高功率激光器
關(guān)注創(chuàng)建者：匿名 創(chuàng)建時(shí)間：2026-01-04
高功率激光器的實(shí)例教程
JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器
來(lái)源:訊技光電 作者: 技術(shù)部
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。 相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。 溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。 此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。 因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問(wèn)題和傳播模式問(wèn)題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來(lái)定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開(kāi)邊界條件，并模擬了到無(wú)限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
展開(kāi) 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。 相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。 溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。 此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。 因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問(wèn)題和傳播模式問(wèn)題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來(lái)定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開(kāi)邊界條件，并模擬了到無(wú)限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過(guò)折射率的變化來(lái)模擬的。
展開(kāi) 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問(wèn)題和傳播模式問(wèn)題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來(lái)定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開(kāi)邊界條件，并模擬了到無(wú)限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過(guò)折射率的變化來(lái)模擬的。
展開(kāi) 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問(wèn)題和傳播模式問(wèn)題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來(lái)定義溝槽之間熱源的位置
在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開(kāi)邊界條件，并模擬了到無(wú)限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。
在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合
溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過(guò)折射率的變化來(lái)模擬的。
展開(kāi) 在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的.
熱傳導(dǎo)項(xiàng)目
為了研究溫度對(duì)傳播模式的影響，我們首先必須確定設(shè)備內(nèi)的溫度分布。 相應(yīng)的項(xiàng)目文件位于單獨(dú)的子文件夾“heat”中。 溫度分布的長(zhǎng)度尺度當(dāng)然比光學(xué)分布圖大得多。 此外，還必須考慮設(shè)備，散熱器等的整體安裝。 因此，我們?cè)黾恿擞糜跍囟饶M的布局尺寸:
熱問(wèn)題和傳播模式問(wèn)題的布局在基本文件夾中只在計(jì)算域的大小上不同，它裁剪所有其他定義的平行四邊形。此外，在熱布局中，我們有一個(gè)額外的平行四邊形，用來(lái)定義溝槽之間熱源的位置 在源文件中定義了以下熱源:為DomainId=1000的平行四邊形分配一個(gè)空間均勻的熱源，并為邊界指定溫度源.
熱模擬的邊界條件為:
固定的邊界條件對(duì)給定的溫度設(shè)置了溫度分布并模擬了散熱器。輻射邊界條件是熱模擬的開(kāi)邊界條件，并模擬了到無(wú)限環(huán)境熱輻射。在源文件中定義了邊界的相應(yīng)溫度。在給定熱源下所得到的溫度分布如下所示:
對(duì)于熱模擬，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化也是可用的，自適應(yīng)網(wǎng)格細(xì)化可以清晰地細(xì)化溫度場(chǎng)解顯示出最顯著特征的網(wǎng)格.
熱效應(yīng)與光學(xué)模擬的耦合 溫度升高對(duì)光學(xué)模擬的物理影響是通過(guò)折射率的變化來(lái)模擬的。JCMsuite提供了對(duì)材料文件中定義的介電常數(shù)的熱光學(xué)校正，計(jì)算出的基本模態(tài)如下所示:
項(xiàng)目定義使用了基本傳播模式示例中的標(biāo)準(zhǔn)設(shè)置. 熱透鏡
為了量化熱透鏡的效果，我們?cè)趨⒖甲游募A中定義了一個(gè)參考項(xiàng)目。
展開(kāi) 
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高功率激光器的最新內(nèi)容
因此，激光測(cè)月系統(tǒng)需要更大口徑的望遠(yuǎn)鏡（如我國(guó)“天琴計(jì)劃”的1.2米口徑望遠(yuǎn)鏡）、更高功率的激光發(fā)射器和更靈敏的超導(dǎo)單光子探測(cè)器，才能實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的高精度測(cè)量。
簡(jiǎn)介
激光擴(kuò)束準(zhǔn)直系統(tǒng)是激光傳輸、激光加工、激光雷達(dá)及天文觀測(cè)等領(lǐng)域的核心光學(xué)組件，可按指定倍率擴(kuò)大光束直徑、壓縮發(fā)散角，保障長(zhǎng)距離傳輸時(shí)的高平行度與高能量密度。本案例依托 OAS 光學(xué)軟件，完成激光擴(kuò)束準(zhǔn)直系統(tǒng)的全流程建模、仿真、優(yōu)化與性能驗(yàn)證，精準(zhǔn)量化光束傳播特性、像差水平與準(zhǔn)直性能，為工程化設(shè)計(jì)提供可靠數(shù)據(jù)支撐與優(yōu)化方向。
案例設(shè)置與操作
模型構(gòu)建
采用 OAS 軟件序列光線追跡模式
韓國(guó)NF推出的功放系列產(chǎn)品在音頻功放領(lǐng)域享有盛譽(yù)，芯片采用先進(jìn)的數(shù)字信號(hào)處理技術(shù)，能實(shí)現(xiàn)高保真的音頻放大，為用戶帶來(lái)真實(shí)、震撼的音樂(lè)體驗(yàn)。多通道DSP功放IC具備多通道輸出，適用于不同音響系統(tǒng)需求，輕松搭建高品質(zhì)多聲道音響系統(tǒng)。在音響系統(tǒng)中音頻功放能夠?qū)㈦娦盘?hào)轉(zhuǎn)換為音頻信號(hào)，提供清晰、強(qiáng)大的音頻效果，而功放內(nèi)置DSP能對(duì)音頻信號(hào)進(jìn)行精確的處理和調(diào)整；為音響系統(tǒng)提供更加清晰和強(qiáng)大的音頻效果。
激光測(cè)距技術(shù)應(yīng)用—太空探索3個(gè)月前
因此，激光測(cè)月系統(tǒng)需要<strong>更大口徑的望遠(yuǎn)鏡</strong>（如我國(guó)“天琴計(jì)劃”的1.2米口徑望遠(yuǎn)鏡）、<strong>更高功率的激光發(fā)射器</strong>和<strong>更靈敏的超導(dǎo)單光子探測(cè)器</strong>，才能實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定的高精度測(cè)量。
而高功率激光器對(duì)反射鏡要求極高，需盡可能接近100%反射率并最小化吸收損耗。因此，必須采用全電介質(zhì)膜堆以降低吸收并提高反射率。
通過(guò)向量法或?qū)Ъ{軌跡法可以證明在基板中鍍高低折射率交替的多層1/4波長(zhǎng)膜堆可獲得極高的反射率。反射率公式為：
應(yīng)用該公式，為了使反射率要到達(dá)99.5%，周期數(shù)m至少需為8.
數(shù)字音頻放大器的核心工作原理是將模擬音頻信號(hào)轉(zhuǎn)換為數(shù)字信號(hào)，通過(guò)數(shù)字信號(hào)處理后放大，再轉(zhuǎn)換為模擬信號(hào)驅(qū)動(dòng)揚(yáng)聲器。
信號(hào)轉(zhuǎn)換與處理：
模數(shù)轉(zhuǎn)換?：輸入的連續(xù)變化模擬信號(hào)通過(guò)采樣、量化和編碼轉(zhuǎn)換為數(shù)字信號(hào)（如PCM或ADPCM編碼）。
數(shù)字處理?：數(shù)字信號(hào)經(jīng)DSP優(yōu)化（如濾波、增益調(diào)節(jié)），提升音質(zhì)或?qū)崿F(xiàn)特定音效。
數(shù)模轉(zhuǎn)換?：處理后的數(shù)字信號(hào)通過(guò)數(shù)模轉(zhuǎn)換器（DAC）還原為模擬信號(hào)。
指南3 如何計(jì)算Yb:YAG薄片激光器的熱透鏡和激光功率輸出？
目錄
1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布 1
2. 用EFA定義邊界條件 3
3. 選項(xiàng)定義控制FEA 4
4. FEA結(jié)果顯示 5
5. FEA結(jié)果拋物線擬合 6
6. 在模式中插入熱透鏡 7
7. 激光功率輸出計(jì)算 8
1．運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布
JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器8個(gè)月前
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的
JCMSuite應(yīng)用-高功率半導(dǎo)體激光器8個(gè)月前
在本教程項(xiàng)目中，我們研究了加熱對(duì)實(shí)際二極管激光器模式輪廓的影響，即熱透鏡。溫度的變化會(huì)引起材料折射率的變化。這當(dāng)然會(huì)影響波導(dǎo)模式的形狀和傳播常數(shù)。通常加熱會(huì)增加折射率，從而導(dǎo)致模式的橫向壓縮.
下圖是我們分析的超大型光波導(dǎo)激光器的截面：
二極管激光器由一個(gè)pn-結(jié)組成。用于激光模式的橫向波導(dǎo)是由蝕刻在結(jié)構(gòu)中的兩個(gè)溝槽形成的。橫截面是由布局文件中的一些平行四邊形設(shè)置的
目錄
1. 運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布1
2. 用EFA定義邊界條件3
3. 選項(xiàng)定義控制FEA4
4. FEA結(jié)果顯示5
5. FEA結(jié)果拋物線擬合6
6. 在模式中插入熱透鏡7
7. 激光功率輸出計(jì)算8
1．運(yùn)行LASCAD并定義泵浦光分布
運(yùn)行LASCAD，從路徑C:Program FilesLASCADTutorials中打開(kāi)tutorial
