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(a) 兩到建構光束折射到全像材料中 (b) 重建光束折射到體積全像中現在，我們考慮在全像中，由正弦調變來表示折射率n和α，如方程式（3）。其中n0為平均折射率，n1為折射率的振幅調製，K為光柵向量。透射和反射全像的繞射波和穿透波的TE(橫向電場)的偏振電場可以用以下4個公式計算。注意，在這個理論中，能量被假設為只在入射波、零階（直射波）和一階繞射波之間交換。

在模型X向采用南北向的EL-centro波，為提高計算效率，對時程曲線的時間步長縮短一倍，即采用時間間隔為0.01s，整體時間縮短一倍，由53.48s縮短為26.74s。由于EL-centro波記錄的是加速度時程，因此需要進行兩次積分轉換為位移時程，對采用的加速度時程曲線進行第一次積分得到速度時程，再進行第二次積分得到位移時程。

什麼是Field以及Ray係數常常使用者在這個主題上會有一些混亂，因為薄膜理論以及相關的設計軟體程式，通常以不同的觀點來處理這個問題，而這個觀點與光線追跡的程式有很大的不同。在薄膜光學中，我們通常處理光的場 (field)，一般來說即是所謂的平面波。然而，光線的處理方式在本質上有很大不同，光線是局部的、無限小的且帶有能量的一點，擁有位置以及傳播方向等資訊。光線所看到的世界與薄膜的世界是不同的。

圖2突出顯示了此過程的概念。當系統僅包含單個超穎透鏡時，設計人員可以直接從Lumerical FDTD中的超穎透鏡上入射平面波前開始。將超穎透鏡之後的電場輸出導出為ZBF檔，然後將其進一步導入OpticStudio POP中以評估最終的PSF。但是，當超穎透鏡置於透鏡之間並且入射光束不是平面波前時，設計人員可以使用POP中的平面波開始模擬。

為了解決這一問題，產生并發展起了沖擊試驗，如GJB150規定的半正弦、后鋸齒峰、梯形波等沖擊試驗，其主要復現產品的時域沖擊環境。近年來，隨著對環境試驗的認識不斷提高，對沖擊環境的模擬也提出了更高的要求，產品在面對不同的沖擊時，工程師更關注產品的動力學響應，沖擊響應譜試驗也越來越被關注。沖擊響應譜(SRS)是一種基于頻率的函數，用于指示由于瞬態沖擊引起的振動的大小。

隨著自由曲面製程技術的演進，光學設計者得以摒除許多以往的限制條件。同時，OpticStudio具有優越的運算能力，可以進行規模較大的系統和更多影像參數的模擬。得益於此，眼科鏡片的設計可以有更進一步的改善，我們將在以下的文章中詳述。傳統設計方式對於人眼而言，存在一個虛擬的“遠點”，這個點代表了我們可以清楚看到物體的極限距離。在這個點之外的景物，將會成像於視網膜前方。

（2）提取節點位移數據使用NSOL命令分別提取節點201在X、Y、Z 三個方向的位移時程（UX、UY、UZ），作為基礎響應量。（3）計算速度響應利用DERIV命令對位移曲線進行一階時間導數計算，獲得各方向上的速度響應（VX、VY、VZ）。（4）計算加速度響應對速度時程繼續求導，獲得加速度時程（AX、AY、AZ），用于進一步評估結構的地震響應。

試驗方法分兩大類：①標準試驗,包括耐預定頻率試驗、耐共振試驗、正弦掃描試驗、寬帶隨機振動試驗、沖擊試驗、聲振試驗和運輸試驗等；②非標準試驗，包括瞬態波形振動試驗、窄帶隨機振動試驗、隨機波再現試驗、正弦波和隨機波混合試驗等。 振動試驗數據處理和分析試驗得到的大量原始數據必須經過各種處理，才能作為工程設計計算的依據資料。

1.時程分析的步驟1.1 時程函數定義用戶可以通過定義>函數>時程函數，進行時程函數的導入，通常我們可以采用來自于文件的方式將地震波文件導入ETABS中，目前支持的地震波格式主要為.txt或.dat文件。圖1 地震波導入我國規范規定，時程分析中必須要采用一條人工波，ETABS可以通過匹配反應譜的方式生成人工波。

v加大電勢平頂寬度v電流反饋v正弦波驅動超前角控制：正弦波控制器：磁場正弦化設計（不均勻氣隙）；保證位置傳感正弦化精度；電流反饋；提高電路的線性。

相反的，振動的加速度是振動速度對時間的積分，振動的速度是振動位移對時間的積分。上面的圖是這個振動的時域圖，不難發現，這個振動中，質點距離原始點最大的距離A是正弦波的幅值。這個質點在通過0位置的時候，速度達到最大值。質點在前一個峰值的地方，達到加速的最大值。換言之就是振動的速度超前位移90°，振動的加速度超前速度90°。振動位移為什么用峰峰值？

在完成彈塑性時程分析之后，會得到大量的數據，如何在大量的數據中提取出有用的信息，并對結構進行性能評估成為了一個非常重要的課題。通常來講我們會從整體結構和重點構件兩個層面分別進行評估，其中結構層面的評估一般是通過頂點位移時程、最大層間位移角以及基底剪力時程等大指標確定；而構件層面則是通過轉角、力以及應變等構件指標確定。本文主要介紹如何在ETABS中進行構件性能校核。

JYSignalData不僅能完成批量化處理波數據，且主要完成的功能有：1、時程轉換(加速度時程轉速度時程和位移時程)、2、傅里葉譜、3、功率譜、4、各類反應譜、5、三聯譜、6、1/3倍頻程。更新日志：（免費更新：歡迎提出新波分析需求建議）2021.10 —— 更新多波計算；2021.12 —— 更新多單位計算；2022.01—— 更新1/3倍頻程。

令單質點擬定地震響應，獲得反應時程曲線，找到最大值的速度反應vmax、位移反應Pmax、加速度反應Imax，則自振周期內，單質點最大反應值Fmax為:式中:ξ為多質點體系的動峰值因子。對最大反應時程曲線進行平滑和光滑化處理，得到高架橋的平均地震反應譜，在橫向地震波和縱向地震波作用下，強迫振動模型結構，獲取位移、速度、加速度三個方面的橋梁反應時程數據[12]。

圖1 二維土體計算模型 圖2 入射波位移時程曲線圖 圖3 入射波速度時程曲線圖 計算結果如圖4、5所示，入射波在經過0.25s之后到達自由表面與反射波疊加，變成入射波位移的2倍，0.4s之后自由地表停止振動（圖中藍色部分為數值震蕩），說明入射波在底部黏彈性邊界處被吸收，沒有二次反射。

為了解決這一問題，產生并發展起了沖擊試驗，如GJB150規定的半正弦、后鋸齒峰、梯形波等沖擊試驗，其主要復現產品的時域沖擊環境。近年來，隨著對環境試驗的認識不斷提高，對沖擊環境的模擬也提出了更高的要求，產品在面對不同的沖擊時，工程師更關注產品的動力學響應，沖擊響應譜試驗也越來越被關注。沖擊響應譜(SRS)是一種基于頻率的函數，用于指示由于瞬態沖擊引起的振動的大小。

測試采用正弦激勵法，用按照正弦波規律變化的輸入位移U=usin（wt）(u0為消能阻尼器設計位移)來控制試驗機的加載系統，對阻尼器分別施加頻率為f (f為結構基頻)，輸入位移幅值為0.1u、0.2u、0.5u、0.7u、1.0u、1.2u，連續進行5個循環，每次均繪制阻尼力位移滯回曲線，并計算各工況下 第3個循環所對應的阻尼系數、阻尼指數作為實測值。

對于正弦形聲波，峰值聲壓是聲壓的幅值，它等于有效聲壓的1.414倍。 2 質點振動位移 聲波的質點振動位移是媒質中的質點，因聲波通過而引起的相對于平衡位置的位移。振動質點的最大位移稱為振動的振幅。空氣中聲波振動的幅度非常小，大于10??mm~1mm之間。

簡諧波可以使用余弦、正弦函數或復數表示，不過使用復數形式(根據歐拉公式推導)表達、運算、求解更簡潔。一個諧信號最重要的是振幅A和頻率w，然后是初相位θ。根據歐拉公式A*cos(wt+θ)+i*A*sin(wt+θ)，復指數中同時含有余弦和正弦信號，但正弦和余弦同樣都只含有振幅A、頻率w、初相位θ這三種信息，所以可以看做是兩個相同的信號（重復項）。