功率半導(dǎo)體應(yīng)用
關(guān)注創(chuàng)建者：匿名 創(chuàng)建時(shí)間：2026-01-04
功率半導(dǎo)體應(yīng)用的視頻教程
半導(dǎo)體器件的功率循環(huán)及熱可靠性測(cè)試
本視頻介紹了半導(dǎo)體器件的功率循環(huán)及熱可靠性測(cè)試流程。 第一步：將待測(cè)器件與POWERTESTER連接，輸入相關(guān)參數(shù)，校準(zhǔn)K系數(shù)（溫度敏感因子） 第二步：通過測(cè)試平臺(tái)內(nèi)置的觸摸屏電腦，設(shè)置待測(cè)器件的循環(huán)策略，啟動(dòng)設(shè)備，進(jìn)行全自動(dòng)熱瞬態(tài)及功率循環(huán)測(cè)試 第三步：數(shù)據(jù)分析（支持?jǐn)?shù)據(jù)導(dǎo)出，進(jìn)行結(jié)構(gòu)函數(shù)分析、生成熱模型等）
免費(fèi) 8分鐘 74播放
查看
多導(dǎo)體系統(tǒng)及功率器件寄生參數(shù)計(jì)算與電路分析應(yīng)用
多導(dǎo)體系統(tǒng)及功率器件寄生參數(shù)計(jì)算與電路分析應(yīng)用會(huì)議包括 1.基于SimLab PE的導(dǎo)體阻抗參數(shù)計(jì)算； 2.基于PSIM的功率器件電路建模與分析應(yīng)用。點(diǎn)擊參會(huì)
免費(fèi) 1小時(shí)17分鐘 7播放
查看
功率半導(dǎo)體應(yīng)用的實(shí)例教程
主要研究領(lǐng)域?yàn)榇笕萘侩娏﹄娮蛹夹g(shù)、高性能并網(wǎng)變換器、寬禁帶半導(dǎo)體器件應(yīng)用技術(shù)。姬世奇博士于2015年至2020年于美國田納西大學(xué)工作，擔(dān)任研究助理教授。作為關(guān)鍵技術(shù)人員參與國家重點(diǎn)研發(fā)計(jì)劃1項(xiàng)、美國能源部支持項(xiàng)目4項(xiàng)（經(jīng)費(fèi)約800萬美元），研制了國際上首臺(tái)基于高壓碳化硅的光伏逆變器和異步微網(wǎng)接口變換器、以及用于中壓配電網(wǎng)的大容量多端口電能路由器。作為技術(shù)負(fù)責(zé)人參與的項(xiàng)目獲得美國能源部Power America項(xiàng)目最高評(píng)審獎(jiǎng)。姬世奇博士與包括GE、Danfoss、Cree等電力電子領(lǐng)域國內(nèi)外知名企業(yè)有良好的合作關(guān)系。在頂級(jí)期刊及會(huì)議發(fā)表學(xué)術(shù)論文50余篇，其中SCI收錄10余篇，獲得IEEE ICEMS、IPEMC等國際會(huì)議最佳論文獎(jiǎng)，獲得2021年日內(nèi)瓦國際發(fā)明特別金獎(jiǎng)。在國際期刊與國際會(huì)議中擔(dān)任期刊編委、技術(shù)委員會(huì)委員等職務(wù)。姬世奇博士于2010年和2015年獲得清華大學(xué)學(xué)士和博士學(xué)位。
來源：IN-SEMI
展開 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。 相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。 溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。 此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。 因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問題和傳播模式問題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開邊界條件，并模擬了到無限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過折射率的變化來模擬的。JCMsuite提供了對(duì)材料文件中定義的介電常數(shù)的熱光學(xué)校正，計(jì)算出的基本模態(tài)如下所示:
展開 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問題和傳播模式問題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開邊界條件，并模擬了到無限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過折射率的變化來模擬的。JCMsuite提供了對(duì)材料文件中定義的介電常數(shù)的熱光學(xué)校正，計(jì)算出的基本模態(tài)如下所示:
項(xiàng)目定義使用了基本傳播模式示例中的標(biāo)準(zhǔn)設(shè)置
展開 JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器
來源:訊技光電 作者: 技術(shù)部
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。 相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。 溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。 此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。 因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問題和傳播模式問題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開邊界條件，并模擬了到無限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
展開 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問題和傳播模式問題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開邊界條件，并模擬了到無限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過折射率的變化來模擬的。JCMsuite提供了對(duì)材料文件中定義的介電常數(shù)的熱光學(xué)校正，計(jì)算出的基本模態(tài)如下所示:
項(xiàng)目定義使用了基本傳播模式示例中的標(biāo)準(zhǔn)設(shè)置
展開 
功率半導(dǎo)體應(yīng)用的相關(guān)專題、標(biāo)簽、搜索
功率半導(dǎo)體應(yīng)用的最新內(nèi)容
高效開關(guān)模式電源（Switch Mode Power Supply, SMPS）通過?高頻開關(guān)器件?（如MOSFET、IGBT）的快速導(dǎo)通與關(guān)斷，將輸入電能高效轉(zhuǎn)換為穩(wěn)定輸出電壓。其核心在于?脈沖寬度調(diào)制（PWM）? 和?儲(chǔ)能濾波技術(shù)?，實(shí)現(xiàn)高效率（通常85%~95%）、小體積和輕重量。
工作要點(diǎn)：
開關(guān)動(dòng)作?：開關(guān)器件在?全開（飽和區(qū)）? 和?全關(guān)（截止區(qū)）? 之間高速切換，功耗極低，僅在瞬態(tài)轉(zhuǎn)換時(shí)有損耗
立體聲編解碼器的工作原理根據(jù)編碼方式和應(yīng)用場(chǎng)景有所不同，主要分為?傳統(tǒng)調(diào)頻立體聲編解碼?、?參數(shù)立體聲（Parametric Stereo, PS）?和?聯(lián)合立體聲（如M/S編碼）?等類型。
音頻功率放大器（簡(jiǎn)稱“功放”）的核心功能是將微弱的音頻信號(hào)放大至足以驅(qū)動(dòng)揚(yáng)聲器發(fā)聲的功率水平。是一種用于放大音頻信號(hào)并驅(qū)動(dòng)揚(yáng)聲器發(fā)聲的功放裝置，廣泛應(yīng)用于家庭影院、智能音箱、車載音響等發(fā)聲電子產(chǎn)品。其核心功能是通過電壓放大和功率放大兩階段處理
OptiBPM應(yīng)用：光功率耦合器1個(gè)月前
? 這類功率合成器具有一些獨(dú)有的特點(diǎn)，但其基本特征可以在OptiBPM中得到準(zhǔn)確的驗(yàn)證。
? 輸入和輸出具有完全相同的單模波導(dǎo)
? 對(duì)稱性
? 如果功率合成器具有以下特性：
? 光功率合成器是光纖通信系統(tǒng)中的必要器件。
本案例詳細(xì)介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長(zhǎng)是EDFA中使用的最重要的泵浦波長(zhǎng)。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長(zhǎng)泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。
以信號(hào)輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長(zhǎng)。
在這個(gè)例子中可以設(shè)置不同的信號(hào)輸入功率或信號(hào)波長(zhǎng)以及光纖參數(shù)
以信號(hào)輸出功率、增益和噪聲系數(shù)為特征的放大器性能取決于泵浦波長(zhǎng)。
本案例詳細(xì)介紹了980 nm和1480 nm泵浦的放大器。980nm和1480nm泵浦波長(zhǎng)是EDFA中使用的最重要的泵浦波長(zhǎng)。圖1顯示了具有980nm和1480nm波長(zhǎng)泵浦的正向泵浦方案中的布局設(shè)置。
a） 前向泵浦980nm
b）前向泵浦1480nm
圖1.980nm和1480nm波長(zhǎng)泵浦的正向泵浦系統(tǒng)布局圖
當(dāng)將直接調(diào)制的激光器用于高速傳輸系統(tǒng)時(shí)，調(diào)制頻率可以不大于弛豫振蕩的頻率。弛豫振蕩取決于載流子壽命和光子壽命。這種依賴關(guān)系的近似表達(dá)式如下所示：
弛豫振蕩頻率隨激光偏置電流的增加而增加。
在本次案例中，我們通過改變調(diào)制頻率和激光偏置電流來展示高速半導(dǎo)體激光系統(tǒng)的特性。系統(tǒng)布局如圖1所示：
當(dāng)將直接調(diào)制的激光器用于高速傳輸系統(tǒng)時(shí)，調(diào)制頻率可以不大于弛豫振蕩的頻率。弛豫振蕩取決于載流子壽命和光子壽命。這種依賴關(guān)系的近似表達(dá)式如下所示：
對(duì)于激光速率方程模型的默認(rèn)參數(shù)Ith=33.45mA,τsp = 1ns, τph =3ps，假設(shè)調(diào)制峰值電流I=40mA， IB=40mA，則根據(jù)上述方程對(duì)應(yīng)的弛豫振蕩頻率約為
JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器8個(gè)月前
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的
JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器8個(gè)月前
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的
聲學(xué)測(cè)量和聲學(xué)理論并非總是并行發(fā)展，Rayleigh勛爵有影響力的著作《聲音理論》的出版奠定了現(xiàn)代聲學(xué)的基礎(chǔ)。聲強(qiáng)是該理論的基礎(chǔ)，但是，在整整一百年后，才出現(xiàn)一種完全實(shí)用的測(cè)量聲強(qiáng)的方法。
WEBINAR 聲強(qiáng)測(cè)量
6月26日聲強(qiáng)測(cè)量網(wǎng)絡(luò)研討會(huì)，記得報(bào)名哦！
點(diǎn)擊這里，即可報(bào)名
聲壓和聲功率
聲源輻射功率，從而產(chǎn)生聲壓。聲功率是原因，聲壓就是結(jié)果。
思考下這個(gè)類比
