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包含的文件截圖：詳細(xì)描述： 如上圖所示，金納米棒分散在水中形成膠體，一束波長為 400 ~ 1200 nm 的光照射金納米棒膠體，計(jì)算其吸收截面、散射截面、消光截面。 由于金納米棒在水中的方向是隨機(jī)的，所以要考慮金納米棒上所激發(fā)出的局域表面等離激元（LSP）的橫模與縱模，然后將兩種模式做加權(quán)平均。

</p><p><img src="https://img.jishulink.com/upload/201908/63954643d5d54e078f3a61f65585014e.png"></p><p><br></p><p>從下面結(jié)果的曲線可以看到 ，當(dāng)頻率在接近500THz的時(shí)候會有散射和消光截面的峰值。

若數(shù)值小于0.0，則散射不會發(fā)生，DLL 會被忽略。若數(shù)值大于0.0，則此時(shí)程序會將數(shù)值搭配散射截面（σs）進(jìn)行計(jì)算，最后求得散射平均自由路徑（mean-free path）為λmfp = 1/nsσs。若密度等于0.0，則此時(shí)的平均自由路徑會與上方"平均路徑（Mean Path）"欄位等值。而當(dāng)密度大于0.0時(shí)，平均路徑的數(shù)值將被忽略。此外，若平均路徑的數(shù)值為0，則 DLL 將被忽略。

吸收和散射截面吸收截面（總吸收功率除以入射光束每單位面積的功率）由位于 TFSF 源內(nèi)的分析組計(jì)算。分析組測量流入顆粒的凈功率，并通過將其歸一化為源強(qiáng)度，返回吸收截面。同樣，散射截面由位于 TFSF 源外部的分析組計(jì)算。 根據(jù)定義，橫截面以m的平方用于 3D 模擬和m用于 2D 模擬。 橫截面測量通常被標(biāo)準(zhǔn)化為散射物體的大小，如下圖所示。

吸收和散射截面吸收截面（總吸收功率除以入射光束每單位面積的功率）由位于 TFSF 源內(nèi)的分析組計(jì)算。分析組測量流入顆粒的凈功率，并通過將其歸一化為源強(qiáng)度，返回吸收截面。同樣，散射截面由位于 TFSF 源外部的分析組計(jì)算。根據(jù)定義，橫截面以m2用于 3D 模擬和m用于 2D 模擬。橫截面測量通常被標(biāo)準(zhǔn)化為散射物體的大小，如下圖所示。

本案例用FDTD模擬了400 ~ 800 nm波長范圍內(nèi)的光散射截面以及電場分布，并將結(jié)果與matlab解析計(jì)算的散射截面相比較。計(jì)算的內(nèi)容和結(jié)果：1、散射截面。

本案例用COMSOL模擬了400 ~ 800 nm波長范圍內(nèi)的光散射截面以及電場分布，并將結(jié)果與matlab解析計(jì)算的散射截面相比較。計(jì)算的內(nèi)容和結(jié)果：1、散射截面。

密度積分后處理可用于計(jì)算吸收截面。通量積分后處理可用于計(jì)算散射截面。(另外，遠(yuǎn)場計(jì)算/傅里葉變換后處理也可以用于獲得角相關(guān)的散射振幅) 在本例中，Export Fields后處理用于可視化目的。

密度積分后處理可用于計(jì)算吸收截面。通量積分后處理可用于計(jì)算散射截面。(另外，遠(yuǎn)場計(jì)算/傅里葉變換后處理也可以用于獲得角相關(guān)的散射振幅) 在本例中，Export Fields后處理用于可視化目的。

答案就在它的雷達(dá)截面中。飛機(jī)的機(jī)身及其機(jī)翼經(jīng)過精確設(shè)計(jì)，具有最小的 RCS，從而使雷達(dá)天線陣列產(chǎn)生的電磁信號散射最小。通過最大限度地減少對雷達(dá)站的后向散射，飛機(jī)基本上對遠(yuǎn)程或短程雷達(dá)系統(tǒng)來說是隱形的。 結(jié)果是隱形飛機(jī)中使用了一些非常有趣且奇怪的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)，就像上面所示的美國 F-117 夜鷹一樣。

密度積分后處理可用于計(jì)算吸收截面。 通量積分后處理可用于計(jì)算散射截面。 (另外，遠(yuǎn)場計(jì)算/傅里葉變換后處理也可以用于獲得角相關(guān)的散射振幅) 在本例中，Export Fields后處理用于可視化目的。

空間中的應(yīng)力分量：三維空間中任意一點(diǎn)應(yīng)力有6個(gè)分量：對應(yīng)于S11、S22、S33、S12、S13、S23（ABAQUS一般X作為1軸，Y當(dāng)成2軸，Z是3軸），那么：S11就是X軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S22就是Y軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S33就是Z軸向的應(yīng)力，正值為拉應(yīng)力，負(fù)值為壓應(yīng)力；S12就是在XY平面上，沿Z向的剪力

模擬目標(biāo)：我們的模擬目的是評估陣風(fēng)-C（空軍版）在4個(gè)頻率下的平均和中值雷達(dá)橫截面以及雷達(dá)散射模式： 甚高頻 – 150 兆赫 L 波段 – 1150 MHz S 波段 – 3150 MHz X 波段 – 8150 MHz我們模擬中的陣風(fēng)-C將以3種武器配置進(jìn)行模擬。

截面一的截面形心坐標(biāo)： Centroid Y=0 Centroid Z=-249.214 從下圖中可見，X字符位于原點(diǎn)的下方，因而也就能理解為啥Centroid Z為負(fù)值了。

散射平面 如下圖所示，假設(shè)在散射平面內(nèi)進(jìn)行測量，該平面有表面法線和鏡面反射方向。 鏡面反射角θ0總是大于0的（垂直入射是0°）。當(dāng)散射角θ位于表面法線和鏡面反射方向一側(cè)時(shí)，散射角θ為正值，反之為負(fù)值。

右上和左下的面板是左上面板的橫截面。點(diǎn)擊左上方圖中的任一處，一個(gè)橫截面將會出現(xiàn)在水平以及垂直兩個(gè)方向，在這個(gè)位置的坐標(biāo)和輻射將會顯示在這個(gè)左上方的面板的左下角。右下方的圖顯示在這個(gè)分析面上定義的各個(gè)像素的數(shù)量和光線。如果用戶點(diǎn)擊右下方的圖，就可以看到每個(gè)探測器像素的相對誤差。這是一個(gè)很好的方式讓你知道是否已經(jīng)追跡了足夠多的光線來為系統(tǒng)繪制有效的輻照度圖， 這點(diǎn)對于照明系統(tǒng)來說尤其重要。

為了說明每個(gè)皮層的散射情況，光線在圖上按光線分段著色。 為了提供除顯示圖之外的數(shù)值結(jié)果，我們在設(shè)計(jì)中添加了三個(gè)矩形探測器。它們與皮膚表面之間被一個(gè)薄薄的空氣間隙隔開（出于非序列模式建模嵌套規(guī)則的考慮）。兩個(gè)探測器具有與皮膚層相同的截面尺寸，一個(gè)朝向光源，另一個(gè)朝向皮膚模型，以分別測量所有入射光和背向散射光供后續(xù)參考。

為了說明每個(gè)皮層的散射情況，光線在圖上按光線分段著色。 為了提供除顯示圖之外的數(shù)值結(jié)果，我們在設(shè)計(jì)中添加了三個(gè)矩形探測器。它們與皮膚表面之間被一個(gè)薄薄的空氣間隙隔開（出于非序列模式建模嵌套規(guī)則的考慮）。兩個(gè)探測器具有與皮膚層相同的截面尺寸，一個(gè)朝向光源，另一個(gè)朝向皮膚模型，以分別測量所有入射光和背向散射光供后續(xù)參考。

為了說明每個(gè)皮層的散射情況，光線在圖上按光線分段著色。為了提供除顯示圖之外的數(shù)值結(jié)果，我們在設(shè)計(jì)中添加了三個(gè)矩形探測器。它們與皮膚表面之間被一個(gè)薄薄的空氣間隙隔開（出于非序列模式建模嵌套規(guī)則的考慮）。兩個(gè)探測器具有與皮膚層相同的截面尺寸，一個(gè)朝向光源，另一個(gè)朝向皮膚模型，以分別測量所有入射光和背向散射光供后續(xù)參考。

因此, 飛行器的機(jī)身截面通常都設(shè)計(jì)成為接近于圓形, 因?yàn)閳A形浸潤面積最小 (圖1) 。但圓形截面是雷達(dá)隱身最不希望采用的形狀, 因?yàn)閺娜魏畏较蚩? 圓形截面都有很強(qiáng)的雷達(dá)散射。理想的雷達(dá)隱身外形希望采用傾斜的平面設(shè)計(jì), 將強(qiáng)散射集中在某個(gè)方向上, 這個(gè)方向?qū)﹄[身而言不太重要或威脅較小 (圖2) 。