根據文獻結果，界面模型的選擇從加載初期即顯著影響位移和接觸時間，零厚度模型會因忽略界面實際厚度而低估最大位移，有限厚度模型則更能準確復現實驗響應。

圖3 光學斯格明子變形后的電場和磁場分布 Case3 把光源 2、3 相位均調為 π/2，斯格明子整體發生定向平移。 圖4 光學斯格明子位移后的電場和磁場分布 總結 本研究通過六邊形狹縫結構結合光源相位調控，成功實現光學斯格明子的形貌形變與位置平移，驗證了相位調控對 SPP 場中光學斯格明子的動態操控有效性。

*圖中描述是基于產品功能的典型場景，實際操作以工程師實際習慣和需求為準，該文章發布于2026年4月22日。 ?

*圖中描述是基于產品功能的典型場景，實際操作以工程師實際習慣和需求為準，該文章發布于2026年4月17日。 ?

Abaqus/Standard和Abaqus/Explicit的結果吻合良好，并且網格看起來只有輕微畸變。同樣，等效塑性應變的大小也吻合得很好（圖7和圖8）。 圖9是剛性表面參考節點處的鐓粗力與垂直位移的關系曲線。Abaqus/Standard和Abaqus/Explicit的分析結果都與Taylor (1981)獲得的率無關結果表現出極好的一致性。

操作步驟： 在后處理工具欄中，點擊“曲線圖” 選擇“歷史輸出” → “反力” → 選擇剛性壓頭參考點 橫坐標選擇“位移”，縱坐標選擇“反力幅值” 點擊“創建”，生成曲線圖 右鍵曲線圖，選擇“導出數據”，保存為.csv格式 功能點：PreSys 2026R1曲線圖功能增強，支持復制/剪切/粘貼/移動曲線，支持曲線隱藏時注釋同步隱藏

因此仿真中，約束125mm×75mm之外的底部節點的厚度方向位移。 圖來源：譚建設.復合材料層合板低速沖擊響應的試驗研究與仿真分析[D].上海交通大學,2014. 仿真的約束 本構模型與失效處理 在VUMAT中，采用Hashin準則進行失效判斷，對失效的單元做剛度折減模擬失效。注意，這里沒有使用單元刪除。

具體而言，矢量場為其中的每個點指定了振幅和方向。靜態電荷周圍的電場用矢量場進行描述。 在每個點上，矢量的振幅描述了電場的強度，而其方向描述了電場的方向。根據慣例，電場強度的方向與正電荷的受力方向相同，而與負電荷的受力方向相反。 因此，電場總是從正電荷流向負電荷。

如圖7a、b所示，交流電極由三角波信號驅動，而 則由不同直流信號驅動?？捎^察到，當 變化時，無論是s-sep還是g-sep結構，其輸出光透射率均隨之發生位移。在高頻條件下，絕對電光響應也可如圖7c所示，從象限點調諧至零點。上述結果證實調制器的偏置點確實由 改變。針對s-sep結構，我們在圖7d中還測量了不同R3電阻值下低頻和中頻的電光響應。

采用有限元的非線性屈曲分析就是要尋找上述過程中的A點時的壓力，有兩種方式： （1） 加強制位移約束，然后輸出反力，做出反力和位移的曲線圖，直接在圖上查看馬鞍點位置對應的反力大小。