相位共軛的案例
GLAD：布里淵散射散斑現象聚焦幾何模擬
概述
本例對比了兩束正弦相位光的遠場圖樣，它們的相位差為180°，說明了由Zel'dovich所描述的散斑現象的特點。在聚焦幾何模擬布里淵散射中，散斑現象在相位共軛中起到重要作用。由于產生了相位共軛現象，光強分布必須是不同的。本例中該現象發生在距離焦點3cm的直徑為1cm的光闌處，焦距為100cm，頻率為每個光闌處8個周期。
結果
如下各圖比較兩種線性、正弦相位像差在焦點附近的遠場模式：
GLAD：布里淵散射散斑現象聚焦幾何模擬
布里淵散射散斑現象聚焦幾何模擬
概述
本例對比了兩束正弦相位光的遠場圖樣，它們的相位差為180°，說明了由Zel'dovich所描述的散斑現象的特點。在聚焦幾何模擬布里淵散射中，散斑現象在相位共軛中起到重要作用。由于產生了相位共軛現象，光強分布必須是不同的。本例中該現象發生在距離焦點3cm的直徑為1cm的光闌處，焦距為100cm，頻率為每個光闌處8個周期。
結果
如下各圖比較兩種線性、正弦相位像差在焦點附近的遠場模式：
GLAD：布里淵散射散斑現象聚焦幾何模擬
概述
本例對比了兩束正弦相位光的遠場圖樣，它們的相位差為180°，說明了由Zel'dovich所描述的散斑現象的特點。在聚焦幾何模擬布里淵散射中，散斑現象在相位共軛中起到重要作用。由于產生了相位共軛現象，光強分布必須是不同的。本例中該現象發生在距離焦點3cm的直徑為1cm的光闌處，焦距為100cm，頻率為每個光闌處8個周期。
結果
如下各圖比較兩種線性、正弦相位像差在焦點附近的遠場模式：
GLAD：布里淵散射散斑現象聚焦幾何模擬
如下各圖比較兩種線性、正弦相位像差在焦點附近的遠場模式：
結果
本例對比了兩束正弦相位光的遠場圖樣，它們的相位差為180°，說明了由Zel'dovich所描述的散斑現象的特點。在聚焦幾何模擬布里淵散射中，散斑現象在相位共軛中起到重要作用。由于產生了相位共軛現象，光強分布必須是不同的。本例中該現象發生在距離焦點3cm的直徑為1cm的光闌處，焦距為100cm，頻率為每個光闌處8個周期。
概述
RP 系列激光分析設計軟件 | 四波混頻
四波混頻也可以用于相位共軛，全息的成像和光學圖像處理。
前沿 | 自匹配光源編碼的散射介質信息傳遞微通道
基于這種差異，我們推定：在相干照明模式下，整塊毛玻璃構成類似光闌的信道，只是該信道是被毛玻璃的隨機相位分布編碼過；非相干照明模式下，毛玻璃的整體編碼信道失效，但毛玻璃隨機相位分布中存在的大量的微結構構建了新的信息傳遞通道。進一步的周期性相位光柵和毛玻璃的對比實驗和模擬結果都驗證了散射介質的微結構才是構成非相干照明下信道關鍵；沒有相應的微結構的話，即便存在其他結構，也無法構建有效的信道。
除此之外，我們還發現，當不存在有效信道時，即便是空間平移不變系統也無法傳遞信息。空間平移不變性一直被視為系統能夠傳遞信息的充分條件，即系統輸出等于輸入和系統點擴散函數的卷積。
圖1 （a）光闌和毛玻璃信道在相干和非相干兩種照明模式下的實驗排布圖和對應的實驗預測成像結果。目標手寫數字依次加載在數字微鏡設備(DMD)上。（b）非相干照明下，周期光柵和毛玻璃（對應的相位分布分別加載在空間光調制器SLM上）信道實驗的實驗排布圖和對應的結果。
觀點評述
盡管散射介質結構復雜，光在其中的傳播無法追跡，傳遞過程無法準確描述，仍然存在解構散射介質的可能。
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