彈性波物理
關注創建者：匿名 創建時間：2026-01-04
彈性波物理的視頻教程
一維線彈性應力波在自由端的反射（自由端反射彈性波）案例，附件含cae文件、14頁報告。
一維線彈性應力波在自由端的反射（自由端反射彈性波）案例，附件含cae文件、仿真報告，內有詳細的建模分析流程。適用于具有ABAQUS初級、具有應力波基礎知識的學者。
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彈性波物理的實例教程
<p>本文研究分析，對于有限長桿的一端完全固定，一端加載，考慮來自固定端的反射波時的情況。當桿中傳播的應力波到達桿的另一端時，將發生波的反射，是對入射波波陣面后方狀態的一個新的擾動，這一新擾動的傳播就是反射波。從仿真報告的圖11和圖12可得，彈性波在固定端的反射，質點速度為零，而應力加倍</p><div contenteditable="false" width="100%">
<figure class="figure-image" data-img="https://img.jishulink.com/202401/attachment/0a7ca8250903491ab683f4c3264e84d3.gif" style="text-align: center">
<img src="https://img.jishulink.com/202401/attachment/0a7ca8250903491ab683f4c3264e84d3.gif" data-mobile-src="https://img.jishulink.com/202401/attachment/0a7ca8250903491ab683f4c3264e84d3.gif?image_process=/format,webp/resize,w_400" data-pc-src="https://img.jishulink.com/202401/attachment/0a7ca8250903491ab683f4c3264e84d3.gif?
展開 一維線彈性應力波在有限長桿中傳播（應力波基礎；固體中的應力波）
波動是一種常見的物質運動形式。波動是質點群聯合起來表現出的周而復始的運動現象。其成因是介質中質點受到相鄰質點的擾動而隨著運動，并將振動形式由遠及近的傳播開來，各質點間存在相互作用的力。在可變形固體介質中，對力學平衡狀態的擾動表現為質點速度的變化和相應的應力、應變狀態的變化。由于可變形介質的特性，當固體中的某些部分受到擾動因而處于力學上的不平衡狀態時，固體中的其他部分需要一定的時間才能感受到這種不平衡。當固體發生振動時，這種因應力和應變的變化而引起的擾動以波的形式在固體中傳播。
展開 序號 材料名稱 彈性模量 剪切模量 泊松比 熔點 線膨脹系數 熱導率 比熱容
(×105MPa) (×105MPa) (oC) (×10-6/K) (W/(m·k)) (J/(kg·K))
1 灰口鑄鐵/白口鑄鐵 1.13-1.57 0.45 0.23-0.27 1200 8.5-11.6 39.2 470
2 可鍛鑄鐵 1.55 0.45 81.1/純鐵 455/純鐵
3 碳鋼 2.0-2.1 0.79-0.81 0.25-0.28 1400-1500 11.3-13 49.8 465
4 鎳鉻鋼、合金鋼 2.06 0.79-0.81 0.25-0.3 11.5-14.5 15 460
5 鑄鋼 1.75 0.3 49.8 470
6 軋制純銅 1.08 0.39 0.31-0.34 1083 17.5 398 386
7 冷拔純銅 1.27 0.4-0.48 1083 17.5 407 418
8 軋制磷青銅 1.13 0.41 0.32-0.35 17.9 22.2鎳青銅 410/鎳青銅
9 冷拔黃銅 0.90-0.97 034-0.37 0.32-0.42 1083 18.8 106 377
10 軋制錳青銅 1.08 0.39 0.35 24.8錫青銅 343/錫青銅
11 軋制鋁 0.69 0.26-0.27 0.32-0.36 658 238/純鋁 902/純鋁
12 鑄鋁青銅 1.03 0.41 0.3 17.9 56 420
13 硬鋁合金 0.7 0.27 0.3 23.6 162/硅鋁 871/硅鋁
14 軋制鋅 0.82 0.31 0.27 121 388
15 鉛 0.17 0.07 0.42 327 35 126
16 球墨鑄鐵 1.4-1.54
展開 固體中的彈性波含有縱波、橫波，也有稱為膨脹波、剪切波等等，不同領域叫法不同。
特別是彈性波遇到裂縫、空洞、界面發生散射時，縱波和橫波往往會同時產生，如果單單從位移場或應力場是無法區分的
根據彈性波理論，
位移場的散度 就是膨脹波
位移場的旋度就是剪切波
所以對位移場計算一下散度和旋度就可以分別獲得膨脹波和剪切波
我只算2D的情況，這里給一個例子（matlab）
dx=0.1e-3;
dy=0.1e-3;
[x,y]=meshgrid(0:x:1e-1,-16e-3:y:-6e-3);
%時間' L3 u; H: u* J$ |: K
t=24e-6;3 A2 m8 M( u+ w% |/ o
%總位移6 {/ q( f9 v& f J+ U5 ]!
展開 固體中的彈性波含有縱波、橫波，也有稱為膨脹波、剪切波等等，不同領域叫法不同。
特別是彈性波遇到裂縫、空洞、界面發生散射時，縱波和橫波往往會同時產生，如果單單從位移場或應力場是無法區分的。
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<h1 class="ql-align-center"><strong>等截面均勻圓柱桿中扭轉波</strong></h1><div contenteditable="false" width="100%">
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<p>本文研究分析，對于有限長桿的一端完全固定，一端加載，考慮來自固定端的反射波時的情況。當桿中傳播的應力波到達桿的另一端時，將發生波的反射，是對入射波波陣面后方狀態的一個新的擾動，這一新擾動的傳播就是反射波。從仿真報告的圖11和圖12可得，彈性波在固定端的反射，質點速度為零，而應力加倍</p><div contenteditable="false" width="100%">
<figure
</p><p> 本案例建立了一簡化的三層壓電能換能器結構模型，模型由上至下分別為鈷酸鋰、銅箔、鈷酸鋰，此外，考慮了完美匹配層或虛構域等減少聲波反彈，基于COMSOL軟件建立了二維模型，采用彈性波和壓力聲學物理場模塊，計算了多層介質下的聲壓分布圖，如圖1所示，底部設置接收裝置，接收完整的波形信號，如圖2所示。
<p>本案例基于COMSOL軟件模擬了一列車快速行駛過程中的產生的彈性波傳播過程，模擬結果如圖所示：</p><p><img src="https://img.jishulink.com/upload/202208/1b65af3c364c4168aa00edc5f9e8d191.gif" alt="Untitled.gif"></p><p>感興趣的朋友，可下載模型源文件，歡迎合作交流</p><p><
一維線彈性應力波在有限長桿中傳播（應力波基礎；固體中的應力波）
波動是一種常見的物質運動形式。波動是質點群聯合起來表現出的周而復始的運動現象。其成因是介質中質點受到相鄰質點的擾動而隨著運動，并將振動形式由遠及近的傳播開來，各質點間存在相互作用的力。在可變形固體介質中，對力學平衡狀態的擾動表現為質點速度的變化和相應的應力、應變狀態的變化。由于可變形介質的特性，當固體中的某些部分受到擾動因而處于力學上的不平衡狀態時
求助關于隧道抗震粘彈性邊界，地震波斜入射
該模型使用“多孔彈性波”物理場接口對泡沫進行建模。內置的內部穿孔板模型用于表示耳機外殼中的穿孔和網格。人造耳耦合到簡化的耳道，并且特別分析了耳鼓的阻抗。等效電路用于模擬耳機中的驅動器。
固體中的彈性波含有縱波、橫波，也有稱為膨脹波、剪切波等等，不同領域叫法不同。
特別是彈性波遇到裂縫、空洞、界面發生散射時，縱波和橫波往往會同時產生，如果單單從位移場或應力場是無法區分的
根據彈性波理論，
位移場的散度 就是膨脹波
位移場的旋度就是剪切波
所以對位移場計算一下散度和旋度就可以分別獲得膨脹波和剪切波
我只算2D的情況，這里給一個例子（matlab）
dx=0.1e-3;
dy=0.1e-
固體中的彈性波含有縱波、橫波，也有稱為膨脹波、剪切波等等，不同領域叫法不同。
特別是彈性波遇到裂縫、空洞、界面發生散射時，縱波和橫波往往會同時產生，如果單單從位移場或應力場是無法區分的。
根據彈性波理論，
位移場的散度 就是膨脹波
位移場的旋度就是剪切波
所以對位移場計算一下散度和旋度就可以分別獲得膨脹波和剪切波
我只算2D的情況，這里給一個例子（matlab）
dx=0.1e-3;
dy=0.1e
序號 材料名稱 彈性模量 剪切模量 泊松比 熔點 線膨脹系數 熱導率 比熱容
(×105MPa) (×105MPa) (oC) (×10-6/K) (W/(m·k)) (J/(kg·K))
1 灰口鑄鐵/白口鑄鐵 1.13-1.57 0.45 0.23-0.27 1200 8.5-11.6 39.2 470
2 可鍛鑄鐵 1.55 0.45 81.1/純鐵 455/純鐵
3 碳鋼
