Green應(yīng)變的案例
讀書筆記：非線性有限元中的應(yīng)變度量
本筆記通過閱讀了Belytschko的“Nonlinear Finite Elements for Continua and Structures”原版數(shù)的第三章，簡要的推導(dǎo)了非線性有限元中的應(yīng)變度量：Green應(yīng)變張量和變形率張量，并導(dǎo)出了Green應(yīng)變率與變形率之間的關(guān)系。
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有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列19： Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺
介紹了幾何非線性的簡單的物理含義，并通過幾何非線性的懸臂梁Abaqus和iSolver的小應(yīng)變情況的結(jié)果，從直觀上理解幾何非線性和線性的差異。
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第十八篇：幾何非線性的應(yīng)變。首先從位移、變形和應(yīng)變的區(qū)別說起，然后通過一維的簡單例子具體介紹了幾何非線性下的應(yīng)變的度量方式，并給出了工程應(yīng)變、 真實(shí)應(yīng)變、Green應(yīng)變三者一維情況下在數(shù)學(xué)上的表達(dá)方式。
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展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列29： 幾何非線性的T.L.和U.L.轉(zhuǎn)換關(guān)系
本章將就最基本的應(yīng)變介紹一下他們的轉(zhuǎn)換關(guān)系的理論，同時(shí)采用Abaqus的一個(gè)簡單的算例來驗(yàn)證他們的轉(zhuǎn)換關(guān)系。
無論是T.L.還是U.L.，同一個(gè)物理量只是表達(dá)式不同，但在同一時(shí)刻下的數(shù)值肯定是一樣的，應(yīng)變能也不例外，所以：
這個(gè)等式說明T.L.和U.L.是可以通過各自應(yīng)力和應(yīng)變量的轉(zhuǎn)換而相互等價(jià)，最終都能得到正確解。區(qū)別在于選取的應(yīng)變和應(yīng)力度量和試驗(yàn)怎么方便的對應(yīng)，有限元中應(yīng)變度量本身就是人為選取的，由位移總能得到各種應(yīng)變的度量結(jié)果，具體可看前面系列文章18：幾何非線性的應(yīng)變。但材料的各種試驗(yàn)參數(shù)是真實(shí)的，必須通過試驗(yàn)得到，而試驗(yàn)中可測的量是有限的，有限元計(jì)算的應(yīng)變等人為度量量最終還是要和試驗(yàn)對比，從這方面考慮也是Abaqus內(nèi)部主要采用U.L.的原因。
1.1 T.L.和U.L.的物理量的轉(zhuǎn)換關(guān)系理論
T.L.和U.L.的轉(zhuǎn)換關(guān)系主要包括三個(gè)物理量的轉(zhuǎn)換：
1.1.1 應(yīng)變的轉(zhuǎn)換
（1）T.L.采用的應(yīng)變是Green應(yīng)變。
（2）U.L.中，在本系列文章27：Abaqus內(nèi)部計(jì)算和顯示的應(yīng)變中，我們提到了Abaqus大變形下后處理顯示的都是真實(shí)應(yīng)變，但實(shí)際計(jì)算時(shí)采用了對數(shù)應(yīng)變和變形率積分兩種應(yīng)變度量方式，而對數(shù)應(yīng)變和T.L.中的Green應(yīng)變沒有直接關(guān)系，只有變形率積分度量方式和Green應(yīng)變有直接關(guān)系。變形率積分應(yīng)變和Green應(yīng)變的關(guān)系如下：
1.1.2 應(yīng)力的轉(zhuǎn)換
（1） 在T.L.中，與Green應(yīng)變形成功共軛關(guān)系的是2nd PK力S。
（2） U.L.中，與變形率積分的應(yīng)變度量形成功共軛關(guān)系的是真實(shí)應(yīng)力，也就是Cauchy力。
展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列28： 幾何非線性的T.L.和U.L.描述方法
典型物理量：Green應(yīng)變。
注：Green應(yīng)變也稱為Green-Lagrange 應(yīng)變，猜測可能就是因?yàn)槭荓agrange描述的原因。
1.2.2 Eulerian描述
第二種：表示為x的函數(shù)：y=f(x)。此時(shí)我們稱為Eulerian（Eulerian英文名后面統(tǒng)一簡稱為E）坐標(biāo)描述方法。典型物理量：真實(shí)應(yīng)變。
1.2.3 兩種描述分析
這兩者表述的是同一個(gè)模型，舉個(gè)簡單的例子，譬如材料點(diǎn)隨時(shí)間t的運(yùn)動(dòng)為x=2*X*t。那么在坐標(biāo)系O下，在t時(shí)刻的速度的Lagrangian和Eulerian描述方法分別為：
v(X)=2*X和v(x)=2*x/2t=x/t
這兩種描述方法都是相對同一坐標(biāo)系O的物理量的表示方法，那么得到的數(shù)值結(jié)果完全一致，只不過寫成函數(shù)的時(shí)候自變量不一致一樣。
1.3 網(wǎng)格的Lagrangian和Eulerian描述
在講T.L.和U.L.之前，我們先解釋一下L.代表的Lagrangian網(wǎng)格的含義。前面所述物理量的坐標(biāo)描述也有L和E之分，網(wǎng)格也有L和E之分。這兩者是不同的概念。在L和E網(wǎng)格定義中，表示的是兩種網(wǎng)格隨時(shí)間變化的位置定位方式，而物理量的坐標(biāo)描述僅僅是變量的表示方式，這兩者沒有直接關(guān)系。為了說明L和E網(wǎng)格的區(qū)別，舉一個(gè)簡單的例子，譬如二維平面的運(yùn)動(dòng)如下：x=X+tY, y=Y，那么一個(gè)長方形運(yùn)動(dòng)后的變形為一個(gè)平行四邊形，具體的材料點(diǎn)a(在全局坐標(biāo)系O中坐標(biāo)為X，Y)變形后為A（在O中坐標(biāo)為x，y）。
網(wǎng)格主要由節(jié)點(diǎn)組成，而節(jié)點(diǎn)在全局空間O中的坐標(biāo)決定了網(wǎng)格的形狀。
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有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列18： 幾何非線性的應(yīng)變
一種選擇是應(yīng)變取從初始時(shí)刻到最終時(shí)刻點(diǎn)這段時(shí)間的累加，顯然，這種選擇就與材料點(diǎn)在整個(gè)時(shí)間段內(nèi)的變形路徑有關(guān)。
問題：那么從上圖的X到最終的x，我們?nèi)∧膫€(gè)路徑呢？
答：取真實(shí)的路徑。
實(shí)際情況是什么路徑，就應(yīng)該取什么路徑，此時(shí)在真實(shí)路徑下得到的應(yīng)變就是真實(shí)應(yīng)變。當(dāng)然真實(shí)路徑不一定總是直接從X直線到x點(diǎn)的，譬如下方
(1) 如果受力是FA，那么的確是X直線到x點(diǎn)A路徑；
(2) 但如果是受力FB，那么可能是路徑B，只不過試驗(yàn)上總是采用FA來做拉伸實(shí)驗(yàn)罷了。
在路徑A下，可以得到
也就是真實(shí)應(yīng)變和拉伸率的對數(shù)相等，這也是為什么真實(shí)應(yīng)變也稱為對數(shù)或者自然應(yīng)變的原因。
1.4.3 Green應(yīng)變
真實(shí)應(yīng)變在一維下很容易計(jì)算，但是在三維情況下，Strain和F相關(guān)，上面的積分就沒法直接求了，只能得到一個(gè)類似
這種表達(dá)式求積分，時(shí)間的度量由增量來表示，真實(shí)應(yīng)變由應(yīng)變增量累加得到。因此，在計(jì)算機(jī)中每次求真實(shí)應(yīng)變必須花費(fèi)大量時(shí)間。
注：實(shí)際中有限元的幾何非線性求應(yīng)變增量需要計(jì)算局部模態(tài)，而模態(tài)分析的求解時(shí)間成本很大。
一般情況只能老老實(shí)實(shí)積分計(jì)算，但對大位移大轉(zhuǎn)動(dòng)小應(yīng)變的特殊情況，發(fā)現(xiàn)應(yīng)變如果取為Green應(yīng)變，計(jì)算精度不受影響，同時(shí)，三維的應(yīng)變也可以簡單的表示出來。所以對小應(yīng)變情況，可以采用Green應(yīng)變，一維形式如下：
Strain=0.5（r^2-1）
1.5 殼的應(yīng)變度量
如果是殼單元，那么用的是局部坐標(biāo)系，假設(shè)為L坐標(biāo)系，初始構(gòu)型下存在坐標(biāo)系變換dX=F2*dL。
展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列27： Abaqus內(nèi)部計(jì)算和顯示的應(yīng)變
自主結(jié)構(gòu)有限元求解器iSolver介紹視頻：
http://www.yqgqt.org.cn/college/video/c12884
==第27篇：Abaqus內(nèi)部計(jì)算和顯示的應(yīng)變 ==
應(yīng)變度量在線性情況下沒有差異，但在幾何非線性情況下有不同的度量方式。系列文章18：幾何非線性的應(yīng)變中，我們提到了幾何非線性常用的三種應(yīng)變：工程應(yīng)變、Green應(yīng)變、對數(shù)應(yīng)變，其中工程應(yīng)變和Green應(yīng)變分別用于線性和小應(yīng)變情況，對數(shù)應(yīng)變用于幾何大應(yīng)變情況，那么在Abaqus的幾何大應(yīng)變中，是否真的就簡單的采用了對數(shù)應(yīng)變呢？Abaqus后處理顯示的應(yīng)變和計(jì)算的應(yīng)變是一樣的嗎？我們將舉殼單元和體單元兩個(gè)例子通過iSolver和Abaqus的結(jié)果對比來驗(yàn)證幾何大應(yīng)變Abauqs內(nèi)部計(jì)算用的應(yīng)變和后處理顯示的應(yīng)變。前面有朋友也問幾何非線性時(shí)iSolver計(jì)算用的應(yīng)變是什么？趁此文章我們也將證明iSolver計(jì)算時(shí)不同的單元用不同的應(yīng)變，每種應(yīng)變的選取方式和Abaqus一致。
1.1 對數(shù)應(yīng)變的計(jì)算方法
當(dāng)存在幾何大變形的情況，變形比較大時(shí)，此時(shí)終止時(shí)刻位移x-初始時(shí)刻X已經(jīng)和X比擬了。
對數(shù)應(yīng)變取從初始時(shí)刻到最終時(shí)刻點(diǎn)這段時(shí)間的累加，與材料點(diǎn)在整個(gè)時(shí)間段內(nèi)的變形路徑，是一種積分行為。
展開 由牛頓與胡克之爭論看理性力學(xué)
這是一個(gè)莫大的諷刺：張量概念誕生于彈性變形的應(yīng)變（應(yīng)力）概念和高斯曲面幾何概念；而工程力學(xué)（連續(xù)介質(zhì)力學(xué)）卻趨向于排斥它。只不過是在愛因斯坦成功的使用張量概念后，在工程力學(xué)（連續(xù)介質(zhì)力學(xué)）中，才趕時(shí)髦式的應(yīng)用了張量的表達(dá)方式。其中，Green應(yīng)變張量概念是最為受到重視的。
我國已故力學(xué)家錢偉長在1943-1944年的論文是最早把彈性力學(xué)直接建立在張量概念上的，在拖帶坐標(biāo)下，度規(guī)張量的變化就是變形運(yùn)動(dòng)。作為愛因斯坦使用的張量概念的三維案例，錢偉長先規(guī)定拖帶坐標(biāo)，爾后用度規(guī)張量的變化來表現(xiàn)運(yùn)動(dòng)。這種張量概念與建立在高斯曲面幾何不變量上的張量描述是有本質(zhì)概念不同的（盡管數(shù)學(xué)上有相同的代數(shù)運(yùn)算結(jié)構(gòu)）。錢偉長的研究生陳至達(dá)、Truesdell、Eringen等則對這種張量進(jìn)行了深刻的力學(xué)研究和物理學(xué)研究，形成了現(xiàn)代的理性力學(xué)體系。
但是，對牛頓力學(xué)的質(zhì)點(diǎn)力概念而言，只不過是一個(gè)張量描述問題。在這里，正確的表達(dá)方式是：無論采用何種坐標(biāo)系（坐標(biāo)系=坐標(biāo)+度規(guī)張量），方程形式不變。
因而，就學(xué)術(shù)路線看：愛因斯坦、錢偉長等開拓的是用度規(guī)張量本身來表現(xiàn)運(yùn)動(dòng)的概念（其形式當(dāng)然是張量式的），而牛頓的質(zhì)點(diǎn)力概念下開拓的是用張量形式來進(jìn)行張量描述的概念（度規(guī)張量是幾何不變量的要求，不是運(yùn)動(dòng)的概念）。
數(shù)學(xué)家一邊倒的接受和使用張量描述的概念，并著力于建立其上的代數(shù)運(yùn)算結(jié)構(gòu)。
混淆二者是災(zāi)難性的。
正是這種混淆，導(dǎo)致現(xiàn)代的理性力學(xué)體系被邊沿化。Walter Noll對此的感慨是最為深刻的。
有了對這一背景的了解，也就多少能明白：為何愛因斯坦的晚期研究工作被數(shù)學(xué)家嘲笑，并演化成對廣義相對論經(jīng)久不息的詰難。我想，這才是錢偉長等開拓理性力學(xué)的努力并沒有被力學(xué)界，物理學(xué)界看好的根本原因。
展開 結(jié)構(gòu)有限元計(jì)算中的Locking和F-Bar單元
B-bar單元[3,4]
一般的，單元內(nèi)任意一點(diǎn)的應(yīng)變ε表為單元節(jié)點(diǎn)i的位移u的函數(shù)。在B-bar單元中，將應(yīng)變分解，其中為單元的平均體積應(yīng)變或單元中心的體積應(yīng)變值為偏差應(yīng)變值。相應(yīng)地，單元內(nèi)任意一點(diǎn)的應(yīng)變用下式計(jì)算
這里將體積應(yīng)變做平均計(jì)算的方法緩和了體積鎖死。這種方法實(shí)現(xiàn)起來非常簡單，計(jì)算費(fèi)用不高，效果也不錯(cuò)，因此得到非常廣泛的應(yīng)用。但是這種方法視乎不能滿足LBB條件[5]。
3. F-bar單元[6,7]
相應(yīng)于B-bar單元對應(yīng)變的加法分解，單元中的任意一點(diǎn)的變形梯度（deformation gradient）可以分解為體積變形梯度和偏差變形梯度兩個(gè)部分 F=Fs Fv。 理論上來說這種分解方式是嚴(yán)密的，而B-bar單元中的應(yīng)變加法分解是一種近似，只是在應(yīng)變很小時(shí)與變形梯度的乘法分解相近。因此把B-bar單元推廣到 F-bar單元是非常自然的，在變形較大時(shí)采用F-bar單元精度更好。
在F-bar單元中，單元中的任意一點(diǎn)的變形梯度表述為，J=detF. 其中
可以是單元中Jocobian J的平均值 ，也可以指單元中心的Jocobian值。
3.1 Total Lagrange算式展開
在Total Lagrange計(jì)算中，單元中變形能由Green應(yīng)變E和第2 Piola-Kirchhoff 應(yīng)力S的乘積在初始構(gòu)型V中的積分計(jì)算得出，其中中的采用上述變形梯度表達(dá)式。如此，變形能變分為，單元的consistency stiff matrix可以由變形能變分的微分展開得出。
3.2 Updated Lagrange算式展開
在Updated Lagrange計(jì)算中，單元中變形能由Almansi應(yīng)變A和Cauchy應(yīng)力T的乘積在現(xiàn)在構(gòu)型v中的積分計(jì)算得出。
, 其中。
展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列23： 編寫簡單面內(nèi)拉伸問題UEL Step By
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第十八篇：幾何非線性的應(yīng)變。首先從位移、變形和應(yīng)變的區(qū)別說起，然后通過一維的簡單例子具體介紹了幾何非線性下的應(yīng)變的度量方式，并給出了工程應(yīng)變、 真實(shí)應(yīng)變、Green應(yīng)變三者一維情況下在數(shù)學(xué)上的表達(dá)方式。
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第十九篇：Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺。首先介紹了幾何非線性一般的分類，然后詳細(xì)說明了Abaqus中幾何非線性的設(shè)置方式和常用單元的分類，最后以一個(gè)殼單元的簡單算例為對象，可以發(fā)現(xiàn)應(yīng)變理論、Abaqus和iSolver三者在線性、小應(yīng)變幾何非線性和大應(yīng)變幾何非線性三種情況下都完全一致，從而驗(yàn)證Abaqus幾何非線性后臺采用的應(yīng)變和我們的預(yù)想一致。
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第二十篇：UEL用戶子程序開發(fā)步驟。本文首先簡單的討論了UEL的一般含義，并詳細(xì)的介紹了基于Fortran和Matlab兩種方式的UEL的開發(fā)步驟，對比發(fā)現(xiàn)開發(fā)步驟基本相同，但Matlab更加高效和靈活。
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1.5.3 ========第三階段========
第二十一篇：自主CAE開發(fā)實(shí)戰(zhàn)經(jīng)驗(yàn)第二階段總結(jié)。從實(shí)戰(zhàn)角度介紹自主CAE在推廣和工程化應(yīng)用的過程中的體會(huì)，同時(shí)說明一個(gè)CAE平臺最重要的兩個(gè)特點(diǎn)：可擴(kuò)展和易維護(hù)。
展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列22： 幾何非線性的剛度矩陣求解
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第十九篇：Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺。首先介紹了幾何非線性一般的分類，然后詳細(xì)說明了Abaqus中幾何非線性的設(shè)置方式和常用單元的分類，最后以一個(gè)殼單元的簡單算例為對象，可以發(fā)現(xiàn)應(yīng)變理論、Abaqus和iSolver三者在線性、小應(yīng)變幾何非線性和大應(yīng)變幾何非線性三種情況下都完全一致，從而驗(yàn)證Abaqus幾何非線性后臺采用的應(yīng)變和我們的預(yù)想一致。
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第二十篇：UEL用戶子程序開發(fā)步驟。本文首先簡單的討論了UEL的一般含義，并詳細(xì)的介紹了基于Fortran和Matlab兩種方式的UEL的開發(fā)步驟，對比發(fā)現(xiàn)開發(fā)步驟基本相同，但Matlab更加高效和靈活。
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1.5.3 ========第三階段========
第二十一篇：自主CAE開發(fā)實(shí)戰(zhàn)經(jīng)驗(yàn)第二階段總結(jié)。從實(shí)戰(zhàn)角度介紹自主CAE在推廣和工程化應(yīng)用的過程中的體會(huì)，同時(shí)說明一個(gè)CAE平臺最重要的兩個(gè)特點(diǎn)：可擴(kuò)展和易維護(hù)。
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第十九篇：Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺。首先介紹了幾何非線性一般的分類，然后詳細(xì)說明了Abaqus中幾何非線性的設(shè)置方式和常用單元的分類，最后以一個(gè)殼單元的簡單算例為對象，可以發(fā)現(xiàn)應(yīng)變理論、Abaqus和iSolver三者在線性、小應(yīng)變幾何非線性和大應(yīng)變幾何非線性三種情況下都完全一致，從而驗(yàn)證Abaqus幾何非線性后臺采用的應(yīng)變和我們的預(yù)想一致。
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第二十篇：UEL用戶子程序開發(fā)步驟。本文首先簡單的討論了UEL的一般含義，并詳細(xì)的介紹了基于Fortran和Matlab兩種方式的UEL的開發(fā)步驟，對比發(fā)現(xiàn)開發(fā)步驟基本相同，但Matlab更加高效和靈活。
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1.5.3 ========第三階段========
第二十一篇：自主CAE開發(fā)實(shí)戰(zhàn)經(jīng)驗(yàn)第二階段總結(jié)。從實(shí)戰(zhàn)角度介紹自主CAE在推廣和工程化應(yīng)用的過程中的體會(huì)，同時(shí)說明一個(gè)CAE平臺最重要的兩個(gè)特點(diǎn)：可擴(kuò)展和易維護(hù)。
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有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列20： UEL用戶子程序開發(fā)步驟
介紹了幾何非線性的簡單的物理含義，并通過幾何非線性的懸臂梁Abaqus和iSolver的小應(yīng)變情況的結(jié)果，從直觀上理解幾何非線性和線性的差異。
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第十八篇：幾何非線性的應(yīng)變。首先從位移、變形和應(yīng)變的區(qū)別說起，然后通過一維的簡單例子具體介紹了幾何非線性下的應(yīng)變的度量方式，并給出了工程應(yīng)變、 真實(shí)應(yīng)變、Green應(yīng)變三者一維情況下在數(shù)學(xué)上的表達(dá)方式。
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第十九篇：Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺。首先介紹了幾何非線性一般的分類，然后詳細(xì)說明了Abaqus中幾何非線性的設(shè)置方式和常用單元的分類，最后以一個(gè)殼單元的簡單算例為對象，可以發(fā)現(xiàn)應(yīng)變理論、Abaqus和iSolver三者在線性、小應(yīng)變幾何非線性和大應(yīng)變幾何非線性三種情況下都完全一致，從而驗(yàn)證Abaqus幾何非線性后臺采用的應(yīng)變和我們的預(yù)想一致。
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展開 有限元理論基礎(chǔ)及Abaqus內(nèi)部實(shí)現(xiàn)方式研究系列25： 顯式分析的穩(wěn)定時(shí)間增量
介紹了幾何非線性的簡單的物理含義，并通過幾何非線性的懸臂梁Abaqus和iSolver的小應(yīng)變情況的結(jié)果，從直觀上理解幾何非線性和線性的差異。
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第十八篇：幾何非線性的應(yīng)變。首先從位移、變形和應(yīng)變的區(qū)別說起，然后通過一維的簡單例子具體介紹了幾何非線性下的應(yīng)變的度量方式，并給出了工程應(yīng)變、 真實(shí)應(yīng)變、Green應(yīng)變三者一維情況下在數(shù)學(xué)上的表達(dá)方式。
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第十九篇：Abaqus幾何非線性的設(shè)置和后臺。首先介紹了幾何非線性一般的分類，然后詳細(xì)說明了Abaqus中幾何非線性的設(shè)置方式和常用單元的分類，最后以一個(gè)殼單元的簡單算例為對象，可以發(fā)現(xiàn)應(yīng)變理論、Abaqus和iSolver三者在線性、小應(yīng)變幾何非線性和大應(yīng)變幾何非線性三種情況下都完全一致，從而驗(yàn)證Abaqus幾何非線性后臺采用的應(yīng)變和我們的預(yù)想一致。
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第二十篇：UEL用戶子程序開發(fā)步驟。本文首先簡單的討論了UEL的一般含義，并詳細(xì)的介紹了基于Fortran和Matlab兩種方式的UEL的開發(fā)步驟，對比發(fā)現(xiàn)開發(fā)步驟基本相同，但Matlab更加高效和靈活。
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1.4.3 ========第三階段========
第二十一篇：自主CAE開發(fā)實(shí)戰(zhàn)經(jīng)驗(yàn)第二階段總結(jié)。從實(shí)戰(zhàn)角度介紹自主CAE在推廣和工程化應(yīng)用的過程中的體會(huì)，同時(shí)說明一個(gè)CAE平臺最重要的兩個(gè)特點(diǎn)：可擴(kuò)展和易維護(hù)。
展開 ANSYS學(xué)習(xí)常見的問題以及問題解答。
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41、無規(guī)則編號，不等間距node如何兩兩連接成單元... 23
42、用APDL命令讀取ANSYS后處理應(yīng)力應(yīng)變結(jié)果... 24
43、CE 和CP有何區(qū)別... 24
44、ansys用*get獲得的節(jié)點(diǎn)應(yīng)變是真應(yīng)變，工程應(yīng)變還是green應(yīng)變？... 25
45、mesh200單元如何使用？... 25
46、ANSYS誤差估計(jì)的問題... 25
47、如何計(jì)算實(shí)體模型某個(gè)截面上的合力和彎矩... 26
48、如何判別一個(gè)模型網(wǎng)格劃分的合理與否？... 26
49、關(guān)于ansys做巖土材料分析的D-P模型的討論... 27
50、請問檢查模型是否有縫隙怎么檢查？... 27
50、如何判斷某個(gè)節(jié)點(diǎn)是在面上還是在體內(nèi)呢？... 27
51、nsol命令不能夠畫應(yīng)力隨時(shí)間變化曲線... 27
52、給曲面施加梯度荷載的方法... 27
53、在ANSYS中如何顯示點(diǎn)、線、面、體的編號？... 27
54、如何在ANSYS 中顯示彎矩圖... 28
55、ansys后處理的等值線上的字母如何改大啊？... 28
56、如何看到模型內(nèi)部的應(yīng)力分布情況... 29
57、ANSYS中如何提取等效節(jié)點(diǎn)載荷？... 29
58、關(guān)于提取最大節(jié)點(diǎn)力的問題... 29
59、請問一下，如何改變圖象顯示模式？...
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