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對于三維實體，往往會遇到取對稱單元開展計算的情況。我們需要對實體設置邊界，此外在做結果顯示的時候也希望能對結果進行顯示，能完整顯示實體的結果云圖，而非對稱單元的結果云圖。以下操作基于Workbench進行。首先對Workbench進行設置。Workbench暫時默認無法對模型進行擴展顯示，如果需要擴展顯示整體模型，還需進行手動設置。

圖9 對稱擴展顯示 (15)由于在X、Y、Z這3個方向，都為對稱，則在Detail of Symmetry中的Num Repeat中輸入2，在Method中選擇Half，分別在ΔX、ΔY、ΔZ中，輸入0.01mm，如圖10所示，即可在后處理中對模型進行擴展顯示，得到整體模型的結果，如圖11所示。

對稱結構的結果擴展顯示對于線對稱或者循環對稱問題，通過我們只采用模型的一部分進行分析，這樣可以快捷準確地得到我們想要的分析結果。在分析結束后，我們也可以根據原模型對稱的特點，在后處理中，將模型擴展成完整模型進行顯示，結果更為直觀。以六分之一的循環對稱模型為例，可通過結果后處理命令流文件實現模型的全景顯示。

效果如下： 二、簡化對稱模型按完整模型顯示 我們常?？梢愿鶕Y構和載荷的對稱性，建立整體結構的 1/2、 1/4甚至 1/8模型，這樣做可以大大減小計算量。如果我們想在出圖時顯示完整模型，應該怎么做呢？

效果如下： 二、簡化對稱模型按完整模型顯示 我們常?？梢愿鶕Y構和載荷的對稱性，建立整體結構的 1/2、 1/4甚至 1/8模型，這樣做可以大大減小計算量。如果我們想在出圖時顯示完整模型，應該怎么做呢？

對稱結構的結果擴展顯示對于線對稱或者循環對稱問題，通過我們只采用模型的一部分進行分析，這樣可以快捷準確地得到我們想要的分析結果。在分析結束后，我們也可以根據原模型對稱的特點，在后處理中，將模型擴展成完整模型進行顯示，結果更為直觀。以六分之一的循環對稱模型為例，可通過結果后處理命令流文件實現模型的全景顯示。

在非對稱船體梁的自由振動分析中，對比 iSolver 與 Abaqus 的計算結果：非對稱船體梁 非對稱船體梁第七到十階振型如下圖所示。前六階振型均顯示為零頻率，這是因為在自由振動分析中，這些振型對應于結構的六個剛性體自由度，包括三個平移自由度和三個轉動自由度，其固有頻率理論上為零。

節點解結果（NSOL）顯示了節點自由度（DOF）值相對于激勵頻率的振幅。 曲線圖表明在2920Hz處出現共振條件。還繪制了扇區1至10上對稱角位置處節點的位移幅度。曲線圖顯示了循環和完整模型結果之間的強烈一致性。 圖（b）部分顯示了循環模型和完整模型上位于相同位置的節點的節點解結果（NSOL）的比較。

圖3顯示的是100Ω單臂惠斯通電橋與應變計連接方式下，測量電橋靈敏度相對于導線電阻Rext的變化曲線。測量靈敏度隨著導線電阻的增加而減小。如果導線電阻已知，靈敏度的下降可以用增加放大倍數或后處理修正方法進行補償。如果引線電阻未知或隨著溫度漂移變化很大，則會引起明顯的測量失真。 對稱恒流激勵技術是一種真正能抑制共模干擾信號的對稱輸入技術, 適用于單臂電橋。

本案例采用Split by Patch的方式_ ? 左側選擇表征面的數字或通過鼠標左鍵直接在右側圖形區域選擇所需要的面，輸入新面的名字，點擊Creat即可將所選擇的面拆分出去； ?所選擇的面就會在右側圖形區域消失，進而以新面的名字出現的結構樹中； ? 面被選中后會高亮顯示

還包括幾個基本的支持功能，例如用于顯示來自.ZMX文件的鏡頭數據編輯器 (LDE) 信息的顯示LDE。 最重要的函數是 AddBC（表面數，波長，B，C），其中B是最大總表面不規則度，C是最大允許 RSI。AddBC 函數的工作原理如下： 為RSI項分配隨機值：Z11、Z22、Z37和Z56。

4）顯示位移矢量圖 圖55 顯示位移的矢量圖 5）用X-Y曲線圖來顯示位移隨時間的變化 圖56 節點位移隨時間的變化圖及數據 橫坐標X為時間Time，縱坐標Y為位移Displacement。 圖57 路徑上的節點位移 橫坐標X為True distance along path，縱坐標Y為位移Displacement。

結果 圖5顯示了加熱階段結束時齒輪中的溫度。圖6顯示了加熱階段齒輪中感應電流的電流密度。在模擬開始時，齒輪完全由鐵素體組成，圖7顯示了分析終止時馬氏體的分布。圖8顯示了分析結束時的Von Mises應力。

下圖顯示了通過多框架重新啟動分析求解彎曲載荷后三維模型上的等效應力和總機械等效應變圖： 下圖顯示了使用彎曲載荷求解三維模型后螺紋上的彎曲應力圖： 該圖顯示了映射后三維模型螺紋區域上的接觸壓力圖（MAP2DTO3D，SOLVE）： 正如預期的那樣，接觸壓力在圓周方向上是均勻的。

由于范例檔案中的光學系統并非旋轉對稱(該系統對稱于YZ平面，但對XZ平面是非對稱的)，我們無法確保光線在正向和負向均有相同的行進路線。 全反射 (TIR) 在實際的光學系統中，從微顯示器出發的光線會在S1’面發生TIR。當光線從高折射率的介質射向折射率較低的介質，且入射角大于臨界角時，此現象可能會發生在兩介質的交界面。

由于示例檔案中的光學系統并非旋轉對稱（該系統對稱于YZ平面，但對XZ平面是非對稱的），我們無法確保光線在正向和負向均有相同的行進路線。 全反射 (TIR) 在實際的光學系統中，從微顯示器出發的光線會在S1’面發生TIR。當光線從高折射率的介質射向折射率較低的介質，且入射角大于臨界角時，此現象可能會發生在兩介質的交界面。