源項(xiàng)
關(guān)注創(chuàng)建者：NANK 創(chuàng)建時(shí)間：2021-03-14
源項(xiàng)的視頻教程
UDF獲取邊界網(wǎng)格、區(qū)域網(wǎng)格以及邊界網(wǎng)格源項(xiàng)加載
通過(guò)UDF的方式，標(biāo)記某指定邊界上一層網(wǎng)格、某一區(qū)域網(wǎng)格，以及實(shí)現(xiàn)指定邊界網(wǎng)格上的源項(xiàng)加載，該方法簡(jiǎn)單方便，無(wú)需單獨(dú)劃分網(wǎng)格。同時(shí)該方法適用于動(dòng)網(wǎng)格中實(shí)時(shí)獲取移動(dòng)邊界上網(wǎng)格，提取邊界網(wǎng)格參數(shù)。
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推進(jìn)劑侵蝕燃燒現(xiàn)象CFD
采用動(dòng)網(wǎng)格模擬內(nèi)孔燃燒推進(jìn)劑的侵蝕燃燒效應(yīng)，針對(duì)燃面添加源項(xiàng)，根據(jù)壓力函數(shù)方程和侵蝕燃速判定計(jì)算燃面的不規(guī)則退移速度。感興趣的私信聯(lián)系
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基于FLUENT的直流等離子體矩?cái)?shù)值模擬
利用自定義標(biāo)量(UDS)和自定義函數(shù)(UDF)技術(shù)對(duì)FLUENT軟件進(jìn)行二次開(kāi)發(fā),在動(dòng)量和能量守恒方程中添加相應(yīng)電磁源項(xiàng)，對(duì)純氬直流電弧等離子體矩射流進(jìn)行二維和三維數(shù)值模擬并對(duì)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比。并且對(duì)整個(gè)建模流程和輸入?yún)?shù)的意義進(jìn)行了詳細(xì)的講解。 QQ:2322349611
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源項(xiàng)的實(shí)例教程
在電磁流計(jì)算中，往往需要將電磁場(chǎng)的計(jì)算結(jié)果電磁力的分布加載在流場(chǎng)計(jì)算域內(nèi)；或者需要單獨(dú)加載某區(qū)域內(nèi)的質(zhì)量源。首先需要將電磁力處理成CFX用戶程序可識(shí)別的CSV格式文件，導(dǎo)入到CFX中，然后設(shè)置子域動(dòng)量源，數(shù)據(jù)會(huì)按照插分方法分布到各個(gè)位置上。
以下是CFX可識(shí)別文件的格式。
[Name]
djz
[Spatial Fields]
X, Y, Z
[Data]
X [ m ], Y [ m ], Z [ m ], Force X [ N/m^3 ], Force Y [ N/m^3 ], Force Z [ N/m^3 ]
,,,,,
,,,,,
這些數(shù)據(jù)CFX軟件通過(guò)采用“點(diǎn)云圖”的方法來(lái)實(shí)現(xiàn)插分。整個(gè)過(guò)程包括對(duì)被插分點(diǎn)最近的三個(gè)原始數(shù)據(jù)點(diǎn)的快速定位，以及根據(jù)它們離被插分點(diǎn)距離遠(yuǎn)近的一個(gè)反向加權(quán)的平均過(guò)程。在求解過(guò)程當(dāng)中，根據(jù)離散和數(shù)值積分過(guò)程的具體要求，求解器需要各個(gè)不同位置上的值，比如在積分點(diǎn)上，節(jié)點(diǎn)上和各個(gè)面的中心點(diǎn)上。在所有的情況下，這個(gè)需要的位置都會(huì)被確定，原始的數(shù)據(jù)就會(huì)被插分到該位置。
展開(kāi) 以下是施工安全危險(xiǎn)源清單，共426項(xiàng)，請(qǐng)收好！
feko中可以設(shè)置多個(gè)求解進(jìn)程configuration
feko中的求解項(xiàng)分為兩種，一種是standralconfiguration，主要是求解方向圖，RCS，傳輸系數(shù)等電磁參數(shù)；還有一種是S-parameter configuration，主要求解端口網(wǎng)絡(luò)/陣列天線等端口之間的S參數(shù)。天線方向圖farfield與多端口的S參數(shù)的求解不能同時(shí)放在一個(gè)configuration中，需要添加一個(gè)configuration，但是不同的congfiguration可以放在一個(gè)CFX文件中（只要模型一致）。
3. configuration之間的差異有幾種選擇
frequency per config 每個(gè)求解項(xiàng)的頻率不同;
source per config每個(gè)求解項(xiàng)的激勵(lì)設(shè)置不同（幅度，相位）;
load per config（每個(gè)求解項(xiàng)的負(fù)載不同）;
power per config（每個(gè)求解項(xiàng)的功率不同）
4. 對(duì)稱面的設(shè)置
理想電面和理想磁面的使用可以有效的降低未知量數(shù)，結(jié)構(gòu)對(duì)稱的面的使用則可以簡(jiǎn)化建模。理想電面和理想磁面的使用依據(jù)，主要看電場(chǎng)，電流或磁場(chǎng)和磁流的方向。電場(chǎng)，電流的方向與理想電面垂直，與理想磁面平行；磁場(chǎng)和磁流的方向垂直于理想磁面，與理想電面平行。
展開(kāi) 需要先將內(nèi)部邊界類型更改為wall(用于定位面積向量)，不用進(jìn)行任何操作，然后再更改為interior，計(jì)算Fluxes</p><p> </p><p><br></p><p><span style="color: rgb(255, 129, 36);">如果不涉及質(zhì)量源項(xiàng)，那么模型進(jìn)出口的mass flow rate應(yīng)該相等，凈值Net Results應(yīng)該等于0；</span></p><p><span style="color: rgb(255, 129, 36);">如果不涉及能量源項(xiàng)，模型進(jìn)出口及壁面處的Total Heat Transfer Rate的凈值Net Results應(yīng)該等于0</span></p><p> </p><p><strong>2.3 涉及源項(xiàng)問(wèn)題</strong></p><p><br></p><p>如果在Cell Zone Conditions---Fluid中設(shè)置了質(zhì)量源項(xiàng)（kg/(m3*s)），則Net results顯示的為添加質(zhì)量源項(xiàng)計(jì)算域的積分值。即每個(gè)網(wǎng)格的質(zhì)量源項(xiàng)與計(jì)算域網(wǎng)格體積相乘之和，單位恰好為kg/s。</p><p> <img src="https://mmbiz.qpic.cn/mmbiz_png/8tJMdLVYZy9aicLdtZXwZOLDDLnP3ic2M2L1nBwOvOXJw9DAYOutbTKT7eWiaRNDvxlOs43CrnQpcYeHSun0iauEKw/640?wx_fmt=png" width="100%"> </p><p><br></p><p>同理如果在Cell Zone Conditions---Fluid中設(shè)置了能量源項(xiàng)（W/m3），則Net results顯示的為添加能量源項(xiàng)計(jì)算域的積分值。
展開(kāi) 在3D求解器中，從FGM表差值得到的最重要的變量是進(jìn)度變量源項(xiàng)，它決定了反應(yīng)進(jìn)程和點(diǎn)火延遲時(shí)間。
圖 6 三個(gè)算例中進(jìn)度變量源項(xiàng)變化與間的關(guān)系
盡管在βz–βc和βz–δc情況之間，整體點(diǎn)火特性（點(diǎn)火延遲時(shí)間）差異很小，但差異在反應(yīng)進(jìn)度變量源項(xiàng)的時(shí)間演變中更為明顯（圖 7（a））。圖 7（b）中顯示了提取進(jìn)度變量源項(xiàng)峰值的單元格中的混合分?jǐn)?shù)及其時(shí)間演變。圖 8給出了三個(gè)階段中進(jìn)度變量源項(xiàng)與進(jìn)度變量的關(guān)系。
圖 7 （a）反應(yīng)進(jìn)度變量源項(xiàng)最大值隨時(shí)間演變過(guò)程；（b）提取進(jìn)度變量源項(xiàng)峰值的單元格中的混合分?jǐn)?shù)及時(shí)間演變
圖 8 三個(gè)階段中進(jìn)度變量源項(xiàng)與進(jìn)度變量的關(guān)系
3.4 TCI對(duì)火焰結(jié)構(gòu)的影響
本研究發(fā)現(xiàn)，在穩(wěn)態(tài)條件下，混合分?jǐn)?shù)和進(jìn)度變量的變化也會(huì)改變火焰的結(jié)構(gòu)。圖 11顯示了從βz–βc，δz–βc和βz–δc情況獲得的結(jié)果在1.5 ms ASI時(shí)計(jì)算出的OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)分布。
圖 11 三個(gè)階段中進(jìn)度變量源項(xiàng)與進(jìn)度變量的關(guān)系
如圖 11所示，在βz–βc和δz–βc案例之間，OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)分布存在顯著差異。與δ-PDF相比，Z-的β-PDF的OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)的峰值要低得多。另一方面，考慮到混合比例的變化，β-PDF預(yù)測(cè)了空間中更多的OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)分布。而PDF的火焰相對(duì)較薄。在使用mRIF，F(xiàn)GM，TFM和TPDF模型的其他ECN噴霧（正庚烷或正十二烷）燃燒模型中也報(bào)告了相同的發(fā)現(xiàn)，這歸因于這些研究中的湍流波動(dòng)。至于進(jìn)度變量方差的影響，圖 11中的OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)分布表明，在βz–βc情況和βz–δc情況下，火焰結(jié)構(gòu)和OH質(zhì)量分?jǐn)?shù)最大值相似。也就是說(shuō)，進(jìn)度變量的方差對(duì)火焰結(jié)構(gòu)的影響很小。然而，從圖 11(c)中可以明顯看出，它使火焰浮起長(zhǎng)度變短。
展開(kāi) 
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源項(xiàng)的最新內(nèi)容
您將學(xué)習(xí)如何將源項(xiàng)引入控制方程，以及這如何改變系統(tǒng)的行為。粒子與流體之間的相互作用變得更加真實(shí)，您將開(kāi)始了解此類模擬如何用于實(shí)際工程問(wèn)題。
本課程的一個(gè)主要亮點(diǎn)是表面薄膜建模的介紹。這使您能夠以物理上有意義的方式模擬粒子-壁面相互作用，包括反彈、吸收和飛濺等現(xiàn)象。這些效應(yīng)在噴霧冷卻、涂層工藝和燃燒系統(tǒng)等應(yīng)用中至關(guān)重要。
與瞬態(tài)滑移網(wǎng)格方法不同，MRF 求解器并非物理移動(dòng)網(wǎng)格，而是<strong style="color: rgb(5, 76, 143);">通過(guò)算子對(duì)控制方程進(jìn)行運(yùn)動(dòng)學(xué)與動(dòng)力學(xué)變換，將旋轉(zhuǎn)坐標(biāo)系下的慣性力</strong>（如科里奧利力、離心力） <strong style="color: rgb(5, 76, 143);">以源項(xiàng)形式引入</strong>。
課程特別關(guān)注實(shí)操過(guò)程中的常見(jiàn)問(wèn)題，例如基于孔隙率優(yōu)化時(shí)源項(xiàng)耦合缺失、約束條件定義不當(dāng)、優(yōu)化過(guò)程不穩(wěn)定等。對(duì)于這些問(wèn)題，課程不刻意回避，而是詳細(xì)解釋問(wèn)題成因及解決方法，幫助學(xué)習(xí)者建立診斷實(shí)際優(yōu)化問(wèn)題的信心。
為支撐實(shí)操學(xué)習(xí)，課程配套提供視頻講義、PDF 補(bǔ)充筆記、可直接運(yùn)行的 OpenFOAM 算例文件及配置模板。
GPU可以極大地加速化學(xué)反應(yīng)源項(xiàng)的計(jì)算和線性求解器，使得在桌面工作站上進(jìn)行高保真燃燒模擬成為可能。CPU單核計(jì)算(不適用): 計(jì)算量太大，單核無(wú)法勝任。
4. 電磁散射（隱身）
-涉及算法:
核心算法: 矩量法、時(shí)域有限差分法、有限元法。MoM: 非常適合計(jì)算電大尺寸開(kāi)放目標(biāo)的散射問(wèn)題，但會(huì)產(chǎn)生稠密矩陣，內(nèi)存和計(jì)算量巨大。
DPM|02粒子追蹤設(shè)置9個(gè)月前
注：選擇合適的粒子時(shí)間步長(zhǎng)至關(guān)重要，過(guò)大的數(shù)值會(huì)影響追蹤精度，而過(guò)小的數(shù)值則可能導(dǎo)致不必要的計(jì)算量
非定常流動(dòng)中的非定常粒子追蹤
激活”updated DPM source Every Flow Source“，確保在每個(gè)流動(dòng)迭代/時(shí)間步長(zhǎng)計(jì)算并更新DPM源項(xiàng)
根據(jù)模擬的具體需求，將顆粒相和連續(xù)相的時(shí)間步長(zhǎng)設(shè)置為相同或不同
粒子的注入設(shè)置
Particle Time
多相流模型|DPM01基礎(chǔ)知識(shí)9個(gè)月前
反過(guò)來(lái)，顆粒相也可以通過(guò)源項(xiàng)調(diào)整動(dòng)量、溫度、組分等，影響連續(xù)相的流動(dòng)。包括顆粒/液滴的蒸發(fā)。
計(jì)算中，顆粒被當(dāng)移動(dòng)的點(diǎn)質(zhì)量，受到周圍流動(dòng)、重力及其他顆粒引起的作用力。每個(gè)顆粒表征一個(gè)真實(shí)的顆?；蛞唤M真實(shí)的顆粒群（取決于具體的應(yīng)用）。
一般要求第二相的體積分?jǐn)?shù)小于10%，才能夠使用DPM模型，且網(wǎng)格尺寸要大于顆粒直徑。
離散相與連續(xù)相之間通過(guò)源項(xiàng)進(jìn)行耦合?？梢跃_地獲取每個(gè)離散相粒子的運(yùn)動(dòng)信息，包括其在空間中的位置、速度、加速度等，這對(duì)于研究離散相的分布、碰撞和聚集等現(xiàn)象非常有利?？梢栽敿?xì)地分析單個(gè)液滴在氣體渦流中的軌跡變化，以及液滴之間可能發(fā)生的碰撞破碎情況。
適用于離散相濃度較低的情況，如稀相氣固流動(dòng)。
蒸發(fā)和冷凝過(guò)程中的相變通過(guò)UDF在體積分?jǐn)?shù)方程、能量方程和組分輸運(yùn)方程中分別添加質(zhì)量源項(xiàng)、能量源項(xiàng)和相等的質(zhì)量源項(xiàng)實(shí)現(xiàn)。
這種算法能夠精確地模擬吸液芯的毛細(xì)現(xiàn)象、蒸發(fā)管的沸騰、冷凝器的冷凝等復(fù)雜現(xiàn)象，為熱管的設(shè)計(jì)與優(yōu)化提供了堅(jiān)實(shí)的技術(shù)支持。
（二）準(zhǔn)確、可靠的計(jì)算結(jié)果
在實(shí)際案例中，VirtualFlow軟件展現(xiàn)了優(yōu)秀的計(jì)算精度和可靠性。
圖 8給出了三個(gè)階段中進(jìn)度變量源項(xiàng)與進(jìn)度變量的關(guān)系。
圖 7 （a）反應(yīng)進(jìn)度變量源項(xiàng)最大值隨時(shí)間演變過(guò)程；（b）提取進(jìn)度變量源項(xiàng)峰值的單元格中的混合分?jǐn)?shù)及時(shí)間演變
圖 8 三個(gè)階段中進(jìn)度變量源項(xiàng)與進(jìn)度變量的關(guān)系
3.4 TCI對(duì)火焰結(jié)構(gòu)的影響
本研究發(fā)現(xiàn)，在穩(wěn)態(tài)條件下，混合分?jǐn)?shù)和進(jìn)度變量的變化也會(huì)改變火焰的結(jié)構(gòu)。
在多參考系 (MRF) 方法中，求解器求解靜止區(qū)域的一組控制方程，而對(duì)于旋轉(zhuǎn)區(qū)域，控制方程包含附加源項(xiàng)。進(jìn)行模擬，直到從一次迭代到下一次迭代的力和力矩的變化可以忽略不計(jì)。
