表征超短脈沖的聚焦行為，必須考慮不同的電磁特性。這不僅包括空間分布，時間/頻譜分布，矢量效應，還包括所有上述因素之間可能的耦合。以高NA拋物面鏡聚焦10fs脈沖為例，在VirtualLab中對其聚焦過程進行建模，并對其時空特性進行了研究。

摘要 盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

摘要 盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

摘要 盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

摘要 為了充分表征超短脈沖的聚焦行為，必須考慮不同的電磁特性。這不僅包括空間分布，時間/頻譜分布，矢量效應，還包括所有上述因素之間可能的耦合。以高NA拋物面鏡聚焦10fs脈沖為例，在VirtualLab中對其聚焦過程進行建模，并對其時空特性進行了研究。

激光系統＞飛秒脈沖建模 任務/系統描述 亮點 ?飛秒脈沖傳播的高速仿真?完全矢量分析（例如計算EZ） 說明：光源 說明：離軸拋物面反射鏡 說明：探測器 結果：3D光線追跡 結果：全矢量光場評價 由于使用高數值孔徑聚焦

為了充分表征超短脈沖的聚焦行為，必須考慮不同的電磁特性。這不僅包括空間分布，時間/頻譜分布，矢量效應，還包括所有上述因素之間可能的耦合。以高NA拋物面鏡聚焦10fs脈沖為例，在VirtualLab中對其聚焦過程進行建模，并對其時空特性進行了研究。

本課程演示了受激拉曼散射對短孤子脈沖的影響。 布局及其全局參數如圖1和圖2所示。 圖1.光路布局 圖2.全局參數設置 圖3.脈沖生成器設置 非線性色散光纖組件的參數如圖4所示。該布局模擬了高階孤子脈沖的傳播。

摘要 盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

圖1.光路布局 圖2.全局參數設置 圖3.脈沖生成器設置 非線性色散光纖組件的參數如圖4所示。該布局模擬了高階孤子脈沖的傳播。

雖然對于大多數其他類型的光源來說，在靜態工作下通常足夠精確，但超短脈沖需要一種更精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。我們在此研究了一個脈沖通過高數值孔徑透鏡傳播后對其空間域、時域以及光場的影響。

摘要 盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

盡管對于大多數其他類型的光源而言，靜態近似下是足夠精確的，但對于超短脈沖來說需要更加精確的方法，其中要考慮到不同光譜模式之間的相關性。在此，我們在空間、時間與場分布上研究了該脈沖傳播通過高數值孔徑透鏡的影響。

脈沖在光纖中傳輸時，由于隨時間變化的光強變化，克爾效應會在脈沖上加上一個隨時間變化的相位延遲。由于這個效應，一個初始無啁啾的脈沖會變成一個啁啾脈沖，也就是在時域上頻率即時發生變化的脈沖。如圖 1 所示：圖 1：一個初始無啁啾的脈沖在經歷了自相位調制后的瞬時頻率。在脈沖中心部分表現為上啁啾對于具有皮秒或飛秒量級的脈寬以及高的峰值功率的超短脈沖來說，瞬時頻率可以在數太赫茲的范圍內波動。