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SHPB基本力學過程：開始撞擊桿以一定速度撞擊入射桿，在入射桿形成一個向正方向傳播的入射波（壓縮波），入射波從入射桿傳遞到試樣并對試樣進行壓縮，入射波一部分在入射桿與試樣界面反射形成反向傳播的反射波（拉伸波），另一部分通過試樣進入透射桿形成透射波（壓縮波）。 SHPB兩個基本假定：一維性應力狀態和均勻性假定。一維性要求桿件及試樣共軸，并減小橫向慣性引起的幾何彌散效應的影響。

開始撞擊桿以一定速度撞擊透射桿，在透射桿形成一個傳播的壓縮載荷脈沖，壓縮波從透射桿主要通經過承壓環傳遞到入射桿，并在入射桿自由端反射形成拉伸波，此拉伸波為試樣的拉伸加載脈沖。拉伸加載脈沖對試樣進行拉伸加載，承壓環不承受拉力，拉伸脈沖一部分進入透射桿形成透射波，一部分反射回入射桿形成反射波。試樣與入射桿、透射桿通過連接結構固定，連接方式有螺紋連接以及卡具連接等方式。

多次反射加載法，利用入射桿的反射波在端面二次反射形成加載波，實際上常規的SHPB試驗都是多次反射加載，只不過在處理數據時只截取了第一次加載的數據，其特點是相鄰加載時間間隔是固定值（入射桿桿長的兩倍與桿彈性波速的比值）；多級撞擊桿法，是基于撞擊桿或者加載結構設計，將撞擊桿設計成可實現多次撞擊的結構，撞擊間隔可調可控，多級撞擊桿一般有串聯結構、夾心結構等形式。

入射到玻璃基板上的金屬涂層上的光被反射、透射和吸收。 這個模型包括建模域左右兩側的 Floquet 周期性邊界條件以及頂部和底部的端口邊界條件。頂部的端口邊界條件以指定的入射角發射平面波，并計算反射光，而底部的邊界條件則計算透射光。我們可以對 金屬層內的損失進行積分 來計算鍍金層內的吸收率。

數據處理軟件自動識別透射波和反射波的起跳點，自動計算應力、應變、應變率、應變能、入射能、透射能、反射能、質點沖擊速度，自動生成應力應變曲線，以及時間與上面各種參數的曲線，可以計算方形試樣，以上功能可以現場演示。 8.

對于相位參考點，我們選擇入射波和反射波的坐標原點，但是z軸從發射波的后表面或出射表面出現的點，我們選擇時間變量，使入射波的相位在參考點處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。 我們約定中的不連續性會造成很大的困難，因此我們確保斜入射約定與正常入射約定兼容。我們需要一個s和p偏振的約定，因此選擇電場的正方向，如圖3所示。

對于相位參考點，我們選擇入射波和反射波的坐標原點，但是z軸從發射波的后表面或出射表面出現的點，我們選擇時間變量，使入射波的相位在參考點處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。 如果沒有參考系，那么這些性能參數是沒有意義的，我們需要定義基準軸，電場的正方向，以及我們比較相位的點。Z軸垂直于膜層表面，其正方向與入射方向一致。

橢圓偏振儀的基本原理 當線偏振光(分解為一個偏振平行(??p,i)和一個垂直于入射面(??s,i)的波)與電介質相互作用時，偏振態會發生變化。從入射波和反射(或透射)波之間的相移(??)，以及反射(或透射)振幅的比值(tan(??))，可以推導出介質的介電特性(??, ??)。

在8ms時刻，透射波已經到達計算域右側邊界，而反射波尚未到達左側邊界，說明透射波的傳播速度大于反射波的傳播速度。在12ms時刻，反射波已經通過左側邊界，反射波的壓力進一步降低，與此同時透射波的壓力進一步升高。圖2（b）表明，當沖擊波與顆粒層界面相互作用形成反射波和透射波后，顆粒層左側氣體速度降低，而右側氣體速度升高，氣體的反射速度和透射速度界面與氣體壓力界面保持一致。

動態拉伸實驗中，采用高強度粘膠將試件粘貼于入射桿和透射桿之間，氣室中的壓縮氣體推動炮管內圓環管，圓環管撞擊入射桿端部的法蘭盤，在入射桿內部產生拉伸應力波。當應力波傳遞到試件時，部分應力波通過試件標距段后向透射桿傳遞，另一部分應力波則以反射波形式沿入射桿傳回。通過粘貼于入射桿和透射桿上的電阻應變片記錄入射波、反射波和透射波的應變信號。

橢圓偏振儀的基本原理當線偏振光(分解為一個偏振平行(??p,i)和一個垂直于入射面(??s,i)的波)與電介質相互作用時，偏振態會發生變化。從入射波和反射(或透射)波之間的相移(??)，以及反射(或透射)振幅的比值(tan(??))，可以推導出介質的介電特性(??, ??)。橢圓偏振儀的基本原理注意：類似的考慮適用于透射情況，但為了簡單起見，只討論反射。

在本文中，我們分析了通過共軛對象光束修正離軸波前記錄的非平面透射光柵的使用。發散源用作共軛對象和參考光束。球面波入射在透鏡處，并且光柵被記錄在太陽能集中器的入口孔處。調整軸上光源，在全息圖平面上產生軸上平面波前。離軸光源近似為在全息圖平面上產生非平面離軸波前的衍射受限光斑。基于平面AM1.5光譜的照明在焦平面上再現離軸衍射受限點。

反射鏡反射的光是準直的，并傳輸到冷光鏡，冷光鏡相對于光束旋轉50°。放置兩個吸收面，收集冷光鏡反射和透射的光。 圖2. 冷光鏡照明布局（左側）。反射和透射的彩色圖像（右）圖3. 冷光鏡反射和透射光的光譜分析。請注意，由于膜層是0度入射，0.55um為中心波長，所以在這個較大的入射角處反射較短的中心波長。 圖4.

對于相位參考點，我們選擇入射波和反射波的坐標原點，但是z軸從發射波的后表面或出射表面出現的點，我們選擇時間變量，使入射波的相位在參考點處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。 我們約定中的不連續性會造成很大的困難，因此我們確保斜入射約定與正常入射約定兼容。我們需要一個s和p偏振的約定，因此選擇電場的正方向，如圖3所示。

對于相位參考點，我們選擇入射波和反射波的坐標原點，但是z軸從發射波的后表面或出射表面出現的點，我們選擇時間變量，使入射波的相位在參考點處為零。然后，反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位變化。圖2顯示了這種約定。 我們約定中的不連續性會造成很大的困難，因此我們確保斜入射約定與正常入射約定兼容。我們需要一個s和p偏振的約定，因此選擇電場的正方向，如圖3所示。

一個寬帶（0.85~1μm)平面波通常從襯底入射到表面光柵上，從而在透射和反射區域產生多個衍射級。

反射鏡反射的光是準直的，并傳輸到冷光鏡，冷光鏡相對于光束旋轉50°。放置兩個吸收面，收集冷光鏡反射和透射的光。 圖2.冷光鏡照明布局（左側）。反射和透射的彩色圖像（右） 圖3.冷光鏡反射和透射光的光譜分析。請注意，由于膜層是0度入射，0.55um為中心波長，所以在這個較大的入射角處反射較短的中心波長。

反射鏡反射的光是準直的，并傳輸到冷光鏡，冷光鏡相對于光束旋轉50°。放置兩個吸收面，收集冷光鏡反射和透射的光。 圖2.冷光鏡照明布局（左側）。反射和透射的彩色圖像（右） 圖3.冷光鏡反射和透射光的光譜分析。請注意，由于膜層是0度入射，0.55um為中心波長，所以在這個較大的入射角處反射較短的中心波長。

反射鏡反射的光是準直的，并傳輸到冷光鏡，冷光鏡相對于光束旋轉50°。放置兩個吸收面，收集冷光鏡反射和透射的光。 圖2.冷光鏡照明布局（左側）。反射和透射的彩色圖像（右） 圖3.冷光鏡反射和透射光的光譜分析。請注意，由于膜層是0度入射，0.55um為中心波長，所以在這個較大的入射角處反射較短的中心波長。

根據入射波，反射波，透射波信號，利用兩波法可以求出試樣的在沖擊方向的應力，應變圖，從而得到在復雜應力狀態下，尤其是具有沖擊擾動下的巖石變形和強度特性。聯立（2）和（3）即可得到試樣材料在應變率為 時的動態應力-應變曲線。