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超稀疏納米線柵——由周期介質導線組成的光柵結構，其截面比所使用的波長小得多——在很寬的波長范圍內表現出強烈的偏振依賴性。這些特性使它們成為光學系統的納米結構偏振器的可行選擇，在光學系統中，緊湊的可積性和熱穩定性是至關重要的，該方法比傳統的基于雙折射晶體或多層系統的方法具有明顯的優勢。

概述 ?本文的主題是光在周期性微結構處的衍射后的偏振態。?為此，如示意圖所示，在示例性二元光柵結構和錐形入射處研究零級反射光。?為了在特定示例中討論該主題，在第二部分中根據Passilly等人的工作（2008年）選擇光柵配置和相應參數。衍射級次的效率和偏振 ?通常，為了表征光柵的性能，給出了傳播級次的效率（η）。

由于o光e光偏振角度不同，并不能直接相干，但是兩種光投影在偏振片上的分量是滿足相干條件的。兩種光的相位差是隨著傾斜角度變化的，所以隨著傾角的變化會出現明暗交替的環。對于同一個傾角的光線，不同方位角的光線投影在單軸晶體上的的o光和e光分量大小不同，這些o光和e光投影在偏振片上分量也隨著方位角而變化，所以可以設想同一環上的光強也會隨著方位角而周期性變化。

分析3：斜入射 本分析將研究涉及用非正入射光照射納米線柵偏振器，在45度入射角下仿真具有50%占空比結構（550nm波長，140nm光柵常數）的透射率，并生成場振幅和相位圖。

由于o光e光偏振角度不同，并不能直接相干，但是兩種光投影在偏振片上的分量是滿足相干條件的。兩種光的相位差是隨著傾斜角度變化的，所以隨著傾角的變化會出現明暗交替的環。對于同一個傾角的光線，不同方位角的光線投影在單軸晶體上的的o光和e光分量大小不同，這些o光和e光投影在偏振片上分量也隨著方位角而變化，所以可以設想同一環上的光強也會隨著方位角而周期性變化。

說明 由亞波長金屬光柵（納米線柵偏振器）組成的高對比度偏振控制器件正在取代體光學元件。納米線柵偏振器提供了較好的消光比對比度、最小的吸收以解決高亮度照明，以及緊湊的形狀以便于大規模制造和集成在小型光學器件中。然而，納米線柵偏振器的設計具有一定挑戰性，特別是考慮到制造缺陷。

摘要 光柵結構廣泛應用于各種光學應用場景，如光譜儀、近眼顯示系統、脈沖整形等。快速物理光學軟件VirtualLab Fusion通過使用傅里葉模態方法(FMM，也稱為RCWA)，為任意光柵結構的嚴格分析提供了通用和方便的工具。為此，復雜的一維或二維周期結構可以使用界面和調制介質進行配置，這允許任何類型的光柵形貌進行自由的配置。在此用例中，詳細討論了衍射級次的偏振態的研究。

摘要光柵結構廣泛應用于各種光學應用場景，如光譜儀、近眼顯示系統、脈沖整形等。快速物理光學軟件VirtualLab Fusion通過使用傅里葉模態方法(FMM，也稱為RCWA)，為任意光柵結構的嚴格分析提供了通用和方便的工具。為此，復雜的一維或二維周期結構可以使用界面和調制介質進行配置，這允許任何類型的光柵形貌進行自由的配置。

多重結構操作數PRAM用來調整雙折射輸入表面的模式參數。結構3中，表面1和3的模式參數設為0（尋常光），因此備注行標注了“O-O”。結構4中表面1和3分別設為0（尋常光）和1（非尋常光），因此備注為“O-E”，其他結構以此類推。光隔離器光學隔離器只允許光從一個方向傳播。這類器件一般使用磁光效應，例如法拉第 (Faraday) 效應。

摘要 光柵結構廣泛應用于各種光學應用場景，如光譜儀、近眼顯示系統、脈沖整形等。快速物理光學軟件VirtualLab Fusion通過使用傅里葉模態方法(FMM，也稱為RCWA)，為任意光柵結構的嚴格分析提供了通用和方便的工具。為此，復雜的一維或二維周期結構可以使用界面和調制介質進行配置，這允許任何類型的光柵形貌進行自由的配置。在此用例中，詳細討論了衍射級次的偏振態的研究。

概述 ?本文的主題是光在周期性微結構處的衍射后的偏振態。?為此，如示意圖所示，在示例性二元光柵結構和錐形入射處研究零級反射光。?為了在特定示例中討論該主題，在第二部分中根據Passilly等人的工作（2008年）選擇光柵配置和相應參數。衍射級次的效率和偏振 ?通常，為了表征光柵的性能，給出了傳播級次的效率（η）。

使用多重結構可以非常簡單快捷的觀察不同情況下的分析結果，如下圖所示。多重結構操作數PRAM用來調整雙折射輸入表面的模式參數。結構3中，表面1和3的模式參數設為0（尋常光），因此備注行標注了“O-O”。結構4中表面1和3分別設為0（尋常光）和1（非尋常光），因此備注為“O-E”，其他結構以此類推。 光隔離器光學隔離器只允許光從一個方向傳播。

該堆棧可以由單個或一定數量的層組成，也可以由1D或2D周期結構(光柵)組成。 分析器在計算過程中配置光學設置的方向和位置。因此，不需要配置光源的位置，光學系統中的探測器或光源中的偏振態。 級次選擇 對于一個層堆棧，如果沒有橫向周期性，則應選擇級次(0,0)。

由于o光e光偏振角度不同，并不能直接相干，但是兩種光投影在偏振片上的分量是滿足相干條件的。兩種光的相位差是隨著傾斜角度變化的，所以隨著傾角的變化會出現明暗交替的環。對于同一個傾角的光線，不同方位角的光線投影在單軸晶體上的的o光和e光分量大小不同，這些o光和e光投影在偏振片上分量也隨著方位角而變化，所以可以設想同一環上的光強也會隨著方位角而周期性變化。

由于o光e光偏振角度不同，并不能直接相干，但是兩種光投影在偏振片上的分量是滿足相干條件的。兩種光的相位差是隨著傾斜角度變化的，所以隨著傾角的變化會出現明暗交替的環。 對于同一個傾角的光線，不同方位角的光線投影在單軸晶體上的的o光和e光分量大小不同，這些o光和e光投影在偏振片上分量也隨著方位角而變化，所以可以設想同一環上的光強也會隨著方位角而周期性變化。

該堆棧可以由單個或一定數量的層組成，也可以由1D或2D周期結構(光柵)組成。分析器在計算過程中配置光學設置的方向和位置。因此，不需要配置光源的位置，光學系統中的探測器或光源中的偏振態。級次選擇對于一個層堆棧，如果沒有橫向周期性，則應選擇級次(0,0)。如果使用光柵結構作為樣品，可以通過在x和y上定義所研究的衍射級次的指數，來選擇所考慮的衍射級次。

利用界面配置光柵結構一般光柵組件能夠對周期性結構進行建模。在各向同性的情況下，使用一個非常小的周期，以確保只有0階會傳播。二氧化硅層也是根據參考文獻來定義的。- 涂層厚度：10納米- 涂層材料。二氧化硅- 折射率：擴展的Cauchy模型。

亞波長光柵波導由周期性亞波長結構構成，其有效折射率可實現精細調控。在本設計中，亞波長光柵波導作為橫電（TE）偏振光的直通波導，使其傳播時與槽型波導的耦合程度極低；同時，它支持橫磁（TM）偏振光寬頻耦合至槽型波導。此外，亞波長光柵波導中的錐形過渡結構可最大限度減少其與條形波導界面處的反射，保證高效耦合。

由于o光e光偏振角度不同，并不能直接相干，但是兩種光投影在偏振片上的分量是滿足相干條件的。兩種光的相位差是隨著傾斜角度變化的，所以隨著傾角的變化會出現明暗交替的環。對于同一個傾角的光線，不同方位角的光線投影在單軸晶體上的的o光和e光分量大小不同，這些o光和e光投影在偏振片上分量也隨著方位角而變化，所以可以設想同一環上的光強也會隨著方位角而周期性變化。

該設計借助亞波長光柵波導和槽型波導的獨特特性，在小尺寸范圍內實現基于偏振的光束分離。偏振分束器的直通路徑采用亞波長光柵波導，交叉路徑采用槽型波導。亞波長光柵波導由周期性亞波長結構構成，其有效折射率可實現精細調控。在本設計中，亞波長光柵波導作為橫電（TE）偏振光的直通波導，使其傳播時與槽型波導的耦合程度極低；同時，它支持橫磁（TM）偏振光寬頻耦合至槽型波導。