ansys局部模型的案例
通用的非局部GTN模型模型
參考文獻(xiàn):《Numerical implementation of a non-local GTN model for explicit FE simulation of ductile damage and fracture》
GTN 一類“耦合型”損傷模型在軟化階段會(huì)產(chǎn)生應(yīng)變/損傷高度局部化，解失去橢圓性，導(dǎo)致結(jié)果強(qiáng)依賴單元尺寸（“網(wǎng)格越細(xì)，帶寬越窄、耗能趨零”）——這是做延性斷裂數(shù)值預(yù)測時(shí)公認(rèn)的頑疾
作者沿 Tvergaard–Needleman 的思路，把孔隙率的演化率做非局部積分平均（積分型非局部），并在顯式算法里給出一套能“真正規(guī)模不敏感”的數(shù)值實(shí)現(xiàn)：
1，用權(quán)函數(shù)實(shí)現(xiàn)非局部孔隙率演化
2，提出“交替推進(jìn)”的非局部更新，更加穩(wěn)健
3，彈性區(qū)也更新非局部量
4，鄰接矩陣用“當(dāng)前構(gòu)形”逐步更新（精度更高，計(jì)算成本更大）
通過這一套精心設(shè)計(jì)的非局部數(shù)值方案實(shí)現(xiàn)了全局力學(xué)響應(yīng)隨網(wǎng)格細(xì)化明顯趨于網(wǎng)格無關(guān)，結(jié)果如下所示：
局部和非局部不同網(wǎng)格密度下的當(dāng)前孔洞體積分?jǐn)?shù)分布示意圖：
可以看到不同網(wǎng)格密度下，nonlocal模型的孔隙度幾乎保持不變
幾種不同網(wǎng)格密度下，局部和非局部模型的力位移曲線如下：
非局部模型的不同網(wǎng)格密度下的斷裂行為的一致性也顯著高于局部模型。
然而這類型模型通常計(jì)算的開銷會(huì)顯著高于局部模型，相對(duì)困難應(yīng)用于工程規(guī)模的計(jì)算，不過學(xué)術(shù)研究價(jià)值很高。感興趣的可以繼續(xù)在此基礎(chǔ)上進(jìn)行擴(kuò)展分析，如在當(dāng)前模型中引入各向異性屈服，梯度效應(yīng)，剪切損傷之類。這里顯示按照作者思路編寫代碼的實(shí)現(xiàn)效果。
展開 一類非局部GTN模型------考慮應(yīng)變梯度效應(yīng)GTN模型
應(yīng)變梯度模型（Strain Gradient Model）是一種材料模型，由 Gurtin 和 Sternberg 在 1962 年引入的，用于研究非局部效應(yīng)對(duì)連續(xù)介質(zhì)行為的影響。然而，這個(gè)模型直到近年來才開始在納米材料領(lǐng)域得到廣泛的應(yīng)用和研究。材料被視為連續(xù)、均質(zhì)的介質(zhì)，其行為由宏觀應(yīng)力和應(yīng)變張量描述。然而，當(dāng)材料的尺寸減小到與其微結(jié)構(gòu)大小相同的數(shù)量級(jí)時(shí)，傳統(tǒng)模型就不再適用，因?yàn)槲⒂^結(jié)構(gòu)的影響變得更加顯著。
應(yīng)變梯度模型引入了一個(gè)額外的應(yīng)變梯度項(xiàng)來描述材料的非局部行為。這個(gè)梯度項(xiàng)捕捉了在微觀尺度上材料應(yīng)變的變化率。
相對(duì)于傳統(tǒng)塑性模型，應(yīng)變梯度塑性模型的主要優(yōu)勢體現(xiàn)在
更準(zhǔn)確地描述納米尺度下的材料行為。在納米尺度下，材料的微觀結(jié)構(gòu)對(duì)其力學(xué)行為有著重要的影響。傳統(tǒng)的連續(xù)介質(zhì)力學(xué)模型無法很好地描述這種非局部行為，而應(yīng)變梯度模型通過引入應(yīng)變梯度項(xiàng)，可以更準(zhǔn)確地描述納米材料的力學(xué)行為。
提高了預(yù)測材料性質(zhì)的能力。應(yīng)變梯度模型可以更好地捕捉材料的微觀尺度下的非局部效應(yīng)，從而提高了模型預(yù)測材料力學(xué)性質(zhì)的能力。
可以揭示材料行為的新特性。應(yīng)變梯度模型可以更好地描述納米材料的強(qiáng)度、韌性、斷裂行為等特性，從而有助于揭示材料行為的新特性和機(jī)制。
為納米加工和納米器件設(shè)計(jì)提供了指導(dǎo)。應(yīng)變梯度模型可以幫助人們更好地理解納米材料的力學(xué)行為，從而為納米加工和納米器件設(shè)計(jì)提供指導(dǎo)。例如，在設(shè)計(jì)納米器件時(shí)，需要考慮材料的強(qiáng)度、韌性等特性，應(yīng)變梯度模型可以幫助人們更準(zhǔn)確地預(yù)測這些特性，從而指導(dǎo)器件的設(shè)計(jì)和優(yōu)化。
在過去的幾十年中，應(yīng)變梯度模型得到了不斷的發(fā)展和完善。其中一個(gè)重要的進(jìn)展是基于變分原理的應(yīng)變梯度模型，這種方法可以更好地處理材料的宏觀和微觀結(jié)構(gòu)之間的相互作用。
展開 ANSA局部模型更改，怎么快速修改網(wǎng)格？
在我們產(chǎn)品設(shè)計(jì)周期中，模型更改是很常見的事。而整個(gè)模型都修改又顯得費(fèi)時(shí)費(fèi)力，并且對(duì)大部分網(wǎng)格做了很多重復(fù)性工作，會(huì)使我們工程師叫苦連天，因此，這里給大家介紹一種快速的修改網(wǎng)格的方法，讓大家減少煩惱，告別重復(fù)性工作。
本方法的主要精髓就是他改哪的模型我們就只需修改那的網(wǎng)格。首先，得準(zhǔn)備之前畫好的網(wǎng)格模型和修改后的三維模型，這里必須注意的是兩個(gè)模型之間的位置是沒有任何更改的，是可以完全重合上的；然后將網(wǎng)格和修改的三維模型分別導(dǎo)入到ANSA中。注意，他們導(dǎo)入的順序沒有嚴(yán)格規(guī)定，但導(dǎo)入第一個(gè)模型是用open，導(dǎo)入第二個(gè)模型是用merge，這樣就確保兩個(gè)模型都在一個(gè)界面中了。
這里用了兩個(gè)比較簡單的模型來舉例（復(fù)雜模型同理）：
首先，先分析模型，從圖中看出，修改過得模型只有下面多了一塊凸臺(tái)，因此，我們可以在ANSA中把修改過的局部給切掉，再將切掉部分粘在原網(wǎng)格模型上，最后將局部網(wǎng)格重新劃分即可得到新的網(wǎng)格。
具體操作如下：
1、將兩個(gè)模型同時(shí)顯示。
2、在TOPO>Faces中找到Plane Cut，點(diǎn)擊之后在模型上選擇三個(gè)點(diǎn)確定一個(gè)平面，然后選擇需要切割的面，用這個(gè)平面將兩個(gè)模型分別切成兩半。
3、僅顯示原網(wǎng)格模型，將下面需要修改的局部的面全部刪除，這一步的作用是給修改的局部面騰地方；
4、僅顯示修改過的模型，將下面修改的局部面保留，其他都刪除，做完這一步剛好與原網(wǎng)格模型湊成一整個(gè)模型；
5、在TOPO>Faces中找到Set PID，點(diǎn)擊之后選擇所有面，按中鍵會(huì)彈出如下對(duì)話框，選擇其中任意一個(gè)都行，這一步的作用是把所有面的PID都統(tǒng)一，方便后續(xù)操作。
展開 非局部晶體塑性本構(gòu)模型實(shí)現(xiàn)與案例演示
Ma和Roters引入的基于位錯(cuò)密度的本構(gòu)模型（Ma和Roter，2004；Ma、Roters和Raabe，2006a，b）使用移動(dòng)位錯(cuò)ρmα，沿著滑移系統(tǒng)α滑動(dòng)，以適應(yīng)部分外部塑性變形，在基于位錯(cuò)的模型中，Orowan方程通常代替唯象的冪律流動(dòng)方程
其中ρm是統(tǒng)計(jì)儲(chǔ)存位錯(cuò)密度，b是伯格斯矢量，v是可移動(dòng)位錯(cuò)密度平均速度，統(tǒng)計(jì)儲(chǔ)存位錯(cuò)密度表示為初始統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度和變形過程中統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度增量之和，統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度演化表示為
其中dαβ是位錯(cuò)增殖相互作用張量，kc和knc分別作為控制共面和非共面滑移系統(tǒng)相互作用系數(shù)大小的常數(shù)。量rαc是位錯(cuò)湮滅的位錯(cuò)捕獲半徑，并隨溫度和變形速率的變化（Kocks，1976），通常使用考慮統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度的本構(gòu)模型，即從一個(gè)材料點(diǎn)的加載歷史可以充分描述本構(gòu)行為。對(duì)于多晶體的應(yīng)力-應(yīng)變曲線和織構(gòu)預(yù)測，溫度效應(yīng)，局部位錯(cuò)模型已被證明是強(qiáng)大和有效的。
然而，如果模擬規(guī)模變小，例如在專注于納米壓痕（Zaafarani et al.，20082006）和微柱壓縮（Raabe，Ma和Roters，2007a）的研究中，則局部模型可能由于無法描述尺寸效應(yīng)而不足，較小晶粒尺寸的強(qiáng)化效應(yīng)是由于晶界附近非均勻塑性變形的體積分?jǐn)?shù)較高。文獻(xiàn)中有幾種基于位錯(cuò)機(jī)制的解釋，如晶界前移動(dòng)位錯(cuò)的堆積，導(dǎo)致應(yīng)力集中，從而增加晶界附近的滑移阻力或應(yīng)變梯度，從而產(chǎn)生額外的位錯(cuò)密度增量，從而增加滑移阻力（Evers等人，2002）。此外，不同類型的實(shí)驗(yàn)，如微扭轉(zhuǎn)、微彎曲、顆粒增強(qiáng)金屬基復(fù)合材料的變形和顯微壓痕硬度測試，都清楚地顯示了流動(dòng)應(yīng)力的長度尺度依賴性
在這些實(shí)驗(yàn)中，通常會(huì)發(fā)生不均勻的塑性變形，這可能會(huì)導(dǎo)致材料點(diǎn)附近的方向和應(yīng)變梯度。這些梯度可能與幾何必要位錯(cuò)（GND）相關(guān)（Ashby，1970）。在現(xiàn)象學(xué)模型中，如何將GND整合到本構(gòu)模型中并不簡單。
展開 
設(shè)計(jì)仿真 | Marc基于非局部效應(yīng)Lemaitre損傷模型小結(jié)
01
概 述
對(duì)于常規(guī)的CAE失效問題，針對(duì)以不同的單元網(wǎng)格尺寸建模分析韌性金屬材料損傷模型，而損傷變量取決于（局部）總等效塑性應(yīng)變，導(dǎo)致仿真結(jié)果隨網(wǎng)格尺寸變化的差異性。在模擬過程中，因局部效應(yīng)引起的模型應(yīng)變局部軟化將從損傷累積失效點(diǎn)開始，歸因于應(yīng)變局部軟化，為得到精確結(jié)果而細(xì)化網(wǎng)格往往引起仿真的求解困難，甚至導(dǎo)致求解無法收斂，計(jì)算中途停止的問題。
為了避免此類數(shù)值求解問題發(fā)生，我們會(huì)使用非局部效應(yīng)（不考慮局部效應(yīng)）總等效塑性應(yīng)變來計(jì)算損傷變量，由結(jié)構(gòu)過程計(jì)算的總等效塑性應(yīng)變場被轉(zhuǎn)換為非局部效應(yīng)（交錯(cuò)方法），意味著將局部值“擴(kuò)散”為非局部值，應(yīng)變擴(kuò)散由長度參數(shù)控制，以這種方式，應(yīng)變局部效應(yīng)不受定單元網(wǎng)格尺寸控制，而是受“非局部長度參數(shù)”限制（這與真實(shí)材料中發(fā)生的情況類似，應(yīng)變局部效應(yīng)將分布在相對(duì)較小的區(qū)域上），換句話說，該分析對(duì)網(wǎng)格細(xì)化不敏感。
02
案例分析過程
用軸對(duì)稱單元分析開槽圓柱桿，材料為具有應(yīng)變硬化的彈塑性材料。
展開 非局部晶體塑性本構(gòu)模型實(shí)現(xiàn)與案例演示
Ma和Roters引入的基于位錯(cuò)密度的本構(gòu)模型（Ma和Roter，2004；Ma、Roters和Raabe，2006a，b）使用移動(dòng)位錯(cuò)ρmα，沿著滑移系統(tǒng)α滑動(dòng)，以適應(yīng)部分外部塑性變形，在基于位錯(cuò)的模型中，Orowan方程通常代替唯象的冪律流動(dòng)方程
其中ρm是統(tǒng)計(jì)儲(chǔ)存位錯(cuò)密度，b是伯格斯矢量，v是可移動(dòng)位錯(cuò)密度平均速度，統(tǒng)計(jì)儲(chǔ)存位錯(cuò)密度表示為初始統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度和變形過程中統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度增量之和，統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度演化表示為
其中dαβ是位錯(cuò)增殖相互作用張量，kc和knc分別作為控制共面和非共面滑移系統(tǒng)相互作用系數(shù)大小的常數(shù)。量rαc是位錯(cuò)湮滅的位錯(cuò)捕獲半徑，并隨溫度和變形速率的變化（Kocks，1976），通常使用考慮統(tǒng)計(jì)位錯(cuò)密度的本構(gòu)模型，即從一個(gè)材料點(diǎn)的加載歷史可以充分描述本構(gòu)行為。對(duì)于多晶體的應(yīng)力-應(yīng)變曲線和織構(gòu)預(yù)測，溫度效應(yīng)，局部位錯(cuò)模型已被證明是強(qiáng)大和有效的。
然而，如果模擬規(guī)模變小，例如在專注于納米壓痕（Zaafarani et al.，20082006）和微柱壓縮（Raabe，Ma和Roters，2007a）的研究中，則局部模型可能由于無法描述尺寸效應(yīng)而不足，較小晶粒尺寸的強(qiáng)化效應(yīng)是由于晶界附近非均勻塑性變形的體積分?jǐn)?shù)較高。文獻(xiàn)中有幾種基于位錯(cuò)機(jī)制的解釋，如晶界前移動(dòng)位錯(cuò)的堆積，導(dǎo)致應(yīng)力集中，從而增加晶界附近的滑移阻力或應(yīng)變梯度，從而產(chǎn)生額外的位錯(cuò)密度增量，從而增加滑移阻力（Evers等人，2002）。此外，不同類型的實(shí)驗(yàn)，如微扭轉(zhuǎn)、微彎曲、顆粒增強(qiáng)金屬基復(fù)合材料的變形和顯微壓痕硬度測試，都清楚地顯示了流動(dòng)應(yīng)力的長度尺度依賴性
在這些實(shí)驗(yàn)中，通常會(huì)發(fā)生不均勻的塑性變形，這可能會(huì)導(dǎo)致材料點(diǎn)附近的方向和應(yīng)變梯度。這些梯度可能與幾何必要位錯(cuò)（GND）相關(guān)（Ashby，1970）。在現(xiàn)象學(xué)模型中，如何將GND整合到本構(gòu)模型中并不簡單。
展開 設(shè)計(jì)仿真 | Marc基于非局部效應(yīng)Lemaitre損傷模型小結(jié)
01
概 述
對(duì)于常規(guī)的CAE失效問題，針對(duì)以不同的單元網(wǎng)格尺寸建模分析韌性金屬材料損傷模型，而損傷變量取決于（局部）總等效塑性應(yīng)變，導(dǎo)致仿真結(jié)果隨網(wǎng)格尺寸變化的差異性。在模擬過程中，因局部效應(yīng)引起的模型應(yīng)變局部軟化將從損傷累積失效點(diǎn)開始，歸因于應(yīng)變局部軟化，為得到精確結(jié)果而細(xì)化網(wǎng)格往往引起仿真的求解困難，甚至導(dǎo)致求解無法收斂，計(jì)算中途停止的問題。
為了避免此類數(shù)值求解問題發(fā)生，我們會(huì)使用非局部效應(yīng)（不考慮局部效應(yīng)）總等效塑性應(yīng)變來計(jì)算損傷變量，由結(jié)構(gòu)過程計(jì)算的總等效塑性應(yīng)變場被轉(zhuǎn)換為非局部效應(yīng)（交錯(cuò)方法），意味著將局部值“擴(kuò)散”為非局部值，應(yīng)變擴(kuò)散由長度參數(shù)控制，以這種方式，應(yīng)變局部效應(yīng)不受定單元網(wǎng)格尺寸控制，而是受“非局部長度參數(shù)”限制（這與真實(shí)材料中發(fā)生的情況類似，應(yīng)變局部效應(yīng)將分布在相對(duì)較小的區(qū)域上），換句話說，該分析對(duì)網(wǎng)格細(xì)化不敏感。
02
案例分析過程
用軸對(duì)稱單元分析開槽圓柱桿，材料為具有應(yīng)變硬化的彈塑性材料。
展開 ABAQUS中復(fù)合材料建模，在復(fù)雜的模型時(shí)，如何建立局部坐標(biāo)系呢
ABAQUS中復(fù)合材料建模，在復(fù)雜的模型時(shí)，如何建立局部坐標(biāo)系呢
ANSYS workbench如何施加局部載荷（印記面功能）
在金典版本的ANSYS中，我們可以直接施加集中力在節(jié)點(diǎn)上，在某個(gè)局部范圍內(nèi)上，但是在ANSYS workbench中就沒有那么方便了，比如一個(gè)體或者面上，無法實(shí)現(xiàn)局部力作用。
但是在workbench中有一個(gè)功能可以實(shí)現(xiàn)，imprint face（就是傳說中的印記功能），在前面DM編輯中創(chuàng)建，隨便創(chuàng)建你想要的局部效果，然后在mechanical中將力局部施加在你創(chuàng)建的印記面上。
例如：
（1）創(chuàng)建一個(gè)長方體
在DM，創(chuàng)建一個(gè)長方體。
（2）創(chuàng)建一個(gè)加力印記面。
現(xiàn)在準(zhǔn)備在該長方體的上面某個(gè)地方，創(chuàng)建一個(gè)施加集中力的地方。
首先選擇該長方體的上表面創(chuàng)建一個(gè)平面。
接著在該面（plane4)上創(chuàng)建一個(gè)圓形，這需要使用繪制草圖的方式。
并使用尺寸約束對(duì)該圓形定位，并確定圓的半徑，如果是集中力，自然小一點(diǎn)為好。
其尺寸如下
最后使用拉伸的方式拉伸該草圖，但是要注意在拉伸的細(xì)節(jié)視圖中所進(jìn)行的設(shè)置。
此處，操作是imprint faces,就像蓋印章一樣，在這里蓋一個(gè)面而已。
結(jié)果如下
現(xiàn)在該表面生成了一個(gè)加力面，這就是前期*好的一個(gè)后期施加力的局部面。
（3）劃分網(wǎng)格。
自動(dòng)生成劃分網(wǎng)格。
仔細(xì)觀察我們剛創(chuàng)建的加力面。
加入一個(gè)局部細(xì)分后，結(jié)果如下
這個(gè)網(wǎng)格并不理想。有更好的方式可以把網(wǎng)格劃分得很漂亮，但是，這不是我們的的重點(diǎn)，所以，自己在慢慢玩
（4）施加固定邊界條件。
固定左端面
（5）在加力面上施加集中力。
（6）計(jì)算一下
（7）看看效果
然而
對(duì)于空間實(shí)體而言，集中力很少只是施加在一個(gè)點(diǎn)上，比如金典ANSYS中施加集中力也不會(huì)只在一個(gè)節(jié)點(diǎn)上，比如一條線上的節(jié)點(diǎn)，或者多個(gè)節(jié)點(diǎn)，類似就是會(huì)有一個(gè)加力面的效果。
展開 干貨 | ANSYS Workbench局部網(wǎng)格劃分方法介紹
此外，建立網(wǎng)格模型所花費(fèi)的時(shí)間往往是取得 CAE 解決方案所 耗費(fèi)時(shí)間中的一個(gè)重要部分。因此，一個(gè)越好的自動(dòng)化網(wǎng)格工具，越能得到好的解決方案。本文重點(diǎn)介紹ANSYS Workbench局部網(wǎng)格劃分方法。
1.ANSYSMesh模塊創(chuàng)建
將workbench界面左側(cè)工具欄中的“Mesh”拖入至右側(cè)空白區(qū)域松開鼠標(biāo)創(chuàng)建一個(gè)網(wǎng)格劃分模塊，然后右擊“Mesh”模塊下的“Geometry”導(dǎo)入幾何文件，如圖1所示。
圖1 ANSYS Mesh模塊創(chuàng)建
2.ANSYS Mesh網(wǎng)格劃分方法
右擊“Mesh”后，插入網(wǎng)格劃分方法，如圖2所示。
圖2 插入網(wǎng)格劃分方法
ANSYS Mesh網(wǎng)格劃分方法包括自動(dòng)劃分、四面體、六面體主導(dǎo)、掃略和多區(qū)五種網(wǎng)格劃分方法，如圖3所示。
展開 ANSYS workbench中如何建立局部坐標(biāo)系。
ANSYS workbench中如何建立局部坐標(biāo)系。
ANSYS經(jīng)典三種局部結(jié)構(gòu)耦合約束方法介紹（重點(diǎn)介紹RBE3）
定義局部剛性區(qū)域rbe3,node_master,all,all !定義載荷傳導(dǎo)區(qū)域allsel,all!!!!!!!!!!!!!約束nsel,s,loc,x,0d,all,allallsel,all!!!!!!!!!!!!!!!加載f,node_master,fy,-100!!!!!!!!!求解/solusolvefinish/post1PLNSOL, U,Y
方型梁的有限元模型，端部定義局部耦合區(qū)域：
定義局部剛性區(qū)域（CERIG）縱向位移云圖：
定義載荷傳導(dǎo)區(qū)域（RBE3）縱向位移云圖：
對(duì)比一下，很容易就看出RBE3和CERIG的區(qū)別了！
完結(jié)
文章來源：ansys學(xué)習(xí)分享網(wǎng)
展開 ANSYS ACP復(fù)合材料鋪層固定機(jī)翼蒙皮肋筋仿真，附講解視頻及模型文件 ￥98
網(wǎng)格尺寸設(shè)置：在ANSYS ACP中，網(wǎng)格劃分是復(fù)合材料分析的重要步驟。首先，根據(jù)幾何模型的復(fù)雜程度，設(shè)置合理的全局網(wǎng)格尺寸，確保網(wǎng)格既能捕捉細(xì)節(jié)又不會(huì)過于密集。對(duì)于關(guān)鍵區(qū)域（如蒙皮與肋板接觸處），可進(jìn)行局部網(wǎng)格加密。使用殼單元（Shell Elements）進(jìn)行劃分，確保層間應(yīng)力分析的準(zhǔn)確性。劃分后需檢查網(wǎng)格質(zhì)量，避免畸形單元，確保計(jì)算結(jié)果的可靠性。實(shí)際項(xiàng)目中為了計(jì)算準(zhǔn)確網(wǎng)格可以劃分得密一些，練習(xí)時(shí)為提高計(jì)算速度可以將網(wǎng)格尺寸設(shè)置相對(duì)大一些，比如該案例可以設(shè)置為10mm。
2. 網(wǎng)格生成：生成網(wǎng)格并檢查網(wǎng)格質(zhì)量，避免畸形單元或過度扭曲，若網(wǎng)格質(zhì)量不滿足要求，可通過局部加密或調(diào)整尺寸進(jìn)行優(yōu)化，確保計(jì)算結(jié)果準(zhǔn)確可靠。
3. 命名選擇：為幾何模型中的特定區(qū)域或部件（如蒙皮、肋板等）創(chuàng)建明確的標(biāo)識(shí)，以便在后續(xù)分析中快速定位和應(yīng)用相關(guān)設(shè)置。可以通過右擊模型，選擇Named Selection，為蒙皮、肋板等部件創(chuàng)建命名（盡量使用英文）。
2.4 接觸定義
首先將face/edge之間的接觸換成yes，然后再去自動(dòng)生成。
1. 接觸類型：選擇線面接觸或共節(jié)點(diǎn)接觸方式。
2. 接觸設(shè)置：在 Mechanical 中創(chuàng)建接觸對(duì)，確保蒙皮與肋板之間的接觸關(guān)系正確。
3. 接觸檢查：檢查接觸對(duì)是否合理，避免重復(fù)或遺漏。
4. 重新生成網(wǎng)格
2.5 ACP 前處理
點(diǎn)擊E模塊下的Setup進(jìn)入ACP前處理界面。
1. 材料與鋪層定義：
展開 ANSYS Workbench汽車防撞梁碰撞仿真，附講解視頻及模型文件 ￥88
ANSYS Workbench防撞梁碰撞仿真指導(dǎo)手冊(cè)
本案例文檔，適合本科畢業(yè)設(shè)計(jì)水平，具有極高參考價(jià)值，請(qǐng)合理使用文檔。涉及汽車防撞梁結(jié)構(gòu)的幾何處理，模型建立，碰撞分析，結(jié)果處理等各個(gè)方面。設(shè)置方法程詳細(xì)，結(jié)果結(jié)果合理。相關(guān)復(fù)合材料鋪層均可使用該文檔方法設(shè)置完成。
附帶詳細(xì)講解視頻和案例模型
1. 概述
本手冊(cè)旨在指導(dǎo)用戶使用ANSYS Workbench進(jìn)行防撞梁碰撞仿真分析。通過幾何處理、材料定義、網(wǎng)格劃分、接觸設(shè)置、邊界條件定義、計(jì)算參數(shù)配置及結(jié)果分析等步驟，完成從建模到仿真的全流程操作。本手冊(cè)適用于結(jié)構(gòu)工程師、仿真分析師及相關(guān)技術(shù)人員。
2. 幾何處理
2.1 幾何導(dǎo)入
推薦使用SpaceClaim或DesignModeler (DM) 進(jìn)行幾何前處理，二者在抽殼、幾何修復(fù)等操作中效率較高。也可選擇用其他三維CAD軟件（如SolidWorks、CATIA）導(dǎo)入幾何，但需確保導(dǎo)出格式兼容（如.stp、.igs）。
打開Workbench，進(jìn)入Geometry模塊。右鍵點(diǎn)擊Import Geometry，選擇防撞梁模型文件（如.stp格式）。點(diǎn)擊Generate生成幾何體，雙擊進(jìn)入該模塊，檢查模型完整性。也可以先打開該模塊，再導(dǎo)入幾何。
2.2 幾何簡化（抽殼）
防撞梁通常采用殼單元（Shell Element）簡化，以減少計(jì)算量。
操作步驟：在SpaceClaim/DM中選擇抽殼工具（Thin/Surface）。點(diǎn)擊目標(biāo)面，設(shè)置厚度方向（例如3mm），生成殼模型。隱藏實(shí)體模型（快捷鍵F9），僅顯示殼結(jié)構(gòu)。
幾何檢查：切換至線框模式（Wireframe），檢查自由邊（紅色顯示）。
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