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理論狀態(tài)下轉子系統(tǒng)包括：轉軸、轉軸上的圓盤、兩側軸承以及不平衡的質量，如圖所示。那么如何進行坎貝爾圖的計算和提取呢？在ANSYS軟件中有三種方法來計算臨界轉速，如下所示：第一種為梁單元方法，建立一根軸線，不同的位置給定不同的半徑和質量點來計算。第二種為三維實體方法，建立完整的三維模型，模型是軸對稱模型，所以默認的模型是完全的不偏心的，所以需要添加偏心的質量點。

造成這種情況的原因可能是，因為二維模型表征的是拉伸體，所以忽略了垂直于屏幕方向的液面對液滴的約束，導致圖4的波動相對劇烈，而三維模型充分考慮三維完整的液滴，相比于二維模型多考慮了垂直于屏幕方向（也就是三維的Y方向）對液滴的約束，因此圖8所表現(xiàn)出來的波動相對較弱。圖8 如圖9所示，為三維模型液滴的鋪展直徑圖。

圖6 雙線性內聚模型（混合模式） 圖7a給出了開發(fā)的ABAUQS-Python代碼腳本。 圖7 用于計算RVE中SAFs的ABAQUS-Python代碼腳本流程圖 根據(jù)文獻中RVE模型的分析結果，可以將RVE各點的微觀應力分布視為SAFs，如圖8和圖9所示。

2 模型建立一個采礦邊坡由三層材料組成，如下圖所示。第一層是石灰?guī)r，第二層是礦石，第三層是砂巖。(1) 為了建立三維模型，首先輸入邊坡的表面，這個表面是stl文件，Geometry>Import/Export>Import Geometry...

通過耦合積分點和多晶RVE模型實現(xiàn)尺度的模擬效果，宏觀模型的積分點提供變形梯度用于微觀RVE模型的邊界條件，微觀模型通過邊界條件計算應力，狀態(tài)變量，并返回一致性雅可比矩陣，模擬效果如下：Direct FE2 對應的二維模型和三維模型如下圖所示施加X方向的單軸拉伸，二維和三維的變形結果如下圖所示：二維模擬效果：三維模擬效果：

然后，OpticStudio 通過 Python 節(jié)點鏈接到 optiSLang 進行優(yōu)化，如圖1所示。 圖1 Lumerical 通過動態(tài)鏈接到 OpticStudio，OpticStudio 通過 Python 節(jié)點鏈接到 optiSLang，優(yōu)化由 optiSLang 控制。 如圖 2 所示，EPE 系統(tǒng)包括兩個用于耦入和耦出的光柵。

圖 5 三維隔震結構有限元模型對三維隔震結構進行模態(tài)分析，得到前三階頻率如圖6所示。可以看出，三維隔震結構延長了結構的周期，降低了結構自振頻率，符合隔震的基本原理。圖 6 三維隔震結構前三階頻率前三階振型如圖7所示。可以看出，對于非隔震結構，結構振動以梁式振動為主，而隔震結構主要表現(xiàn)為水平平動。 圖 7 三維隔震結構前三階振型7.

1.2 電機電磁力波的有限元分析 建立二維電磁場有限元模型，該電機為2極，12轉子槽永磁有刷直流電動機，定子內外徑分別為74 mm、80 mm，定子軸向長度55 mm；轉子內外徑分別為46 mm、49 mm，軸向長度126 mm。由于電機結構和材料屬性沿軸向的均勻分布；所以在Maxwell中建立二維電磁場模型如圖1所示。

然后，OpticStudio通過Python節(jié)點鏈接到optiSLang進行優(yōu)化，如圖1所示。 圖1 Lumerical通過動態(tài)鏈接到OpticStudio，OpticStudio 通過 Python 節(jié)點鏈接到 optiSLang，優(yōu)化由optiSLang控制。 如圖2所示，EPE系統(tǒng)包括兩個用于耦入和耦出的光柵。

采用三維磚單元建立了箱形尺寸為1000 μm × 1000 μm × 2000 μm的有限元模型，模擬了單晶Al0.1FeCoCrNi MPEA在單軸拉伸作用下的力學響應(圖5a)，為了捕捉多晶Al0.1FeCoCrNi MPEA的力學響應，作者在立體三角形的邊緣和中心選擇了7個單晶方向，如圖5(b)所示。

然后，OpticStudio通過Python節(jié)點鏈接到optiSLang進行優(yōu)化，如圖1所示。 圖1 Lumerical通過動態(tài)鏈接到OpticStudio，OpticStudio 通過 Python 節(jié)點鏈接到 optiSLang，優(yōu)化由optiSLang控制。 如圖2所示，EPE系統(tǒng)包括兩個用于耦入和耦出的光柵。

另一方面，將表10中的第一個加載路徑應用于已建立的跨尺度模型，以獲得各向異性參數(shù)，從而預測屈服面。如圖4所示，可以發(fā)現(xiàn)顯著的各向異性和拉壓不對稱性。將跨尺度模型預測的屈服面與CACPFEM預測的屈服面進行了比較，兩者結果一致。值得注意的是，應變率與圖中的不同。