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研究發現，自聚焦效應會導致穿透剖面變窄，本例對比了以下四種情況：（1）理想的高斯光束聚焦（2）經過吸收之后的理想高斯光束聚焦（3）經過吸收和自聚焦效應之后的理想高斯光束聚焦（4）經過吸收和自聚焦效應之后的帶有像差的高斯光束聚焦圖1 模擬示意圖模擬結果圖2 初始理想高斯光束光強分布圖3 理想高斯光束的成像切片

研究發現，自聚焦效應會導致穿透剖面變窄，本例對比了以下四種情況：（1）理想的高斯光束聚焦（2）經過吸收之后的理想高斯光束聚焦（3）經過吸收和自聚焦效應之后的理想高斯光束聚焦（4）經過吸收和自聚焦效應之后的帶有像差的高斯光束聚焦 圖1.模擬示意圖 模擬結果 圖2.初始理想高斯光束光強分布圖3.理想高斯光束的成像切片

研究發現，自聚焦效應會導致穿透剖面變窄，本例對比了以下四種情況：（1）理想的高斯光束聚焦（2）經過吸收之后的理想高斯光束聚焦（3）經過吸收和自聚焦效應之后的理想高斯光束聚焦（4）經過吸收和自聚焦效應之后的帶有像差的高斯光束聚焦 圖1.模擬示意圖 圖2. 初始理想高斯光束光強分布 圖3.

研究發現，自聚焦效應會導致穿透剖面變窄，本例對比了以下四種情況：（1）理想的高斯光束聚焦（2）經過吸收之后的理想高斯光束聚焦（3）經過吸收和自聚焦效應之后的理想高斯光束聚焦（4）經過吸收和自聚焦效應之后的帶有像差的高斯光束聚焦 圖1.模擬示意圖 模擬結果 圖2. 初始理想高斯光束光強分布圖3.

圖5.介質中存在吸收同時考慮自聚焦效應時理想高斯光束的成像切片 圖6.介質中存在吸收同時考慮自聚焦效應時帶像差高斯光束的成像切片

研究發現，自聚焦效應會導致穿透剖面變窄，本例對比了以下四種情況：（1）理想的高斯光束聚焦（2）經過吸收之后的理想高斯光束聚焦（3）經過吸收和自聚焦效應之后的理想高斯光束聚焦（4）經過吸收和自聚焦效應之后的帶有像差的高斯光束聚焦 圖1.模擬示意圖 模擬結果 圖2.初始理想高斯光束光強分布

18、高斯光束的吸收和自聚焦效應 10219、光學參量振蕩器 10720、激光二極管泵浦的固體激光器 11221、ZIG-ZAG放大器 12022、多程放大器 13123、調Q激光器 15124、光纖耦合系統仿真 15925、相干增益模型 16726、諧振腔往返傳輸內的采樣 178

高斯和振幅/相位掩模切趾將在本實例中使用。“Amplitude/Phase Mask on Rectilinear Grid”允許每個像素的強度和相位的自定義輸入，并且支持文本文件或位圖圖像的導入，這為復雜光束輪廓的建模提供了便利。

光鑷是一種科學儀器，它利用高度聚焦的光束在亞微觀水平上操縱物體，可以用來抓取單個細胞或分子，因此在生物學、醫學和納米化學中有許多應用。為了確保這些設置的正常功能，所用光束在整個聚焦過程中需要具有穩定的結構。雖然多種不同的基本高斯模式，Hermite或Laguerre高斯模式是該任務的良好選擇，但Chu等人首先提出的設置[Opt.

儘管它在OCT系統的類型之間有所不同，但深度掃描通常由參考鏡執行，以使樣品返回的光對應於樣品和參考之間的特定光程差（OPD）。 透過以x或y方向旋轉掃描鏡來執行橫向，橫向或b掃描，從而在整個樣品區域上平移探測光束。我們從商用OCT系統中獲取目標規格。 軸向分辨率完全來自光源特性，應在5μm的數量級上。 來自樣品處光束半徑的橫向分辨率應為15μm。

光束整形器常和準直透鏡，聚焦透鏡，光束擴束器和傅里葉透鏡一起使用。光學分辨率一般由透鏡系統控制，而強度分布由衍射光束整形器控制。光束整形器可以產生如下的光分布：? 矩形和圓形高帽? 均勻線形光斑? 環形模式? 厄米高斯和拉蓋爾高斯模式? 任意的2D強度圖案光束整形器元件產生的高帽輪廓環形模式

使用聚焦激光快速加熱材料常被用于各種應用中，包括在半導體加工行業。這篇文章，我們將研究具有周期性脈沖強度的高斯輪廓激光束，用于加熱沉積在硅襯底上的兩種不同的半透明材料。為了建立這個模型，我們將使用溫度場和比爾-朗伯定律求解一個多物理場建模問題。然后，我們將進一步探討這個模型，看看如何設置它。

# 定義高斯光束clap/cir/con 1 1.25energy/norm 1 1

大氣模型假設的波陣面光譜功率為（忽略內部和外部的尺寸限制）： 其中是波陣面的光譜功率，r0為可視參數，f是空間頻率，L0是外部尺寸，Li是內部尺寸，這些參數的單位分別為rad，m，m-1。由于大氣像差和光束擴束器的像散，斯特列爾比SR=0.34。經過一個激勵器影響半徑為4.0cm的自適應鏡校正后，斯特列爾比為0.87。

定義高斯光束 clap/cir/con 1 1.25 energy/norm 1 1

Figure 3 菲涅耳波帶片系統佈局圖但是，如果現在使用POP分析建模相同的情況，則將觀察到光束開始聚焦在成像表面上，如圖4所示。在這裡，我們從束腰尺寸為2.6 mm的高斯光束開始並將光束聚焦下降到束腰約0.4毫米的斑點。此範例說明只能使用POP模擬這種類型的結構。Figure 4 菲涅耳波帶片在成像平面上的 POP結果。

激光器的亮度，或者更準確地說，其輻射度，是由其輸出功率和光束質量共同決定的。 注意，“光束質量”一詞有時具有定性含義，與上文討論的聚焦性關系不大。在某些應用中，獲得如高斯形狀的平滑的光束強度曲線是至關重要的，而光束發散則無關緊要。

空間濾波器的直徑是基于透鏡焦距和光束直徑計算而得。通過添加FRED自定義元件（Custom Element）可以創建空間濾波器小孔，它由半徑為0.007mm的圓弧曲線描述。在空間濾波器位置處創建了一個1*1的吸收平面。在該平面上指定了一個分析面（64*64μm寬，257*257像素）來收集光場。

空間濾光片直徑（14 μm）是根據鏡頭焦距和光束直徑計算的：空間過濾器針孔是通過添加 FRED 軟件中樹狀結構下的自定義元素對象類型創建的，其結構參數設置為半徑 0.007 mm 的圓弧曲線。下一步需在空間濾光片位置創建一個 1mm×1 mm 的吸收平面。并將分析表面（分析面參數64μm x 64 μm 寬，257 x 257 像素）分配給該平面以收集光場參數。

空間濾光片直徑（14 μm）是根據鏡頭焦距和光束直徑計算的：空間過濾器針孔是通過添加 FRED 軟件中樹狀結構下的自定義元素對象類型創建的，其結構參數設置為半徑 0.007 mm 的圓弧曲線。下一步需在空間濾光片位置創建一個 1mm×1 mm 的吸收平面。并將分析表面（分析面參數64μm x 64 μm 寬，257 x 257 像素）分配給該平面以收集光場參數。