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結(jié)果：3D光線追跡 結(jié)果：波長(zhǎng)的變化 由于波長(zhǎng)的變化，入瞳的像可經(jīng)過探測(cè)器孔徑進(jìn)行掃描 結(jié)果：?jiǎn)紊?em>儀的分辨率 光譜分辨率的定義：光譜分辨率：A=1244 文件&技術(shù)信息

近日，華東師范大學(xué)精密光譜科學(xué)與技術(shù)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室謝微團(tuán)隊(duì)[1]提出基于自由曲面反射鏡的高分辨率成像光譜儀設(shè)計(jì)方法，通過“離軸拋物面分段拼接+Zernike多項(xiàng)式擬合”的創(chuàng)新路徑，通過Zemax仿真優(yōu)化，成功實(shí)現(xiàn)全波段全視場(chǎng)像差校正，其光譜分辨率達(dá)0.015nm，優(yōu)于市面同類型商用產(chǎn)品，為高分辨率成像光譜儀的設(shè)計(jì)提供了全新思路。

結(jié)果：場(chǎng)追跡 通過傾斜光譜儀光柵來分析鈉光譜 文件&技術(shù)信息

還有改進(jìn)的設(shè)計(jì)，例如交叉切尼爾—特納光譜儀，允許比展開版本更緊湊的設(shè)計(jì)。另一個(gè)版本基于凹面全息光柵，不涉及額外的曲面反射鏡。有些光柵光譜儀非常緊湊，寬度只有幾厘米。然而，最高的性能（特別是在分辨率和靈敏度方面）是通過更大的儀器獲得的。這種光譜儀達(dá)到的典型波長(zhǎng)分辨率約為 0.01 nm 至 0.1 nm。

非掃描分光光度計(jì)非掃描分光光度計(jì)的基本原理是用寬帶光照射物體，并在光電探測(cè)器側(cè)進(jìn)行光譜分析。這樣，就可以同時(shí)測(cè)量所有相關(guān)波長(zhǎng)的特性，并且假設(shè)光譜分析不需要太多時(shí)間，測(cè)量速度可以相應(yīng)加快。用于分析來自物體的光的光譜儀可能是通常的切尼爾—特納類型。

應(yīng)用案例 摘要切爾尼-特納裝置被廣泛用于分析光源的光譜信息。通常，一個(gè)拋物面反射鏡用來準(zhǔn)直光源，然后一個(gè)衍射光柵在空間上將顏色分開。通過設(shè)置一個(gè)合適的出口狹縫，可以選定一個(gè)特定的顏色。給出了一種完整的切爾尼-特納裝置的仿真，包括構(gòu)建真實(shí)的反射鏡和衍射光柵，特別是用傅立葉模態(tài)法(FMM)建模的光柵。

光譜儀通常由閃耀光柵和反射鏡組成。在VirtualLab中，對(duì)作為關(guān)鍵部分的光柵的衍射特性，采用嚴(yán)格的傅里葉模態(tài)法(FMM)進(jìn)行分析。得到的結(jié)果被納入系統(tǒng)建模，并在幾秒內(nèi)完成仿真。 切爾尼-特納單色儀 提出了一種基于物理光學(xué)的切爾尼-特納單色儀的仿真，它由拋物面反射鏡和一個(gè)閃耀光柵組成。

將光譜分辨率與探測(cè)器的像素寬度相乘，最終得到光譜儀的分辨率，這是光譜儀重要的特征值。根據(jù)公式2，我們可以通過選擇更大焦距的聚焦透鏡，以在更大的探測(cè)器寬度上擴(kuò)展光譜，從而提高光譜儀的光譜分辨率。然而，這種策略行不通。我們還必須考慮到探測(cè)器上的光斑大小受到衍射的限制，這為光譜儀的設(shè)計(jì)帶來了新的約束。衍射極限可以將光譜儀看作是將物體（入射針孔，即點(diǎn)光源）映射到像面（探測(cè)器）的光學(xué)系統(tǒng)。

因此，在相同的宏中計(jì)算： 光譜分辨率越低，探測(cè)器單位寬度的帶寬就越小。將光譜分辨率與探測(cè)器的像素寬度相乘，最終得到光譜儀的分辨率，這是光譜儀重要的特征值。根據(jù)公式2，我們可以通過選擇更大焦距的聚焦透鏡，以在更大的探測(cè)器寬度上擴(kuò)展光譜，從而提高光譜儀的光譜分辨率。然而，這種策略行不通。

正如我們?cè)陲@示的圖中看到的，兩個(gè)波長(zhǎng)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)（PSF）彼此相近，但它們?nèi)钥煞謩e識(shí)別為0 μm和約-9 μm的兩個(gè)峰：因此，通過此分析，我們可以確認(rèn)光譜儀的衍射限分辨率為25 pm。像素極限分辨率限制光譜儀分辨率的另一個(gè)因素是使用線相機(jī)采樣頻譜時(shí)的像素寬度。

? 為分辨特定光譜曲線進(jìn)行整個(gè)光譜的高分辨率分析 2.系統(tǒng)說明 3.系統(tǒng)參數(shù) 4.建模/設(shè)計(jì)結(jié)果 總結(jié) 模擬并分析了Czerny-Turner單色儀及并將其用于光譜研究中。

正如我們?cè)陲@示的圖中看到的，兩個(gè)波長(zhǎng)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)（PSF）彼此相近，但它們?nèi)钥煞謩e識(shí)別為0 μm和約-9 μm的兩個(gè)峰： 因此，通過此分析，我們可以確認(rèn)光譜儀的衍射限分辨率為25 pm。像素極限分辨率限制光譜儀分辨率的另一個(gè)因素是使用線相機(jī)采樣頻譜時(shí)的像素寬度。

用于光學(xué)表面測(cè)量的菲索干涉儀 切爾尼-特納光譜儀的仿真 Mirau干涉儀系統(tǒng)分析-顯微干涉檢測(cè)3高端精密成像系統(tǒng)（半導(dǎo)體 / 工業(yè)檢測(cè)方向） 半導(dǎo)體晶圓微結(jié)構(gòu)缺陷檢測(cè)光學(xué)系統(tǒng) 晶圓兩側(cè)光柵圖案的成像 激光共聚焦掃描顯微鏡成像分析 大數(shù)值孔徑聚焦中的粒子散射與反射 晶圓多層膜厚非接觸式光學(xué)測(cè)量仿真

</p><p><strong>（3）超光譜成像儀</strong></p><p>獲得的目標(biāo)物的波段數(shù)在1000~10000之間，光譜分辨率在1nm以下，通常用于大氣微粒探測(cè)等精細(xì)探測(cè)領(lǐng)域及實(shí)驗(yàn)室級(jí)分子光譜分析中。

由于高光譜數(shù)據(jù)一般具有空間分辨率高、光譜分辨率高和光譜通道多等特征，對(duì) GNSS/IMU 精度要求較高，同時(shí)需要配置可靠的三軸穩(wěn)定平臺(tái)減少無人機(jī)振動(dòng)對(duì)高光譜成像儀視軸穩(wěn)定性的干擾。

-特納單色儀—衍射效率分析 239 6.3.2 切爾尼-特納光譜儀—光譜分辨率及鈉雙譜線分析 250 第七章 光束整形 256 7.1 折射光學(xué) 256 7.1.1 設(shè)計(jì)一個(gè)折射光束整形器以生成一個(gè)圓形高帽光 256 7.2 衍射光學(xué) 266 7.2.1 規(guī)則分束器設(shè)計(jì)、結(jié)構(gòu)生成及結(jié)構(gòu)導(dǎo)出 266 7.2.2 將高斯光束整形成Donut

傅里葉變換光譜儀 傅里葉變換光譜儀（FTS）是利用干涉儀與一個(gè)平移反射鏡來產(chǎn)生干涉圖樣的光學(xué)儀器。干涉圖的傅里葉變換提供了光源的頻譜。由于FTS提高了測(cè)量速度、分辨率的提升和簡(jiǎn)潔的機(jī)械結(jié)構(gòu)性[1]，F(xiàn)TS方法通常優(yōu)于單色儀。在FRED中模擬FTS并不復(fù)雜。在本案例中，在FRED中將會(huì)使用一個(gè)嵌入式腳本來創(chuàng)建和運(yùn)行FTS模型。

激光吸收光譜還具有波長(zhǎng)分辨率顯著提高的優(yōu)點(diǎn)，因?yàn)榧す馄鞯木€寬可以遠(yuǎn)小于光譜儀的分辨率。分辨率提高的一個(gè)受歡迎的副作用是窄帶吸收特征的靈敏度也大大提高。還有一些諧振技術(shù)，其中使用無源光學(xué)諧振腔內(nèi)的吸收（例如腔衰蕩光譜）或激光諧振腔內(nèi)的吸收（腔內(nèi)激光吸收光譜）。在后一種情況下，例如可以使用寬帶光纖激光器，其中在施加短泵浦脈沖之后檢測(cè)輸出光譜一段時(shí)間。

簡(jiǎn)介 傅里葉變換光譜儀（FTS）是利用干涉儀與一個(gè)平移反射鏡來產(chǎn)生干涉圖樣的光學(xué)儀器。干涉圖的傅里葉變換提供了光源的頻譜。由于FTS提高了測(cè)量速度、分辨率的提升和簡(jiǎn)潔的機(jī)械結(jié)構(gòu)性[1]，F(xiàn)TS方法通常優(yōu)于單色儀。在FRED中模擬FTS并不復(fù)雜。在本案例中，在FRED中將會(huì)使用一個(gè)嵌入式腳本來創(chuàng)建和運(yùn)行FTS模型。將會(huì)使用該模型分析三種不同的光譜。

測(cè)量系統(tǒng)(MSY.0003 v1.1) 應(yīng)用示例簡(jiǎn)述 1.系統(tǒng)說明 ?光源—平面波(單色)用作參考光源—鈉燈(具有鈉的雙重特性)?組件—光闌(狹縫)，拋物面反射鏡，閃耀光柵?探測(cè)器—功率—視覺評(píng)估?建模/設(shè)計(jì)—光線追跡：初始系統(tǒng)概覽—幾何場(chǎng)追跡+(GFT+)：?窄帶單色儀系統(tǒng)的仿真?為分辨特定光譜曲線進(jìn)行整個(gè)光譜的高分辨率分析