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電磁能量的傳播方向，可以通過觀察電場等相位面的分布獲得最直觀的感受。等相位面，亦即波前，始終于電磁波的傳播方向垂直。對比喇叭和波導縱切面電場相位分布，可知：1）喇叭內的等相位面為一段圓弧，直至喇叭口處，方才逐漸形成閉合的橢球曲面；2）波導內的等相位面近似為一段直線，直至波導口處，電磁波向四周發散，等相位面相應的形成閉合的球形曲面。

它的主要作用是調整像面與鏡頭之間的距離，確保在相位面位置發生變化時，圖像仍能保持清晰。因此，在優化過程中，“鏡頭數據編輯器”中的第7行厚度值會根據需要進行調整（如圖3所示）。完成優化后，相位面將被精確地定位，并且會相對于OAP傾斜到正確的角度。

2.4 硬件層之三：液體透鏡——通向動態相位調制的最終形態液體透鏡是威睛戰略中面向未來的終極硬件形態。通過電壓改變液體界面曲率或彈性薄膜面型，它可在無機械位移的條件下，實現焦距乃至高階面型的連續電控調節。在相位調制的語境下，液體透鏡首次使“動態相位調制”在工程上成為可能——波前編碼的模式本身成為可控變量。

V shape表示將兩段轉子上實際的電磁力相位與幅值分別加載到子齒面不同截面位置處，得到等效聲功率。

請注意，如果它是離軸設計，相位分布也可以是不對稱的[2]。在這種情況下，序列面二元面1（Binary 1）通常是一個很好的選擇，但其他相位面，如 Zernike Standard 相位面也有可能被使用。 2.2 相位分布和局部光柵的概念需要了解的一個重要概念是對局部恒定周期光柵的近似。

然后，腳本為選定的光源填充振幅/相位掩模并設置數據類型。用戶應通過創建其光線并計算輻照度或標量場來驗證光源。③關于尺寸的說明振幅/相位掩模電子表格的最小/最大X&Y值（在x dim-y dim中設置）是外像素邊緣的值。與分析面相關的最小/最大X&Y值是用戶可選的（在外像素邊緣或中心）。默認情況下是在邊緣。存儲在*.dat文件中的像素數據位于外像素中心。

然后，腳本為選定的光源填充振幅/相位掩模并設置數據類型。用戶應通過創建其光線并計算輻照度或標量場來驗證光源。③關于尺寸的說明振幅/相位掩模電子表格的最小/最大X&Y值（在x dim-y dim中設置）是外像素邊緣的值。與分析面相關的最小/最大X&Y值是用戶可選的（在外像素邊緣或中心）。默認情況下是在邊緣。存儲在*.dat文件中的像素數據位于外像素中心。

G) 在轉子故障診斷中的應用通過前面的絕對相位，我們知道，對于轉子而言，鍵相信號是必不可少的信號之一。它為轉子各類故障提供了有用的空間位置（角度）。如剛性聯軸器，平行（徑向）不對中時兩側軸承振動的相位差為180°，角度（端面）不對中時兩側軸承振動的相位相同；帶中間短接的齒式聯軸器不對中時兩側軸承振動的相位差為180°。在動平衡測試中，它為準確增加或去掉質量塊提供了必要的位置信息。

3.采用優化算法進行迭代設計計算，優化算法也就是所采用的的菲涅爾正逆衍射、傅里葉正逆衍射、角譜正逆衍射（即自定義函數“Fresnel”、“Fourier”、“Angular spectrum”）不斷優化全息面的復振幅分布。4.對最終優化結果全息面的復振幅分布進行編碼，編碼采用我們自己定義的編碼方式。5.采用“imwrite”函數進行保存全息圖。計算得到的相位全息圖如下圖2所示。

系統描述 本例介紹了球面高斯光束的相位移動。高斯光束在束腰處的表達式為： 一個球面高斯光波添加了一個二次相位因子之后表達式為： k為波數，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。

在光學中，我們經常處理有強波陣面相位的場分量，例如：球形。但是由于2π模，平滑的波陣面相位的復抽樣導致了大量的數值計算工作，甚至在FFT中也是如此。

在這一節中，討論相位面的確定，用相位面進行光線追跡，以及如何推導出微結構。2.1 獲取相位分布以下是在許多metalens論文中常見的表征相位面的方程式：然而，這個公式只適用于小視場（FOV）。對于大的FOV，最佳的相位分布需要在幾個視場角和波長之間進行折衷考量。參考文獻[1]中有一節也解釋了在OpticStudio中設計相位面的概念。

Binary2 中的衍射光焦度會在光學表面的截面上引入連續的相位變化：其中系數 Ai 的單位為弧度。由于相位變化在表面的截面上是連續的，因此 Binary2 面型模擬的是一個理想的二元衍射元件，其二元面的臺階尺寸趨近于無窮小或小于光的波長。

plot/watch ex26_7.pltplot/liso xr=50 yr=50 nsl=64end####光束傳輸至聚焦靶面后相位分布如圖7所示： 圖7.光束傳輸至聚焦靶面后相位分布

解釋了波陣面相位的物理意義，因此當波陣面相位非常小時，在FT中衍射效應占主導地位。否則，當波陣面相位增加時，FT展現了越來越多的幾何特征。 3.2 有效性測試2：球形相位在第二組中，我們將乘上另一種相位：球形相位 。不像測試1，我們只能用解析方法處理二次部分而不能處理整個球形相位。

系統描述 本例介紹了球面高斯光束的相位移動。高斯光束在束腰處的表達式為： 一個球面高斯光波添加了一個二次相位因子之后表達式為： k為波數，R為相位面的半徑。在束腰處R=∞，相位因子消失。

plot/watch ex26_7.pltplot/liso xr=50 yr=50 nsl=64end####光束傳輸至聚焦靶面后相位分布如圖7所示：圖7光束傳輸至聚焦靶面后相位分布

plot/watch ex26_7.plt plot/liso xr=50 yr=50 nsl=64 end ####光束傳輸至聚焦靶面后相位分布如圖7所示： 圖7.光束傳輸至聚焦靶面后相位分布

X軸沿著膜層表面，與Z軸一起定義入射面。原點是Z軸與前表面面或入射面的交點。我們通常將入射面可視化為顯示系統的平面，Y軸垂直于顯示器，并向外指向觀察者。 當我們討論偏振時，我們經常提到線偏振或平面偏振、圓偏振和橢圓偏振。在計算中，所有這些偏振被表示為兩個正交線偏振的組合，其可以單獨計算并且在透射或反射中的取向不變。它們有時被稱為偏振的本征模式，這在斜入射時尤為重要。

光學薄膜的作用是改變每種組分的振幅和相位。膜層的性能量化了這些變化。 如果沒有參考系，那么這些性能參數是沒有意義的，我們需要定義基準軸，電場的正方向，以及我們比較相位的點。Z軸垂直于膜層表面，其正方向與入射方向一致。X軸沿著膜層表面，與Z軸一起定義入射面。原點是Z軸與前表面面或入射面的交點。我們通常將入射面可視化為顯示系統的平面，Y軸垂直于顯示器，并向外指向觀察者。