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最簡單直接的辦法就是增加入射或是散射的光線數(shù)量使更多的光線到達(dá)要觀察目標(biāo)。但是追跡更多光線會(huì)需要更多的時(shí)間，因此模擬散射就變的非常費(fèi)時(shí)。在OpticStudio中，我們可以使用“Scatter To List”來改進(jìn)散射模擬效率，此設(shè)定強(qiáng)制系統(tǒng)只追跡那些散射到指定物件的光線而忽略其他光線。不過這并不是說光線一定會(huì)散射到指定物件上，因此對(duì)于大量光線模擬這種方法并不能改善太多。

圖8 單殼體模型散射聲壓級(jí)曲線圖9 結(jié)構(gòu)模型散射聲壓級(jí)曲線由圖8和圖9可以發(fā)現(xiàn), 2種模型在數(shù)值上大致接近, 但是精細(xì)化的艙室結(jié)構(gòu)散射曲線明顯比單殼體模型要平滑很多, 這說明橫梁以及支撐板組成的結(jié)構(gòu)對(duì)于潛艇表面振動(dòng)產(chǎn)生了明顯的抑制作用。

更多的 PML 層將減少反射。但是，如果您使用默認(rèn) 8 個(gè)圖層的“拉伸坐標(biāo) pml”，則無需更改它，除非您需要更高的精度。DGTD 求解器考慮使用米氏散射 （DGTD）獲得金屬納米顆粒的高精度結(jié)果。DGTD 求解器中有限元網(wǎng)格的性質(zhì)可以實(shí)現(xiàn)更好的收斂，并且不易出現(xiàn)階梯和熱點(diǎn)問題。下圖顯示了更高精度 FDTD 仿真的橫截面。FDTD 與理論結(jié)果之間的一致性顯然要好得多。

最簡單直接的辦法就是增加入射或是散射的光線數(shù)量使更多的光線到達(dá)要觀察目標(biāo)。但是追跡更多光線會(huì)需要更多的時(shí)間，因此模擬散射就變的非常費(fèi)時(shí)。在OpticStudio中，我們可以使用“Scatter To List”來改進(jìn)散射模擬效率，此設(shè)定強(qiáng)制系統(tǒng)只追跡那些散射到指定物件的光線而忽略其他光線。不過這并不是說光線一定會(huì)散射到指定物件上，因此對(duì)于大量光線模擬這種方法并不能改善太多。

光學(xué)相干斷層掃描（OCT）是一種斷層成像系統(tǒng)，可以根據(jù)從圖像反射或散射的光生成橫截面或三維圖像。 醫(yī)用組織成像是該系統(tǒng)的最典型應(yīng)用，因?yàn)镺CT安全且具有高分辨率，儘管光可以穿透的深度限制在毫米量級(jí)。OCT測(cè)量系統(tǒng)依賴於邁克森干涉儀 (Michelson interferometer)，使得從參考物反射的光與樣品之間的相干性表明散射光源自樣品中與參考鏡的位置相對(duì)應(yīng)的深度。

圖1：在光學(xué)表面上具有散射方向關(guān)注的區(qū)域的庫克三片式鏡頭的光線追跡散射方向關(guān)注的區(qū)域在每個(gè)表面（Surface）對(duì)話框的散射（Scatter）選項(xiàng)卡上指定，如圖2所示。多個(gè)散射方向關(guān)注的區(qū)域可以分配給任何給定表面。然而，應(yīng)注意不要給表面分配重疊的多個(gè)散射方向關(guān)注的區(qū)域，因?yàn)镕RED將不會(huì)辨別這種重疊，因此散射通量將被過度估算。

圖1.在光學(xué)表面上具有散射方向關(guān)注的區(qū)域的庫克三片式鏡頭的光線追跡 散射方向關(guān)注的區(qū)域在每個(gè)表面（Surface）對(duì)話框的散射（Scatter）選項(xiàng)卡上指定，如圖2所示。多個(gè)散射方向關(guān)注的區(qū)域可以分配給任何給定表面。然而，應(yīng)注意不要給表面分配重疊的多個(gè)散射方向關(guān)注的區(qū)域，因?yàn)镕RED將不會(huì)辨別這種重疊，因此散射通量將被過度估算。

實(shí)驗(yàn)中，我們比較了非相干和相干兩種照明模式下，散射介質(zhì)和大口徑光闌分別作為信息傳遞通道時(shí)（非相干光+毛玻璃，相干光+毛玻璃，非相干光+光闌，相干光+光闌）的成像特性，反映信息傳遞的效果。足夠多的訓(xùn)練數(shù)據(jù)確保深度學(xué)習(xí)能夠充分提取采集圖案所包含的全部信息。

更多的 PML 層將減少反射。但是，如果您使用默認(rèn) 8 個(gè)圖層的“拉伸坐標(biāo) pml”，則無需更改它，除非您需要更高的精度。DGTD 求解器考慮使用米氏散射 （DGTD）獲得金屬納米顆粒的高精度結(jié)果。DGTD 求解器中有限元網(wǎng)格的性質(zhì)可以實(shí)現(xiàn)更好的收斂，并且不易出現(xiàn)階梯和熱點(diǎn)問題。下圖顯示了更高精度 FDTD 仿真的橫截面。FDTD 與理論結(jié)果之間的一致性顯然要好得多。

使用由Flock, et al19給出的Intralipid散射參數(shù)，我們實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示出與仿真結(jié)果幾乎完美的匹配。然而，使用van Staveren, et al8和Michels, et al17提出的散射參數(shù)，比我們實(shí)驗(yàn)測(cè)量建議產(chǎn)生了更多的AF損耗。 圖4.

右側(cè)的檢測(cè)器顯示漫射光束，表明光線僅在多次反彈后才離開光管。 解決方案 這個(gè)問題的解決方案是在圓柱體內(nèi)部嵌入一個(gè)虛擬表面，并將散射函數(shù)應(yīng)用于該表面。這迫使軟件在TIR之前應(yīng)用散射函數(shù)，因?yàn)楣饩€在遇到計(jì)算斯涅爾定律的空氣-玻璃界面之前先遇到散射表面。

這就得到了守恒定律 積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。

實(shí)例表面 分配一個(gè)新的Lambertian散射模型，并定義明確給出了TIS值（TIS=0.15）。 圖2. Lambertian散射模型設(shè)置對(duì)話框 在本例中Refl系數(shù)設(shè)置為0.15，即入射功率的15%。這是上述方程中TISbackscat分量值。 定義反射通量需要多費(fèi)點(diǎn)心。

這就得到了守恒定律 積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。

如果選擇“Object Default”，則該Face的反射率由該對(duì)象玻璃材料的折射率、該Face另一側(cè)的物質(zhì)折射率、Face上面的鍍膜（稍后更多細(xì)節(jié)）、入射光波長、偏振態(tài)以及入射角決定。也可在該Face上定義散射屬性。 如果選擇“Reflective”，則該Face的表面屬性類似于“鏡面”。不論光線從這個(gè)Face的哪一側(cè)接觸，都只會(huì)被反射。

右側(cè)的檢測(cè)器顯示漫射光束，表明光線僅在多次反彈后才離開光管。 解決方案這個(gè)問題的解決方案是在圓柱體內(nèi)部嵌入一個(gè)虛擬表面，并將散射函數(shù)應(yīng)用于該表面。這迫使軟件在TIR之前應(yīng)用散射函數(shù)，因?yàn)楣饩€在遇到計(jì)算斯涅爾定律的空氣-玻璃界面之前先遇到散射表面。

這就得到了守恒定律 積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測(cè)的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。

這就得到了守恒定律 積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。

這就得到了守恒定律 積分是在散射體的外表面?Ω和體積Θ以及表面?Θ上進(jìn)行的。 這些參量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多細(xì)節(jié)可以在這里找到。 作為案例展示，我們計(jì)算散射體的手性響應(yīng)如下圖所示：它的直徑是一個(gè)波長的量級(jí)，它的介電常數(shù)固定為ε=4.5。

如果選擇“Object Default”，則該Face的反射率由該對(duì)象玻璃材料的折射率、該Face另一側(cè)的物質(zhì)折射率、Face上面的鍍膜（稍后更多細(xì)節(jié)）、入射光波長、偏振態(tài)以及入射角決定。也可在該Face上定義散射屬性。 如果選擇“Reflective”，則該Face的表面屬性類似于“鏡面”。不論光線從這個(gè)Face的哪一側(cè)接觸，都只會(huì)被反射。