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以信號輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長。本案例詳細介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長是EDFA中使用的最重要的泵浦波長。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。

本案例詳細介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長是EDFA中使用的最重要的泵浦波長。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。 以信號輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長。

以信號輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長。 本案例詳細介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長是EDFA中使用的最重要的泵浦波長。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。

以信號輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長。 本案例詳細介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長是EDFA中使用的最重要的泵浦波長。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。

以信號輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長。本案例詳細介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長是EDFA中使用的最重要的泵浦波長。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。

使用SOA作為單通道光放大器的優(yōu)點是：SMF在該載波波長下的低色散；支持高速、高帶寬、低功耗、高增益、小型化、易于集成。使用SOA作為單通道光放大器的缺點是：增益飽和效應(yīng)，導(dǎo)致模式中脈沖的不相等放大（稱為模式效應(yīng)）脈沖放大后的啁啾現(xiàn)象本課程演示了在由SMF和線性SOA組成的500km光鏈路上進行10 Gb/s傳輸時的模式效應(yīng)。圖一為整體光路。

需要不同的模式區(qū)域光纖放大器系統(tǒng)通常提供幾十分貝的非常高的增益。這意味著有源光纖的不同部分會看到非常不同的光功率或脈沖能量。最后一級（功率放大器級）需要大模式區(qū)域有幾個原因：? 對于太低的模態(tài)區(qū)域，非線性效應(yīng)會過大。? 當使用雙包層光纖獲得高平均功率時，大模面積會降低包層/纖芯面積比，從而提高泵浦吸收，因此可以使用更短的光纖長度；這進一步減少了非線性效應(yīng)。

例如，人們可能想要獲得矩形脈沖，即在一段時間內(nèi)具有近似恒定的功率。這些功能也是此類放大器系統(tǒng)所特有的；使用調(diào)Q激光器是不可能的。脈沖泵送？對于高能體放大器，通常使用脈沖泵浦。在這里，泵浦能量在待放大的脈沖被注入之前不久被傳遞。這樣，通過自發(fā)發(fā)射和 ASE 以及熱效應(yīng)（如熱透鏡效應(yīng)）將能量損失降至最低。對于光纖放大器，很少使用脈沖泵浦。

請注意，泵浦功率的衰減不是指數(shù)衰減，因為我們有相當大的飽和效應(yīng)。這在光纖設(shè)備中很常見，這些設(shè)備通常在非常高的強度水平下運行。其后果之一是放大器所需的光纖長度可能比基于忽略飽和效應(yīng)的單一估計所預(yù)期的要長得多。圖 2： 摻鐿光纖放大器中的泵浦和信號功率，具有共同傳播的泵浦和信號。

OptiSystem允許對物理層任何類型的虛擬光連接和寬帶光網(wǎng)絡(luò)的分析，從遠距離通訊到MANS和LANS都適用。它的廣泛應(yīng)用包括：物理層的器件級到系統(tǒng)級的光通訊系統(tǒng)設(shè)計；CATV或者TDM∕WDM網(wǎng)絡(luò)設(shè)計；SONET∕SDH的環(huán)形設(shè)計；傳輸器、信道、放大器和接收器的設(shè)計；色散圖設(shè)計；不同接受模式下誤碼率（BER）和系統(tǒng)代價（penalty）的評估；放大的系統(tǒng)BER和連接預(yù)算計算。

光纖放大器的教程包含以下十個部分：1、光纖中的稀土離子2、增益和泵浦吸收3、穩(wěn)態(tài)的自洽解4、放大的自發(fā)發(fā)射5、正向和反向泵浦6、用于大功率操作的雙包層光纖7、納秒脈沖光纖放大器8、超短脈沖光纖放大器9、光纖放大器噪聲10、多級光纖放大器接下來是Paschotta 博士關(guān)于光纖放大器教程的第6部分：第六部分：用于大功率操作的雙包層光纖

重吸收效應(yīng)在激發(fā)密度低的位置尤為重要；凈收益甚至可以變?yōu)樨摂?shù)。即使在光纖放大器的強激發(fā)部分，它也常常非常相關(guān)。我們可以將相同類型的方程應(yīng)用于泵浦波。在那里，由于吸收項占主導(dǎo)地位，增益將變?yōu)樨撝怠?em>泵浦波因吸收而衰減。假設(shè)給定z位置的核心內(nèi)泵浦強度恒定，上面的等式稍微簡化了。為了概括這一點，必須在摻雜區(qū)域的區(qū)域上插入積分。這樣的版本將允許場強和摻雜濃度的任意橫向變化。

本案例展示了EDFA中的兩種離子-離子相互作用效應(yīng)：1. 均勻上轉(zhuǎn)換（HUC）2. 非均勻離子對濃度淬滅（PIQ）離子-離子相互作用效應(yīng)涉及稀土離子之間的能量轉(zhuǎn)移問題。當稀有離子的局部濃度變得足夠高時，就不能假設(shè)每個孤立的離子都是獨立作用于其周圍。當放大轉(zhuǎn)換的上能級被能量轉(zhuǎn)移耗盡時，這可能對放大器性能產(chǎn)生負面影響。

本案例展示了EDFA中的兩種離子-離子相互作用效應(yīng)：1.均勻上轉(zhuǎn)換（HUC）2.非均勻離子對濃度淬滅（PIQ）離子-離子相互作用效應(yīng)涉及稀土離子之間的能量轉(zhuǎn)移問題。當稀有離子的局部濃度變得足夠高時，就不能假設(shè)每個孤立的離子都是獨立作用于其周圍。當放大轉(zhuǎn)換的上能級被能量轉(zhuǎn)移耗盡時，這可能對放大器性能產(chǎn)生負面影響。

本案例展示了EDFA中的兩種離子-離子相互作用效應(yīng)：1.均勻上轉(zhuǎn)換（HUC）2.非均勻離子對濃度淬滅（PIQ）離子-離子相互作用效應(yīng)涉及稀土離子之間的能量轉(zhuǎn)移問題。當稀有離子的局部濃度變得足夠高時，就不能假設(shè)每個孤立的離子都是獨立作用于其周圍。當放大轉(zhuǎn)換的上能級被能量轉(zhuǎn)移耗盡時，這可能對放大器性能產(chǎn)生負面影響。

其他示例是非理想光纖接頭、多芯光纖、錐形光纖和光纖耦合器處的耦合損耗。其中一些應(yīng)用是在無源光纖領(lǐng)域。對于通過放大器或激光光纖的傳播，當然需要考慮光纖中的吸收和放大，包括飽和效應(yīng)。在簡單的功率傳播就足夠的情況下，不要在數(shù)值光束傳播上浪費時間！一般來說，數(shù)值光束傳播的計算工作量遠高于簡單的功率傳播算法，如上文所述，可以應(yīng)用于具有固定橫向強度分布的情況。

當放大轉(zhuǎn)換的上能級被能量轉(zhuǎn)移耗盡時，這可能對放大器性能產(chǎn)生負面影響。 2. 非均勻離子對濃度淬滅（PIQ） 1.

非線性效應(yīng) 如果我們放大短脈沖，非線性效應(yīng)通常是有害的。這將在第 7 部分中討論，但在這里應(yīng)該已經(jīng)提到，反向泵送通常要好得多。原因是對于反向泵浦，脈沖能量和峰值功率最初上升得更慢，因此對于給定的輸出峰值功率，空間積分峰值功率變得更低。

光纖放大器的教程包含以下十個部分：1、光纖中的稀土離子2、增益和泵浦吸收3、穩(wěn)態(tài)的自洽解4、放大的自發(fā)發(fā)射5、正向和反向泵浦6、用于大功率操作的雙包層光纖7、納秒脈沖光纖放大器8、超短脈沖光纖放大器9、光纖放大器噪聲10、多級光纖放大器接下來是Paschotta 博士關(guān)于光纖放大器教程的第8部分：第八部分：超短脈沖光纖放大器

圖1，光纖激光器的基本結(jié)構(gòu)已經(jīng)通過對多種結(jié)構(gòu)的光纖激光器的實現(xiàn)了仿真： 方案一雙向環(huán)形泵浦振蕩器，可利用信號發(fā)生器調(diào)制不同相位差的光路實現(xiàn)鎖模。 方案二單向環(huán)形泵浦振蕩器，可利用信號發(fā)生器調(diào)制不同相位差的光路實現(xiàn)鎖模。雙向方式的輸出功率大于單向環(huán)形泵浦振蕩器。