平面電磁波散射中麥克斯韋方程組的米氏解 
摘要 平面波對(duì)于任意半徑和折射率的球形粒子的吸收和散射問題，米氏解是嚴(yán)格的麥克斯韋求解器。其得到的散射效應(yīng)十分依賴于粒子的大小。根據(jù)其特性，散射可以分為瑞利散射、米氏散射和幾何光學(xué)散射。VirtualLab Fusion中包含了完整的米氏解。該案例研究了不同半徑的球形粒子散射。
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追光ing ??? 1年前
[VirtualLab] 平面電磁波散射中麥克斯韋方程組的米氏解 ![[VirtualLab] 平面電磁波散射中麥克斯韋方程組的米氏解](https://img.jishulink.com/202512/attachment/e3fc7d56daab4d73806db3408bda760d.png?image_process=resize,fw_294,fh_172,)
摘要 平面波對(duì)于任意半徑和折射率的球形粒子的吸收和散射問題，米氏解是嚴(yán)格的麥克斯韋求解器。其得到的散射效應(yīng)十分依賴于粒子的大小。根據(jù)其特性，散射可以分為瑞利散射、米氏散射和幾何光學(xué)散射。VirtualLab Fusion中包含了完整的米氏解。該案例研究了不同半徑的球形粒子散射。
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信光嗎 ??? 5月前
一維線彈性應(yīng)力波在固定端的反射（固端反射）；彈性波；反射波；應(yīng)力波 
從仿真報(bào)告的圖11和圖12可得，彈性波在固定端的反射，質(zhì)點(diǎn)速度為零，而應(yīng)力加倍</p><div contenteditable="false" width="100%">
<figure class="figure-image" data-img="https://img.jishulink.com/202401/attachment/0a7ca8250903491ab683f4c3264e84d3
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xiaofish ??? 2年前
峽谷、跨斷層、斜面地層、邊坡及水庫等復(fù)雜地形使用matlab腳本賦予粘彈性邊界及節(jié)點(diǎn)力進(jìn)行實(shí)現(xiàn)地震波輸入教程-顯示及隱式二維/三維適用 
3）地震波人工邊界參數(shù)精細(xì)分層賦值每個(gè)邊界節(jié)點(diǎn)的粘彈性邊界參數(shù)（彈簧、阻尼）根據(jù)實(shí)際所在地層自動(dòng)查表、分層賦值。不再需要人為人工判定地層歸屬，極大提高工程效率和準(zhǔn)確性。
4）極簡輸入，強(qiáng)大輸出，極大簡化建模流程只需準(zhǔn)備每層的頂/底面邊界點(diǎn)坐標(biāo)，和常規(guī)波形文件，無需復(fù)雜預(yù)處理和人工分層。輸出直接用于Abaqus（或其他平臺(tái)），自動(dòng)生成彈簧、阻尼、地震荷載等關(guān)鍵輸入文件。
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CAE紫卡 ??? 9月前
基于聲固耦合的水下復(fù)雜目標(biāo)聲散射研究 
基于有限元原理的彈性目標(biāo)聲散射計(jì)算[D]. 哈爾濱: 哈爾濱工程大學(xué), 2014.[8] 錢治文. 淺海波導(dǎo)中彈性結(jié)構(gòu)聲輻射預(yù)報(bào)方法研究[D].哈爾濱: 哈爾濱工程大學(xué), 2018.[9] 張培珍, 李秀坤, 王斌, 等. 掩埋目標(biāo)聲散射特性及其實(shí)驗(yàn)[J]. 聲學(xué)學(xué)報(bào), 2018, 43(6): 934-942.
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聲學(xué)仿真初學(xué)者 ??? 2年前
流體動(dòng)力學(xué) 
例子選自彈性學(xué)、聲學(xué)、地球物理學(xué)、流體動(dòng)力學(xué)和其他學(xué)科。基本概念。一維示例。特性、色散和群速度。散射、透射和反射。界面上的二維反射和折射。彈性波的模式轉(zhuǎn)換。衍射和拋物線近似 來自線源的輻射。彈性介質(zhì)中的表面瑞利波和拉夫波。海面波和分層流體中的內(nèi)波。移動(dòng)媒體中的波浪。船舶波浪圖案。障礙物后面的大氣背風(fēng)波。穿過層壓介質(zhì)等的波。
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仿真資料吧 ??? 1年前
一維線彈性應(yīng)力波在自由端的反射（自由端反射彈性波）案例，附件含cae文件、14頁報(bào)告。 
一維線彈性應(yīng)力波在自由端的反射（自由端反射彈性波）案例，附件含cae文件、仿真報(bào)告，內(nèi)有詳細(xì)的建模分析流程。適用于具有ABAQUS初級(jí)、具有應(yīng)力波基礎(chǔ)知識(shí)的學(xué)者。
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xiaofish ??? 2年前
列車行駛過程中彈性波傳播模擬 
<p>本案例基于COMSOL軟件模擬了一列車快速行駛過程中的產(chǎn)生的彈性波傳播過程，模擬結(jié)果如圖所示：</p><p><img src="https://img.jishulink.com/upload/202208/1b65af3c364c4168aa00edc5f9e8d191.gif" alt="Untitled.gif"></p><p>感興趣的朋友，可下載模型源文件，歡迎合作交流</p><p><
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C乘風(fēng)破浪 ??? 3年前
Ansys Lumerical | 米氏散射 FDTD 
計(jì)算平面波激發(fā)的納米粒子的散射和吸收截面、局部場增強(qiáng)和遠(yuǎn)場散射分布（Mie 散射）。將截面和遠(yuǎn)場結(jié)果與解析解進(jìn)行比較，以驗(yàn)證仿真的準(zhǔn)確性。（聯(lián)系我們獲取文章附件） 概述 納米粒子的散射特性通常用場增強(qiáng)、橫截面和遠(yuǎn)場分布來描述。本例展示了如何從單個(gè) FDTD 仿真中獲得這些結(jié)果。
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宇熠科技 ??? 2年前
Ansys Lumerical | 米氏散射 FDTD 
TFSF 來源TFSF 光源是專門為這種情況而設(shè)計(jì)的，其中非周期性物體被平面波照亮。通過將散射場與入射場分開，使納米粒子的散射分析變得簡單明了。為了使散射分析正常工作，確保散射體完全在 TFSF 源內(nèi)至關(guān)重要。使用 TFSF 源進(jìn)行電源歸一化TFSF 源的電源規(guī)范化可能會(huì)令人困惑。
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宇熠科技 ??? 9月前
OptiSystem應(yīng)用：拉曼散射 
運(yùn)行結(jié)果 輸入信號(hào)的頻譜由1550nm處的強(qiáng)泵浦單色波（100W）和1640nm處的弱（-99dBm）斯托克斯波（10THz斯托克斯位移）組成。
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張藝凡 ??? 2年前
前沿 | 自匹配光源編碼的散射介質(zhì)信息傳遞微通道 
目前為止，光學(xué)成像的實(shí)際應(yīng)用都集中在自由空間、透明介質(zhì)或者弱散射環(huán)境下，云、霧、渾濁溶液、生物組織等散射介質(zhì)仍然是光學(xué)成像難以逾越的障礙。數(shù)十年以來，科研人員嘗試了諸多方法克服散射對(duì)光學(xué)成像的影響，發(fā)展出了光學(xué)相位共軛、波前整形、散射矩陣測量、點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)（PSF）卷積、散斑自相關(guān)等方法，各類輔助算法也蓬勃發(fā)展。
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光與影 ??? 3年前
[Optiwave] OptiSystem應(yīng)用：拉曼散射 ![[Optiwave] OptiSystem應(yīng)用：拉曼散射](https://q5.itc.cn/images01/20260311/19d4cc7769a740e1a8993bdaa942a244.png)
運(yùn)行結(jié)果輸入信號(hào)的頻譜由1550nm處的強(qiáng)泵浦單色波（100W）和1640nm處的弱（-99dBm）斯托克斯波（10THz斯托克斯位移）組成。輸入光纖信號(hào)較弱的（低頻）頻譜分量被放大，并且增益為G＝99-61.7＝37.3dB。經(jīng)過光纖拉曼散射后信號(hào)
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信光嗎 ??? 2月前
037 – COMSOL納米線的光散射（僅模型文件，免費(fèi)） 
在“電磁波，頻域”節(jié)點(diǎn)將公式改為散射場，背景波類型改為高斯光束，束流方向改為沿y軸，束流半徑改為1m，這樣我們用一個(gè)束流半徑極大的高斯光束來近似成一個(gè)平面波 10. 右擊定義→組件耦合→積分，將“幾何實(shí)體層”改為邊界，按下圖所示選中標(biāo)藍(lán)的四個(gè)邊界 11.
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opt-simul ??? 4年前
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng) 
在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
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追光ing ??? 1年前
OptiSystem：拉曼散射 
在非線性選項(xiàng)中勾選拉曼效應(yīng)4.運(yùn)行結(jié)果輸入信號(hào)的頻譜由1550nm處的強(qiáng)泵浦單色波（100W）和1640nm處的弱（-99dBm）斯托克斯波（10THz斯托克斯位移）組成。輸入光纖信號(hào) 較弱的（低頻）頻譜分量被放大，并且增益為G＝99-61.7＝37.3dB。 經(jīng)過光纖拉曼散射后信號(hào)
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追光ing ??? 1年前
陣風(fēng)-C雷達(dá)散射模擬——Rafale-C radar scattering simulation 
因此，該雷達(dá)散射仿真將使用Ansys HFSS完成。HFSS可以精確模擬邊緣散射，爬波，空腔返回，因此它將是我們選擇的軟件。
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萬有引力LYQ ??? 2年前
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng)
在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
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追光ing ??? 10月前
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng) 
由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。 在固定介電常數(shù)ε=4.5下，散射體的磁導(dǎo)率μ的變化。該散射體是對(duì)偶的ε/μ=1，產(chǎn)生零手性轉(zhuǎn)換。在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。
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追光ing ??? 11月前
JCMsuite應(yīng)用：散射體的光學(xué)手性響應(yīng)
在下面，我們將改變散射體的磁導(dǎo)率μ，并觀察預(yù)測的對(duì)偶對(duì)稱性[3]對(duì)于恒定比率ε/μ的散射體及其環(huán)境。周圍的材料是ε=μ=1的空氣。由于散射體是無損的和各向同性的，在它的體積內(nèi)將沒有轉(zhuǎn)換。請參考四分之一波片的案例，以獲得更多關(guān)于體積轉(zhuǎn)換的信息。在這里，所需的參量被計(jì)算為如上所述的電磁手性通量的通量積分。如下圖所示，對(duì)于接近對(duì)偶對(duì)稱的材料，轉(zhuǎn)換趨向于零。
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追光ing ??? 1年前
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