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通過線型疊加入射勢、輻射勢及繞射勢，以此來表示浮體周圍流場的總速度勢： 式中：Φ1(x,y,z,t)為入射波速度勢；ΦR(x,y,z,t)為輻射速度勢；ΦD(x,y,z,t)為繞射速度勢；(x,y,z)為流場中的位置坐標；t為時間。

通過線型疊加入射勢、輻射勢及繞射勢，以此來表示浮體周圍流場的總速度勢： 式中：Φ1(x,y,z,t)為入射波速度勢；ΦR(x,y,z,t)為輻射速度勢；ΦD(x,y,z,t)為繞射速度勢；(x,y,z)為流場中的位置坐標；t為時間。

φ(x,y,z,t)=φI(x,y,z,t)+φD(x,y,z,t)+φR(x,y,z,t) (2)式中：φI為入射波速度勢，表明流場中速度分布情況；φD為繞射勢，表明結構物對流場內速度產生的影響；φR為輻射勢，表明結構物的6個自由度運動和振蕩對流場的影響。1.2 輻射繞射理論繞射力是指浮體對入射波的反作用力，輻射力是因浮體本身運動產生波浪從而使物體受到的力[15]。

： 下標代表節點編號，即排列順序為首先排列所有節點的位移自由度，然后是所有節點的相場自由度。

建模目的：使用VirutalLab模擬脈沖在自由空間的傳輸 使用工具箱：基本工具箱 脈沖參數：脈沖寬度為10fs，載波波長800nm，包含29個諧波場 自由空間傳輸距離：10mm VirtualLab脈沖建模的一些概念的介紹 1) 脈沖傳輸 作為任意的電磁場，脈沖由電場矢量E（r, t）和磁場矢量H（r, t），共六個矢量分量來表示，這六個分量均為實值函數

圖4-12 近地爆炸4.6 自由場壓力云圖 圖4-13為自由場壓力云圖，輸入最大距離（m）、繪圖點數、最小時間（ms）、最大時間（ms）、映射風格，點擊繪圖進行繪制圖片。該處計算模型與主界面的自由場超壓數學模型相互連接，在主界面選好對應的數學模型，點擊計算p-t曲線，再點擊這里的繪圖，可繪制不同數學模型的壓力云圖。

在不同的波導配置下觀察聲學響應，一般結論是海床增加了遠場的聲壓，而自由表面相對于無界海域則降低了聲壓。垂直加載的殼體需要一個較大的波導才能忽略振蕩，從而假定為極限情況，相對于水平加載的殼體。最后，垂直加載的殼體行為與水平加載的殼體不同，而水平加載的殼體類似于脈動單極子。

自由空間算子方程由 給出，輸入平面場為 ，輸出平面（輸入平面的下一個算子）的結果為 。如果輸入/輸出平面不平行，則傳播算子P通過衍射積分和附加的傾斜算子表示自由空間中的傳播[2]。

對于“全波”仿真而言，為了模擬平面波在自由空間中的傳播，網格單元的數量需要隨研究的自由空間域的大小而變化，那么“波束包絡”仿真是什么情況呢？“波束包絡”方法尤其適用于那些波矢 k 為已知量的模型。從實踐的角度來看，這意味著我們要使用“擬設” 對場進行求解。請注意，擬設中唯一的未知量是包絡函數 。正是因為要對包絡函數剖分網格才能獲取完整的解，所以軟件才會將這個接口命名為“波束包絡”。

新喀里多尼亞周圍海域還受到復雜的全球環流影響，從墨卡托模型中提取2007年至2016年期間的海洋流場數據，并將這些流場數據分別設定在不同深度層內（地面、100m、400m和1000m），利用這些數據，構建如圖 2所示玫瑰圖 圖 2 從墨卡托模型中獲取的潟湖不同季節的流速玫瑰圖 根據以上數據及模型，采用水動力仿真軟件并使用有限元法對三維水動力過程和疏浚泥沙的擴散過程建模。

1.場追蹤圖一個光學系統的麥克斯韋方程組的解可以通過非序列場追跡算法得到[1]。這導致所有通過系統中不同光路的模擬，都由一系列自由空間傳播步驟和與空間中非均勻區域，例如光學器件的互作用組成。從光源平面中的場開始，自由空間算子P規定了在下一個組件平面上的場，其中組件的響應由算子B給出。這些算子應用于x域或k域。一個光路的模型可以由所謂的場追蹤圖說明，圖1給出了相應的例子。

5 測試5.1 一個單元拉伸破壞對一個單元施加的邊界條件為，x=0面約束所有位移自由度，即u=0,v=0,w=0;在x=1面進行位移加載，即u=0.1，v=0,w=0。單個單元拉伸破壞時具有解析解。

兩種計算采用了不同的動態邊界條件： 在自由振動(free vibration)中，使用粘性邊界(Viscous boundary)條件【PLAXIS 機器地基動力分析---Part II】，這種設置適用于動態源的位置位于網格內的問題【風速(Wind Velocity)計算】；對于地震荷載，使用自由場(Free-field)【發布PLAXIS 2D V22.02.00 新的改進要點；FLAC3D 7.0

寫在前面仿真、模擬、有限元分析、多物理場……這些術語是不是早已成為每位仿真人的“日常”？大家是否知曉其背后的技術原理和演進趨勢，正深刻地改變著世界？Ansys全新推出【Simulation Topics】系列專題，邀您一起探索仿真世界。